Уравнение Парка - Горева для переходного режима

 

 

эти уравнения называют уравнениями Парка — Горева. эти уравнения называют уравнениями Парка — Горева. Свя зь токов статора и ротора с параметрами цепи возбуждения можно получить воспользовавшись выражениями (6.3), (6.4). Подставив в них значения токов i_А i_B и i_c и перейдя к системе координат d, q, 0, нетрудно получить после преобразований

 

 

М⁽³⁾— ³/₂ M — результирующая взаимная индуктивность между обмотками ротора и трех фаз статора. Уравнение для обмотки возбуждения может быть выражено и в другой форме:

 

Все сопротивления, которыми характеризуются отдельные элементы в нормальном симметричном режиме, а также в симметричном переходном процессе, по существу являются сопротивлениями прямой последовательности. Этот термин

трех фаз статора. Этот термин вводить ранее не было нужды, поскольку токи были лишь одной последовательности.

При отсутствии магнитной связи между фазами како­го-либо элемента его сопротивление не зависит от по­рядка чередования фаз тока. Активная и реактивная слагающие сопротивления такого элемента зависят только от частоты тока и, следовательно, для всех последовательностей одинаковы³, т. е. r₁ =r₂ = r₀ и x ₁ =x₂ =x₀ соответственно z ₁ =z₂ =z₀

Для элемента, магннтносвязанные цепи которого не­подвижны относительно друг друга, сопротивления прямой и обратной последовательностей одинаковы, так как от перемены порядка чередования фаз симметричной трехфазной системы токов взаимоиндукция между фа­зами такого элемента не изменяется.

Таким образом, для трансформаторов, сопротивлений обратной и нулевой последовательностей, ниже также приведены указания к определению активных сопротив­лений нулевой последовательности воздушных и кабель­ных линий. Учет последних часто необходим при расчете однофазных коротких замыканий, причем его выполне­ние обычно не вызывает трудностей, так как этот вид короткого замыкания в большинстве случаев характе­ризуется большой электрической удаленностью, что позволяет не считаться с изменением тока во времени.

Ток нулевой последовательности воздушной линии возвращается через землю и по заземленным цепям, расположенным параллельно данной линии (защитные тросы, рельсовые пути вдоль линии и пр.). Главная трудность достоверного определения сопротивления нуле­вой последовательности воздушной линии связана с уче­том распределения тока в земле; точное нахождение последнего в об­щем виде представляет собой весь­ма сложную проблему. Достаточно полное и строгое решение в пред­положении постоянства электриче­ской проводимости земли и неогра­ниченности ее размеров выполнено Карсоном. Установленные на осно­вании его выводов приближенные формулы позволяют с достаточной для практики точностью вычислить отдельные составляющие и полное сопротивление нулевой последова­тельности воздушной линии при токах промышленной частоты и ' обычно встречающихся значениях проводимости земли. Эти формулы с краткими поясне­ниями приведены ниже, причем их окончательный вид дан для частоты f=50 гц. Распределение переменного тока в земле выражается сложной закономерностью, аналогичной закономерности распределения тока в массивных проводниках.

Представим себе однопроводную линию переменно­го тока, обратным проводом которой служит земля или, как ее иначе называют, линию «про­вод— земля». Характер изменения плотности тока в земле по мере удаления в стороны и углубления в землю иллюстрируют кривые, показанные на рис. 12-5. Ток в земле как бы подтягивается к проводнику; соот­ветственно наибольшая плотность тока имеет место на поверхности земли непосредственно под самим проводником.