Резонансное поглощение g-излучения.

(эффект Мёссбауэра)

Как уже указывалось, дискретный спектр g-излучения обусловлен дискретностью энергетических уровней ядер атомов. Од­нако, как следует из соотношения неопре­деленностей, энергия возбужден­ных состояний ядра принимает значения в пределах DE»h/Dt, где Dt— время жизни ядра в возбужденном состоянии. Следовательно, чем меньше Dt, тем боль­ше неопределенность энергии DЕ возбуж­денного состояния. DE=0 только для ос­новного состояния стабильного ядра (для него Dt®¥). Неопределенность энергии квантово-механической системы (напри­мер, атома), обладающей дискретными уровнями энергии, определяет естествен­ную ширину энергетического уровня (Г). Например, при времени жизни возбужден­ного состояния, равного 10^-13 с, естественная ширина энергетического уровня примерно 10^-2эВ.

Неопределенность энергии возбужден­ного состояния, обусловливаемая ко­нечным временем жизни возбужденных состояний ядра, приводит к немонохрома­тичности g-излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состоя­ния в основное. Эта немонохроматичность называется естественной шириной линии g-излучения.

При прохождении g-излучения в ве­ществе помимо описанных выше процессов (фотоэффект, комптоновское рассеяние, образование электронно-позитронных пар) должны в принципе наблюдаться также резонансные эффек­ты. Если ядро облучить g-квантами с энер­гией, равной разности одного из возбуж­денных и основного энергетических состо­яний ядра, то может иметь место резо­нансное поглощение g-излучения ядрами: ядро поглощает g-квант той же частоты, что и частота излучаемого ядром g-кванта при переходе ядра из данного возбужден­ного состояния в основное.

Наблюдение резонансного поглощения g-квантов ядрами считалось долгое время невозможным, так как при переходе ядра из возбужденного состояния с энергией Е в основное (его энергия принята равной нулю) излучаемый g-квант имеет энер­гию E_g несколько меньшую, чем Е, из-за отдачи ядра в процессе излучения:

E_g=E-E_я,

где Е_я — кинетическая энергия отдачи яд­ра. При возбуждении же ядра и переходе его из основного состояния в возбужден­ное с энергией Е g -квант должен иметь энергию E'_g несколько большую, чем Е, т. е.

E'_g=E+E_я,

где Е_я — энергия отдачи, которую g-квант должен передать поглощающему ядру.

Таким образом, максимумы линий из­лучения и поглощения сдвинуты друг от­носительно друга на величину 2Е_я (рис.344). Используя закон сохранения импульса, согласно которому в рассмот­ренных процессах излучения и поглоще­ния импульсы g-кванта и ядра должны быть равны, получим

Например, возбужденное состояние изотопа иридия ¹⁹¹₇₇Irимеет энергию 129 кэВ, а время его жизни поряд­ка 10^-10с, так что ширина уровня Г» 4•10^-5эВ. Энергия же отдачи при излу­чении с этого уровня, согласно (260.1), приблизительно равна 5•10^-2 эВ, т.е. на три порядка больше ширины уровня. Естественно, что никакое резонансное по­глощение в таких условиях невозможно (для наблюдения резонансного поглоще­ния линия поглощения должна совпадать с линией излучения). Из опытов так­же следовало, что на свободных ядрах резонансное поглощение не наблюдает­ся.

Резонансное поглощение g-излучения в принципе может быть получено только при компенсации потери энергии на отдачу ядра. Эту задачу решил в 1958 г. Р. Мёссбауэр (Нобелевская премия 1961 г.). Он исследовал излучение и поглощение g-излучения в ядрах, находящихся в кристал­лической решетке, т. е. в связанном со­стоянии (опыты проводились при низ­кой температуре). В данном случае им­пульс и энергия отдачи передаются не одному ядру, излучающему (поглощаю­щему) g-квант, а всей кристаллической решетке в целом. Так как кристалл обла­дает гораздо большей массой по сравнению с массой отдельного ядра, то в соответ­ствии с формулой (260.1) потери энергии на отдачу становятся исчезающе малыми. Поэтому процессы излучения и погло­щения g-излучения происходят практи­чески без потерь энергии (идеально уп­руго).

Явление упругого испускания (поглощения) g-квантов атомными ядрами, связанными в твердом теле, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела, называется эффектом Мёссбауэра При рассмотренных условиях линии излу­чения и поглощения g-излучения практически совпадают и имеют весьма малую ширину, равную естественной ширине Г. Эффект Мёссбауэра был открыт на глубо­ко охлажденном ¹⁹¹₇₇Ir (с понижением темпе­ратуры колебания решетки «заморажива­ются»), а впоследствии обнаружен более чем на 20 стабильных изотопах (например, ⁵⁷Fe, ⁶⁷Zn и т. д.).

Мёссбауэр вооружил эксперименталь­ную физику новым методом измерений невиданной прежде точности. Эффект Мёссбауэра позволяет измерять энергии (частоты) излучения с относительной точ­ностью Г/E=10^-15—10^-17, поэтому во многих областях науки и техники может служить тончайшим «инструментом» раз­личного рода измерений. Появилась воз­можность измерять тончайшие детали g-линий, внутренние магнитные и электри­ческие поля в твердых телах и т. д.

Внешнее воздействие (например, зеемановское расщепление ядерных уровней или смеще­ние энергии фотонов при движении в поле тя­жести) может привести к очень малому смеще­нию либо линии поглощения, либо линии излучения, иными словами, привести к ослабле­нию или исчезновению эффекта Мёссбауэра. Это смещение, следовательно, может быть за­фиксировано. Подобным образом в лаборатор­ных условиях был обнаружен (1960) такой тон­чайший эффект, как «гравитационное красное смещение», предсказанный общей теорией отно­сительности Эйнштейна.

Ядерные реакции.

Ядерные реакции и законы сохранения. Реакции деления. Эффективное сечение реакции. Термоядерные реакции. Протонно-протонный цикл и цикл Бете. Проблемы управляемых термоядерных реакций.

Ядерные реакции — это превращения атомных ядер при взаимодействии с эле­ментарными частицами (в том числе и с g-квантами) или друг с другом. Наибо­лее распространенным видом ядерной ре­акции является реакция, записываемая символически следующим образом:

X + a®Y+b, или X(a,b)Y,