Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Определение численных значений параметров эфира
Численные значения параметров эфира в околоземном пространстве как реального вязкого сжимаемого газа можно определить на основании экспериментальных данных, характеризующих те или иные физические процессы с учетом эфиродинамических представлений о сущности этих процессов. Параметры эфира, такие, как плотность, давление, температура и др., могут в других областях Вселенной существенно отличаться от параметров эфира в околоземном пространстве. Параметры эфира внутри вещества также существенно отличаются от параметров эфира в вакууме. В данном параграфе вычисляются лишь параметры эфира в свободном от вещества околоземном пространстве. Расчеты произведены на основе представлений об эфиродинамической сущности электрического поля вокруг протона и о внутренней структуре самого протона. Первое дает основу для определения массовой плотности эфира, второе – для определения нижней границы давления в эфире. Все остальные параметры получены путем простых расчетов с помощью соотношений газовой динамики [3-12].
Плотность эфира в свободном пространстве. Как будет показано в § 6.1 и 8.6, диэлектрическая проницаемость вакуума eо есть плотность эфира rэ в свободном от вещества пространстве. Это непосредственно вытекает из сопоставления энергии электрического поля протона wep и энергии кольцевого движения эфира wк вокруг протона, отождествляемого с электрическим полем протона (при наличии тороидального движения эфира вокруг протона), т.к. где Е – напряженность электрического поля, vк – скорость кольцевого движения эфира вокруг протона, dV – элементарный объем пространства вокруг протона, rp – радиус протона. Отсюда сразу видно, что поскольку показатели степеней eо и rэ равны 1, то
eо = 8,85·10–12 Ф·м –1 = rэ = 8,85·10–12 кг·м –3 (4.3)
что вполне соответствует взглядам О.Френеля (1823) применительно к теории неподвижного эфира. Таким образом, плотность эфира в околоземном пространстве оказывается известной с высокой точностью. Для остальных параметров можно пока говорить лишь о порядках величин.
Плотность амера (элемента эфира). Протон есть максимально сжатый вихрь эфира, в котором внутри имеется разреженный объем эфира, а эфир в стенках протона уплотнен, но остается газом. В стенках протона амеры должны иметь свободный пробег, поэтому плотность амера должна быть не менее чем на два порядка выше плотности протона, что и нужно считать нижней границей плотности амера. Радиус протона может быть определен из известного выражения для эффективного радиуса атомного ядра, равного [3, с.457]
R = aA1/3. (4.4) где А – число нуклонов в атомном ядре, а – радиус нуклона. Для ядра атома водорода а = rp = 1,12 ф = 1,12.10 –15м. Объем протона составит и, следовательно, среднюю плотность нуклона ρp можно определить по отношению массы нуклона (протона, нейтрона) к его объему. Учитывая, что масса протона mp = 1,6725·10 –45кг, а его радиус rp = 1,12 ·10 –15 м, получим Прибавляя два порядка, будем иметь нижнее значение плотности амера ρа = 3 ·1019 кг·м –3. (4.7)
Отношение диаметра амера к средней длине его свободного пробега. Плотность эфира ρэ в свободном пространстве можно выразить через массы амера ma и количество амеров в единице объема nа как ρэ = mа nа. (4.8) Количество амеров в единице объема свободного эфира определяется средней длиной свободного пробега λа и σа = π dа2/4 – площадью его поперечного сечения, где dа – диаметр амера [4, с. 209]: Масса амера равна mа = ρа Vа, (4.10)
где объем амера Vа составит Отсюда откуда отношение длины свободного пробега амера к его диаметру cоставит:
Давление эфира в свободном пространстве Pэ определим из представления о том, что импульс в поперечном относительно своего направления движения амер может передать другому амеру, находящемуся в соседнем слое, только при касании. Тогда Pэ = Pμ λа/ da. (4.14) Здесь Pμ есть величина, обратная магнитной проницаемости вакуума, т.е. Pμ = 1/μ = 1/4 π ·10–7 = 8·105 Н·м–2. (4.15) Физический смысл этого давления – в передаче энергии в поперечном относительно движения амера направлении. Отсюда
Pэ = Pμ λа./dа = 8 ·105 ·1,6·1030 = 1,3·1036 Н·м –2. (4.16)
Энергосодержание единицы объема эфира (энергия теплосодержания) равно, как и для всякого газа, его давлению, т.е. wэ = Pэ = 1,3·1036 Дж·м-3. (4.17) Для сравнения целесообразно напомнить, что одна мегатонная водородная бомба при взрыве выделяет энергию в 5·1015 Дж и, следовательно, 1 кубический сантиметр свободного эфира содержит энергию, соответствующую взрыву, примерно, 200 тысяч миллиардов мегатонных бомб, а 1 куб. м свободного эфира – в 1 млн. раз больше.
Средняя скорость теплового движения амера в свободном пространстве определится из энергосодержания единицы объема эфира как
Скорость первого звука (скорость распространения продольного возмущения) равна
Скорость второго звука (скорость распространения температурных волн в эфире, она же скорость света) равна v2 = 3·108 м·с –1 (4.20)
Динамическая вязкость (коэффициент внутреннего трения) h можно определить из уравнения для поперечного давления в пограничном слое вязкого газа (аналог уравнения Ньютона для движения вязкой жидкости [4, с. 210]: d Fу = h d S d v/ d x, (4.21) откуда
При радиусе протона rp = 1,12·10–15 м и эффективном радиусе взаимодействия нуклонов в ядре дейтерия rn =1,2·10–15 м, определим толщину пограничного слоя как d = rn – rp = 8·10 –17 м. (4.23)
Как будет показано в гл. 6, относительная скорость движения эфира на поверхностях стенок протона и нейтрона, обращенных друг к другу, составляет Dv = 3·1021 м·с –1 (4.24) и динамическую вязкость можно определить как
Кинематическая вязкость равна отношению вязкости к плотности c = h/r, (4.26) и, следовательно,
Коэффициент температуропроводности для обычного вязкого сжимаемого газа совпадает по величине с кинематической вязкостью: а = c ≈ 4·109 м2 ·с –1. (4.28)
Средняя длина свободного пробега амеров вне вещества может быть определена из выражения [4, с. 211; 5, 6] как λа = 3c / u ≈ 4·109 / 5,4·1023 = 7,4·10–15 м. (4.29)
Диаметр амера определится из простого соотношения dа = λа/kλ = 7,4·10 –15/ 1,6·10 –30 = 4,6·10 –45 м. (4.30) Площадь поперечного сечения амера составит
sа = pdа²/4 = p·(4,6·10 –45)2 /4 = 1,66·10 –89 м². (4.31)
Объем амера составляет Vа = pdа³/6 = p (4,6·10 –45)3/6 = 5,1·10 –134 м 3. (4.32)
Количество амеров в единице объема свободного эфира составит nа = 1/20,5 ·lаsа = 1/ 1,41·7,4·10 –15·1,66·10 –89 = 5,8·10102 м -3. (4.33)
Масса амера может быть определена из плотности эфира: mа = rэ/ nа = 8,85 ·10 –12/ 5,8·10102 = 1,5·10 –114 кг. (4.34)
Плотность тела амера, таким образом, равна rа = mа / Vа = 1.5·10 –114/5,1·10 –134 = 3·1019 кг·м–3. (4.35)
Температура эфира, как и всякого газа, определяется выражением: Т = mаu2/ 3k = 1,5·10 –114 · (5,4·1023)2 / 3·1,38·10 –23 = 10 –44 К. (4.36)
Удельная теплоемкость эфира при P = const находится из выражения cP = 3k / 2ma = 3·1,38·10 –23/ 2·1,5·10 –114 = 1,4·1091 м2 ·с –2 ·К –1 (4.37) где k = 1,38·10–23 Дж·К –1 - постоянная Больцмана.
Удельная теплоемкость эфира при V = const находится из выражения cV = cP/(1 + 2/N) = 1,4·1091/(1 + 2/5) = 1091 м2 ·с –2 ·К –1, (4.38) где N – число степеней свободы амера (предположительно, N = 5).
Коэффициент теплопроводности свободного эфира, как и для всякого газа, находится из выражения kT = ulrэ сV/3 = 5,4·1023·7,4·10–15·8,85·10–12·1091/3 = 1,2·1089кг·м·с–3·К–1. (4.39)
Число соударений каждого амера в свободном эфире определится из выражения γа = u/λ = 5,4·1023 /7,4·10 –15 = 7,3·1037 с –1 (4.40)
Число соударений амеров в единице объема свободного эфира составит γэ = γа nа = 7,3·1037 ·5,8·10102 = 4,2·10140 с –1. (4.41)
С учетом существенного различия в диаметре амера и длине его свободного пробега эфир как газ по своим свойствам должен приближаться к классическому идеальному газу, по крайней мере, в свободном от вещества, образованного уплотненными эфирными вихрями, пространстве. Можно полагать, что для этого газа достаточно близкой является статистика Больцмана для координат и импульсов амера, а распределение скоростей, видимо, близко описывается распределением Максвелла, хотя наличие вязкости все же говорит и о некоторых отличиях в распределении параметров эфира от указанных.
К оглавлению Формы движения эфира
Элемент эфира – амер – обладает единственной формой движения – равномерным поступательным движением в пространстве. Взаимодействие амеров друг с другом осуществляется единственным способом – путем упругого соударения и, тем самым, обменом количеством движения (импульсами). Это соударение с большой степенью приближения можно считать абсолютно упругим, т. е. происходящим без потерь количества движения. Совокупность амеров – элементарный объем эфира – обладает тремя формами движения: диффузионной, поступательной и вращательной [7]. Диффузионная форма движения амеров в эфире есть всегда, даже когда эфир полностью уравновешен и никакого внешнего движения в нем нет. Поэтому эта форма движения является основной, исходной для рассмотрения любых других форм движений. Эти три формы имеют следующие семь видов движения: - диффузионная – три вида – перенос масс (если плотности в различных областях пространства разные); перенос количества движения (если в газе есть градиент скоростей потоков); перенос энергии (если в газе есть разность температур);
- поступательная – два вида – ламинарное течение (типа ветра) и первый звук (передача малого приращения давления); - вращательная – два вида – разомкнутое вращение (типа смерча) и замкнутое вращение (типа тороида). Перечисленные виды движения могут дать широкий спектр комбинированных видов движения, соответствующих тем или иным физическим взаимодействиям, физическим полям и явлениям.
|
||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2020-11-23; просмотров: 248; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.15.153.69 (0.034 с.) |