Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Индуктивность контура. Явление самоуиндукции↑ ⇐ ПредыдущаяСтр 4 из 4 Содержание книги
Поиск на нашем сайте
По закону Био-Савара-Лапласа индукция магн. поля, создаваемого проводящим контуром, пропорциональна силе тока в контуре. Магнитный поток, пронизывающий контур, пропорционален индукции магн. поля. Следовательно магн. поток пропорционален силе тока. Ф ̴ I Коэффициент пропорциональности обозначают L и называют индуктивностью контура Ф=LI [L]=Гн При изменении силы тока будет меняться магн. поток, что вызовет появление в контуре ЭДС. Возникновение ЭДС индукции в проводящем контуре при изменении силы тока в нем называется явлением самоиндукции. Индуктивность бесконечно длинного соленоида длиной l, имеющего количество витков N и площадь поперечного сечения S. Полный поток равен Ψ=NFi=NBS= Nϻϻo(N/l)IS=(N2 ϻϻoIS)/l Тогда L=Ψ/I=ϻϻo(N2/l)S где ϻ - относительная магнитная проницаемость материала, из которого выполнен сердечник соленоида Используя закон Фарадея εsi= -(dФ/dt)= - (d(LI)/dt)= -((LdI)/dt)-((IdL)/dt) если индуктивность контура со временем не меняется то εsi=-((LdI)/dt) Ток при замыкании цепи. При замыкании цепи возникает внешняя ЭДС и ЭДС самоиндукции , препятствующая,согласно правилу Лнеца, возрастанию тока. По закону Ома, IR=ε+εs,или, IR=ε . Вводим новую переменную u=IR- ε,получаем уравнение вида ,где τ-время релаксации. В момент замыкания(t=0) сила тока I=0 u= ε, следовательно, интегрируя по u(от ε до IR- ε) и t(от 0 до t), находим ln[(IR- ε)]/ ε= τ или I=I0(1-e ), где I0= ε/R- установившийся ток (при t→∞).
, ТОК ПРИ РАЗМЫКАНИИ ЦЕПИ Цепь содержит источник тока с ЭДС, резистор с сопротивлением R и катушку индукции L. Отключим ток. Он в катушке начнет уменьшаться. Что приведет к возникновению εs = -L* (dI/dt) По закону Ома I= εs *R IR = -L *(dI/dt) dI/I = (-R/L)*dt интегрируем I = I0* , где = L/r – время релаксации Таким образом сила тока убывает по кривой Энергия магнитного поля Рассмотрим контур с L и I. С данным контуром сцеплен Ф= L*I Чтобы изменить Ф на dФ надо совершить А(работу). dA= I*d Ф= L*I*dI тогда А= следовательно, W= Рассмотрим магнитное поле внутри длинного соленоида W= Так как I = B l(эль)/ B = ,то W= = (BH/2)*V, где Sl(эль)=V –объем соленоида W= W/V= w- Объемная плотность Диа- и парамагнетизм. Все вещ-ва состоят из элемента круговых токов. По сути это атомы с вращающимися вокруг ядер электронами. Движение электронов в атоме имеет сложный характер. Оно состоит из 2-х вращательных процессов: Вращение вокруг ядра. (Этому движ-ю соответствует орбитальный маг. момент) Вращение вокруг собственной оси. (Этому движ-ю соответствует собственный маг. момент) Совокупность этих движений назыв-ся прецессией с нутацией. Исходя из данных движений, можно разделить диа- и парамагнетики. Под действием внешнего маг. поля у атома появляется составляющая магнитного поля, направленная противоположно внешнему полю. Наведенные составляющие магнитных полей атомов складываются и образуют собственное магнитное поле вещ-ва, ослабляющее внешнее маг. поле. Это называется диамагнитным эффектом. Диамагнетики – вещ-ва, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля. При отсутствии внешнего маг. поля магнитные моменты атомов равны нулю, т.к. у электронов атома орбитальные и собственные маг. моменты взаимно скомпенсированы. Парамагнетики – вещ-ва, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля. При отсутствии внешнего маг. поля у их атомов магнитные моменты не равны нулю, т.к. орбитальные и собственные моменты его электронов не скомпенсированы. Но вследствие теплового движ-я молекул их магн. моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнетики магнитными св-ми не обладают. При внесении во внешнее маг. поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных моментов атомов по полю. Т.о. парамагнетик намагничивается, создавая собственное маг. поле, совпадающее по направлению с внешним полем и усиливающее его. Это назыв-ся парамагнитным эффектом.
|
|||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-07; просмотров: 237; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.137.167.205 (0.008 с.) |