![]() Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву ![]() Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Индуктивность контура. Явление самоуиндукции ⇐ ПредыдущаяСтр 4 из 4
По закону Био-Савара-Лапласа индукция магн. поля, создаваемого проводящим контуром, пропорциональна силе тока в контуре. Магнитный поток, пронизывающий контур, пропорционален индукции магн. поля. Следовательно магн. поток пропорционален силе тока. Ф ̴ I Коэффициент пропорциональности обозначают L и называют индуктивностью контура Ф=LI [L]=Гн При изменении силы тока будет меняться магн. поток, что вызовет появление в контуре ЭДС. Возникновение ЭДС индукции в проводящем контуре при изменении силы тока в нем называется явлением самоиндукции. Индуктивность бесконечно длинного соленоида длиной l, имеющего количество витков N и площадь поперечного сечения S. Полный поток равен Ψ=NFi=NBS= Nϻϻo(N/l)IS=(N2 ϻϻoIS)/l Тогда L=Ψ/I=ϻϻo(N2/l)S где ϻ - относительная магнитная проницаемость материала, из которого выполнен сердечник соленоида Используя закон Фарадея εsi= -(dФ/dt)= - (d(LI)/dt)= -((LdI)/dt)-((IdL)/dt) если индуктивность контура со временем не меняется то εsi=-((LdI)/dt) Ток при замыкании цепи. При замыкании цепи возникает внешняя ЭДС и ЭДС самоиндукции Вводим новую переменную u=IR- ε,получаем уравнение вида В момент замыкания(t=0) сила тока I=0 u=
, ТОК ПРИ РАЗМЫКАНИИ ЦЕПИ Цепь содержит источник тока с ЭДС, резистор с сопротивлением R и катушку индукции L. Отключим ток. Он в катушке начнет уменьшаться. Что приведет к возникновению εs = -L* (dI/dt) По закону Ома I= εs *R IR = -L *(dI/dt) dI/I = (-R/L)*dt интегрируем I = I0* Таким образом сила тока убывает по кривой Энергия магнитного поля Рассмотрим контур с L и I. С данным контуром сцеплен Ф= L*I Чтобы изменить Ф на dФ надо совершить А(работу). dA= I*d Ф= L*I*dI тогда А= следовательно, W= Рассмотрим магнитное поле внутри длинного соленоида W= Так как I = B l(эль)/ W=
W= W/V= w- Объемная плотность Диа- и парамагнетизм. Все вещ-ва состоят из элемента круговых токов. По сути это атомы с вращающимися вокруг ядер электронами. Движение электронов в атоме имеет сложный характер. Оно состоит из 2-х вращательных процессов: Вращение вокруг ядра. (Этому движ-ю соответствует орбитальный маг. момент) Вращение вокруг собственной оси. (Этому движ-ю соответствует собственный маг. момент) Совокупность этих движений назыв-ся прецессией с нутацией. Исходя из данных движений, можно разделить диа- и парамагнетики. Под действием внешнего маг. поля у атома появляется составляющая магнитного поля, направленная противоположно внешнему полю. Наведенные составляющие магнитных полей атомов складываются и образуют собственное магнитное поле вещ-ва, ослабляющее внешнее маг. поле. Это называется диамагнитным эффектом. Диамагнетики – вещ-ва, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля. При отсутствии внешнего маг. поля магнитные моменты атомов равны нулю, т.к. у электронов атома орбитальные и собственные маг. моменты взаимно скомпенсированы. Парамагнетики – вещ-ва, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля. При отсутствии внешнего маг. поля у их атомов магнитные моменты не равны нулю, т.к. орбитальные и собственные моменты его электронов не скомпенсированы. Но вследствие теплового движ-я молекул их магн. моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнетики магнитными св-ми не обладают. При внесении во внешнее маг. поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных моментов атомов по полю. Т.о. парамагнетик намагничивается, создавая собственное маг. поле, совпадающее по направлению с внешним полем и усиливающее его. Это назыв-ся парамагнитным эффектом.
|
||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-07; просмотров: 228; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.144.30.238 (0.008 с.) |