Модуль 2 Ядерная геофизика, терморазведка, геофизические иссле-

дования скважин и комплексирование геофизических методов

 

· Комплексная цель.

Получение слушателями системы знаний о радиационном и тепловом полях Земли, геофизических методах исследования скважин и о комплексировании геофизических методов при решении геологических задач, а также средствах их изучения для возможной дальнейшей работы в полевых экспедициях, научных лабораториях, вычислительных центрах при проведении научно-исследовательских и производственных геологических работ, включая основные приемы качественной и количественной интерпретации полевых наблюдений и их геологическое истолкование.

 

· Содержание модуля.

 

Раздел 2-А - Ядерная геофизика

ТЕМА: 0бщие сведения о радиоактивности. Радиометрические методы для решения задач поисков и разведки полезных ископаемых, в геоэкологии, инженерной геологии и др.

Ядерная геофизика – раздел разведочной геофизики, основанный на изучении распределения в земной коре естественных и искусственно созданных радиационных полей, изучаемых двумя основными группами методов: а) радиометрическими, основанными на измерении естественных α-, β-, γ - излучений горных пород и обусловленных кларковыми или аномальными содержаниями в них радионуклидов, или концентрацией изотопов радона в почвенном воздухе, б) ядерно-физическими, предусматривающими поэлементный анализ горных пород путем изучения вызванной радиоактивности.

Поле ионизирующих излучений (естественной радиоактивности) присуще Земле, как космическому объекту, и складывается из: 1) космического излучения, 2) радиоактивного распада элементов земной коры, 3) дегазации радиоактивных газов, выходящих на поверхность (радон Rn, торий Th). В результате на дневной поверхности формируется радиационный фон. В этом фоне доля космического излучения около 50% и составляет 3-6 мкР. С увеличением высоты космический радиационный фон возрастает в среднем на 1,5 мкР на каждый километр отметки рельефа местности. Остальная доля радиационного фона приходится на естественную радиоактивность горных пород. При этом, радиоактивность этих пород неодинакова. Средними (нормальными) по радиоактивности считаются природные объекты, в которых кларковое содержание не превышает 2,5 (2,5 г/т). Повышенная радиоактивность обусловливается наличием урана с соответствующим образованием радиоактивных газов (радона и тория). Тысячная доля содержания урана в общей массе создает радиоактивность в 5 мкР/час. Радиоактивный фон повышается и в участках земной коры, содержащих кроме урана и тория, калий, концентрация которого в земной коре превышает более чем в 2000 раз концентрацию тория и более чем в 10000 раз концентрацию урана.

Радиоактивному распаду подвергается достаточно большое количество химических элементов, в основном с порядковым номером в таблице Менделеева большим 82. Известно более 230 радиоактивных изотопов (ядра атомов различным числом нейтронов). Однако основной вклад в естественную радиоактивность вносят три радиоактивных элемента уран (U), торий (Th) и калий (К). Они находятся в горных породах и других природных объектах в виде изоморфных примесей и самостоятельных минералов. Их вклад следующий: К 60%, U 30%, Th 10%. Интенсивность естественного -излучения (J γ) наибольшая у К и наименьшая у Th. Излучение происходит при различных энергиях (рис 97).

 

 

Рис. 97. Спектр естественного гамма-излучения

 

 

Cуществуют аппаратурные решения, согласно которым энергию γ –излучения можно разделить на спектры (выделить окна). Способ получил название гамма – спектрометрии.

Калий – его материнские породы – преимущественно силикаты магматических пород, полевые шпаты, слюды. Слюды и полевые шпаты преобразуются в различные глинистые минералы. Большая часть калия поступает в породы из водных растворов.

Уран – его материнские породы – силикаты магматических пород. Высокая миграционная способность благодаря образованию хорошо растворимого урания–иона ИО .

Торий – его материнские породы – силикаты магматических пород. Соединения Th нерастворимы, при выветривании они концентрируются в бокситах, тяжелых и глинистых минералах.

Следует отметить, что -излучение имеет наибольшее значение при формировании естественной радиоактивности, поскольку при взаимодействии с веществом испытывают сильное кулоновское взаимодействие и обладают очень малой проникающей способностью: задерживаются обычным листом бумаги, - тонкой свинцовой пленкой.

Закон радиоактивного распада выражается формулой:

(71),

где dN – число распадающихся ядер из общего количества N за время dt, - постоянная распада. связана с другой единицей Т_1/2 – периодом полураспада соотношением:

Т_1/2 = (72).

Закон радиоактивного распада описывает последовательное превращение одних элементов в другие и заканчивается образованием устойчивых нерадиоактивных изотопов. Основными являются ряды U и Th. Они включают до 15–18 изотопов конечный продукт – радиогенный свинец.

Родоначальники радиоактивных семейств (U, Th) относятся к долгоживущим элементам. У них Т_1/2 > 10⁸лет. В состав семейств урана входят радий (Ra) с Т_1/2 = 1620 лет и радиоактивный газ радон (Rn) с Т_1/2 = 3,82 суток.

При распаде радиоактивных элементов в радиоактивных рядах возникает состояние радиоактивного равновесия:

(73).

Калий ( К) относится к одиночным радионуклидам, у которых радиоактивный распад ограничивается одним актом превращений.

Искусственная (наведенная) радиоактивность преимущественно связана с гамма- и нейтронным излучением.

γ -кванты – электронейтральные частицы, имеющие более высокую проникающую способность, нежели заряженные α- и β- частицы. Они представляют собой поток электромагнитного излучения очень высокой частоты (f > 10¹⁸ Гц). Проникающая способность квантов в воздухе достигает нескольких сотен метров. В природных объектах, в том числе в горных породах, излучение резко ослабляется вследствие процессов фотоэффекта, комптон-эффекта, образования электрон-позитронных пар. Перечисленные процессы происходят при различных энергиях.

Фотоэффект. γ–кванты взаимодействуют с электронной оболочкой атома:

E = hν – E₀ (74),

где h = 6,62 Дж*с, ν – частота электромагнитных колебаний, E₀ – энергия связи электрона в атоме. Процесс идет при Е < 0,5 МэВ. Сильная зависимость от Z.

Комптоновский эффект. γ- кванты взаимодействуют с электронами, передавая им часть энергии, а затем испытывая многократные рассеяния. Процесс идет в основном при 0,2< Е < 3 МэВ, именно в области спектра первичного излучения.

Процесс образования электронно-позитронных пар сводится к возникновению последних из фотонов в поле ядер атомов и происходит при энергии Е > 1,02 МэВ.

Таким образом, при различных энергиях γ- кванты взаимодействуют преимущественно с различными мишенями: атомами, электронами, атомными ядрами (рис. 98).

 

 

Рис. 98. Спектр многократно рассеянного γ- излучения

 

 

Главное значение имеет комптон-эффект. В этом диапазоне энергий интенсивность рассеянного гамма-излучения (J_γγ) зависит от плотности среды. Чем больше плотность, тем меньше J_{γγ .} В частности, для моноэлементной среды справедлива формула:

(75),

где n_e – число электронов в единице объема, N_A – число Авогадро, A – массовое число, Ζ – порядковый номер, δ – плотность.

Так как, условие устойчивости атомных ядер требует:

А = N + P = N + Ζ = 2Ζ (76), где

N и P – число нейтронов и протонов в ядре,

то из формул 75 и 76 получаем:

, (77).

Единицами измерения радиоактивности являются:

1) Беккерель (Бк), 1Бк = 1 расп/с – системная единица,

2) Кюри (Ки) - внесистемная единица, где 1 Ки = 3,7*10 Бк,

3) Удельная массовая активность Бк/кг – системная единица,

4) Удельная объемная активность Бк/м³ – системная единица,

5) Мощность экспозиционной дозы (А/кг) – системная единица,

6) Микрорентген в час (мкр/час) - внесистемная единица.

Нейтронное излучение – возникает при фотоядерных реакциях путем взаимодействия α -частиц с ядрами легких элементов (бериллий, бор и др.). При этом, нейтроны: 1) как и γ -кванты, являются электронейтральными частицами и из всех видов излучений обладают наибольшей проникающей способностью; 2) разделяются по энергетическому спектру в диапазоне энергий Е = 10⁷ – 10^-3 эВ на быстрые, промежуточные, медленные, резонансные, надтепловые, тепловые, холодные. При взаимодействии нейтронов с природными объектами имеют место два основных, разделенных во времени, процесса: 1) замедление быстрых нейтронов

(t < 10^-2 c), 2) диффузия тепловых нейтронов (t > 1 c).

Оба процесса сопровождаются ядерными реакциями n-n, n-γ и др. типов (рис. 99).

Рис. 99. Диаграмма процессов замедления быстрых и диффузии тепловых нейтронов