Изохорный процесс («хорема» - вместимость) -

ЧИСЛО МОЛЕКУЛ

МАССА МОЛЕКУЛЫ ВОДЫ

,

где N – число молекул.

- относительная молекулярная масса

 

 

 

 

Количество вещества

и постоянная Авогадро

Один моль – это кол-во в-ва, в котором содержится столько же молекул или атомов, сколько атомов содержится в углероде массой 0,012 кг.

- кол-во в-ва

 

МОЛЯРНАЯ МАССА

Молярной массой М в-ва называют в-во, взятое в кол-ве одного моля.

молярная масса

. - кол-во в-ва.

- число молекул

 

 

МАССА В-ВА, СОДЕРЖАЩЕГОСЯ

В ЛЮБОМ КОЛ-ВЕ В-ВА

 

 

БРОУНОВСКОЕ ДВИЖЕНИЕ

Броуновское движение – это тепловое движение взвешенных в жидкости (или газе) частиц.

Причина Броуновского движения закл-ся в том, что удары молекул жидкости о частицу не компенсируют друг друга, хаотичное, беспорядочное движение самой жидкости.

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ МОЛЕКУЛ

На расстояниях, превышающих 2-3 диаметра молекул, действуют силы притяжения. По мере уменьшения расстояния между молекулами сила притяжения сначала увеличивается, а затем начинает убывать и убывает до нуля, когда расстояние между двумя молекулами становится равным сумме радиусов молекул.

ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ

Ид. газ – это газ, взаимодействие между молекулами которого пренебрежимо мало. В нем:

1. Отсутствуют силы межмолекулярного взаимодействия;

2. Взаимодействие молекул происходит только при их соударении и является упругим;

3. Молекулы идеального газа не имеют объема, представляют собой материальные точки.

Давление (ид. газа) создается ударами молекул о стенки сосуда ~ n,

где n – концентрация молекул.

~

СРЕДНЕЕ ЗНАЧЕНИЕ КВАДРАТА

СКОРОСТИ МОЛЕКУЛ

средн.значен. кв. скорости

где N – число молекул в газе.

квадрат модуля любого вектора

среднее значение

сред. значен. квадр. проекций скорости

средн. квадрат проекции скорости

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ ГАЗА

; ;

- основн. уравнен. МКТ газов.

; .

Давление идеального газа пропорционально произведению концентрации молекул на среднюю кинетическую энергию поступательного движения молекул.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА

~T, где Т – абсолютная температура

= kТ, где k- коэф. пропорциональности

Предельн. тем-ру, при котор. давление идеал. газа обращается в нуль при пост. объеме или объем ид. газа стремится к нулю при неизменном давлении, называют абсолютным нулем температуры

ПОСТОЯННАЯ БОЛЬЦМАНА

постоянная Больцмана

Постоянная Больцмана связывает температуру в энергетических единицах с температурой Т в кельвинах.

T = t+273

ТЕМПЕРАТУРА

МЕРА СРЕДНЕЙ КИНЕТИЧЕСКОЙ

ЭНЕРГИИ МОЛЕКУЛ.

Абсолютная температура есть мера средней кинетической энергии движения молекул.

и ;

p = nkT, где n – концентрация молекул [

В равных объемах газов при одинаковых температурах и давлениях содержится одинаковое число молекул.

СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ ТЕПЛОВОГО

ДВИЖЕНИЯ МОЛЕКУЛ

; , где - масса молекул тела

- средняя квадратичная скорость

 

 

УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛ. ГАЗА

Идеальный газ – это газ, взаимодействие между молекулами которого пренебрежимо мало.

, где

N_A – постоянная Авогадро

m – масса газа

М – его молярная масса

Произведение постоянной Больцмана k и постоянной Авогадро N_A называют универсальной (молярной) газовой постоянной и обозначают буквой R.

R =

- уравнение Менделеева-Клапейрона

и

начальное состояние газа конечное состояние

- уравнение Клапейрона.

 

 

ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ

1. Изотермический процесс («изос» - от греч. равный)

Закон Бойля-Мариотта

Процесс изменения состояния термодинамической системы макроскопических тел при постоянной температуре называют изотермическим.

PV = const при T = const

~

 

I

II

 

Графиком является изотерма (гипербола)

Т₁>T₂, т.к. R₁>R₂

R₁V₁ = R₂V₂

 

 

2. Изобарный процесс («барос» - вес, тяжесть)

Закон Гей- Люссака

Процесс изменения состояния термодинамической системы при постоянном давлении называется изобарным

при P=const

V = T const; V ~ T; .

V P₁

 

V₁ P₂

 

V₂

 

 

O T

 

Графиком является изобара (прямая)

V₁>V₂, P₁<P₂

В области низких температур все изобары идеального газа сходятся в точке Т=0. Но это не означает, что объем реального газа действительно обращается в нуль. Все газы при сильном охлаждении превращаются в жидкости, а к жидкостям уравнение состояния (PV= ) не применимо.

НАСЫЩЕННЫЙ ПАР

Пар, находящийся в динамическом равновесии со своей жидкостью, называется насыщенным паром.

Давление пара Р⁰, при котором жидкость находится в равновесии со своим паром, называют давлением насыщенного пара.

ВЛАЖНОСТЬ ВОЗДУХА

- влажность воздуха

где р - порциальное давление водяного пара,

р_о – давление насыщенного пара при той же температуре.

- абсолютное удлинение

Ɛ = - относительное удлинение,

где l_o – начальная длина

l - конечная длина стержня

 

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ

U - внутренняя энергия [Дж]

U = ; ; ; ;

- значен. внутр. энергии ид. газа

Т ~ U; U = .

РАБОТА В ТЕРМОДИНАМИКЕ

При расширении газа работаA'>0, а при сжатии А'<0.

Работа внешней силы при расширении газа<0, т.е. А>0,а при сжатии А>0.

 

p

 

p

V₂-V₁

V₁ V₂ V

 

 

 

КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛОТЫ

1.Нагревание и охлаждение

Q- количество теплоты [Дж]

c- удельная теплоемкость вещества

m-масса тела [кг]

-средняя температура

При нагреванииQ>0

При охлажденииQ<0

2.Плавление и кристаллизация

,

где λ – уд. теплота плавления [ ]

Кол-во теплоты, необходимое для превращения 1 кг кристаллического в-ва при температуре плавления в жидкость той же t^o, называют удельной теплотой плавления.

3. Парообразование и конденсация

Q = rm; Q = rm

r, L – уд. парообразование [Дж/кг]

Количество теплоты, необходимое для превращения при постоянной температуре 1 кг жидкости в пар называют удельной теплотой преобразования.

При парообразовании Q>0

При конденсации Q<0

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Закон превращения и сохранения энергии, распространенный на тепловые явления, носит название первого закона термодинамики.

U = A+Q – первый закон термодинамики

A^¢ = A; Q = ΔU = A^¢

1. Изохорный процесс

; V=const, Δ V=0.

A=P ΔV=0; ΔU=Q; ΔT>0; ΔU>0 увеличивается

2. Изотермический процесс

T = const ΔT = 0

ΔU=0; Q= - A; Q = A^¢

3. Изобарный процесс

P = const; ΔU = Q+A; Q = ΔU = A^'

4. Адиабатный процесс

Процесс, протекающий в системе (теплоизолированной), которая не обменивается теплом с окружающими телами.

Q = 0; ΔU = A.

Q₁ + Q₂ + Q₃ + … = 0 – уравнение теплового баланса

где Q₁, Q₂, Q₃, … - кол-ва теплоты, полученные или отданные телами.

 

 

ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Второй закон термодинамики указывает направление возможных энергетических превращений и тем самым выражает необратимость процессов в природе.

Два вида диэлектриков

Нейтральную систему зарядов называют электрическим диполем.

Полярные, состоящие из молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают.

Неполярны е, состоящие из атомов или молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают.

Поляризация диэлектриков.

Диэлектрическая проницаемость.

Смещение положительных и отрицательных связанных зарядов диэлектрика в противоположные стороны называют поляризацией.

Диэлектрическая проницаемость среды – это физическая величина, показывающая, во сколько раз модуль напряженности электрического поля внутри однородного диэлектрика меньше модуля напряженности поля _о в вакууме.

, - физич. вел-на, характ. эл-кие св-ва среды

Данная формула справедлива только для однородной среды.

Е= k -для точечного заряда и шара

- закон Кулона для зарядов, находящихся в однородном диэлектрике.

Силы между заряженными телами зависят от свойств среды, в которой эти тела находятся.

Потенциальная энергия заряженного тела в однородном электростатическом поле.

;

 

E

 

 

 

 

d₁-d₂ = Dd - на этом участке пути электрич. поле совершит положит. работу.

; F=qE;

A = qE (d₁-d₂) = qEd₁-qEd₂ = -(qEd₂-qEd₁) = - (Ep₂ – Ep₁) = - DEp

 

Если работа не зависит от формы траектории, то она равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком.

A = -(Wp₂-Wp₁) = -DWp

Потенциальная энергия заряда в однородном электрическом поле равна:

Wp = qEd

Заряд q в отличие от массы может быть как положит., так и отриц. Если A > 0, то DWp < 0, DW_k > 0. Если A < 0, то DWp > 0, DW_k < 0. Потенциальная энергия растет, а кинетическая энергия уменьшается.

A = DW_k

На замкнутой траектории, когда заряд возвращается в начальную точку, А = 0: А = -DWp = -(Wp₁-Wp₁) = 0

Wp = qEd – qEd₂

Физический смысл имеет не сама потенциальная энергия, а разность ее значений, определяемая работой поля при перемещении заряда из начального положения в конечное.

, где

e - диэлектрическая проницаемость среды

Е_о – напряженность поля в вакууме

Е – напряженность электрического поля внутри однородного диэлектрика

ПОТЕНЦИАЛ ЭЛЕКТРОПОЛЯ И РАЗНОСТЬ ПОТЕНЦИАЛОВ

На замкнутой траектории работа электростатического поля всегда равна 0. Поля, обладающие таким свойством, называют потенциальными. Работу потенциального поля можно выразить через изменение потенциальной энергии. А = - (Wp₂ – Wp₁).

Wp ~ q. - потенциал эл. поля

φ (фи) – скаляр, энергетическая характеристика электрического поля.

- потенциал однородного поля.

А = - (Wp₂ – Wp₁) = - q (φ₂- φ₁)=q(φ₁- φ₂)=qU

U = φ₁ - φ_{2 =} – разность потенциалов (напряжение)

Разность потенциалов между двумя точками равна 1, если при перемещении зарядов в 1 Кл из одной точки в другую эл. поле совершает работу в 1 Дж. Эту единицу называют вольтом (В); 1В = 1Дж/1 Кл

СВЯЗЬ МЕЖДУ НАПРЯЖЕННОСТЬЮ ЭЛ. ПОЛЯ И РАЗНОСТЬЮ ПОТЕНЦИАЛОВ. ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ПОВЕРХНОСТИ.

А= qEDd – электрическое поле совершает работу

А = q(φ₁ – φ₂) = qU

[1В/м] - модуль вектора напряженности поля

Формула показывает: чем меньше меняется потенциал на расстоянии Dd, тем меньше напряженность электрического поля; если потенциал не меняется совсем, то напряженность поля равно 0.

При перемещении положительного заряда в направлении напряженности электрическое поле совершает положительную работу А = q(φ₁ – φ₂), то потенциал φ₁ больше потенциала φ₂. Напряженность электрического поля направлена в сторону убывания потенциала.

E = 1, если разность потенциалов между двумя точками на расст. 1 м в однородном поле = 1 В.

Все точки поверхности, перпендикулярные силовым линиям, имеют один и тот же потенциал. Все точки внутри проводника имеют один и тот же потенциал. Напряженность поля внутри проводника равна 0.

A=0; φ₁₌ φ₂

 

ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ. ЕДИНИЦЫ ЭЛ.ЕМКОСТИ.

В сильном электрическом поле (при большом напряжении) диэлектрик становится проводящим. Чем меньше увеличивается напряжение между проводниками, тем больший заряд можно на них накопить.

Физическую величину, характеризующую способность двух проводников накапливать электрический заряд, называют электроемкостью.

Отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов между этим проводником и соседним не зависит от заряда. Оно определяется геометрическими размерами проводников, их формой и взаимным расположением, а также электрическими св-вами окр. среды.

- электроемкость

Чем меньше напряжение, тем больше электроемкость проводников.

Электроемкость двух проводников = 1, если при сообщении им зарядов + 1 Кл и – 1Кл между ними возникает разность потенциалов 1В. Эту единицу называют фарад (Ф); 1Ф = 1 Кл / В.

Микрофарад (мкФ) = 10^-6 Ф

Пикофарад (пФ) = 10^-12 Ф

 

, где

q – заряд пластины

S – площадь пластины

Е – напряженность

e - физическая величина, характеризующая эл. св-ва среды

e_о – электрическая постоянная (8,854 ^. 10^-12 Ф ^. м^-1)

КОНДЕНСАТОРЫ

~ ; U = EDd;

Dd – расстояние между пластинами

, где

С – емкость конденсатора с диэлектриком

С_о – емкость конденсатора без диэлектрика

ЭНЕРГИЯ ЗАРЯЖОННОГО КОНДЕНСАТОРА.

- для потенциальной энергии заряда в однородном поле энергии конденсатора, где

q – заряд конденсатора,

d – расстояние между пластинами

 

Еd = U, где

U – разность потенциалов между обкладками конденсата

-энергия конденсатора

- электроемкость конденсатора

- энергия каждого элемента

~E²

 

- для плотности энергии

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК. СИЛА ТОКА

Электрическим током называют упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц. Возникает при упорядоченном перемещении свободных электронов или частиц. За направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц.

Действия тока: тепловое, магнитное, химическое.

Заряд, перенесенный в единицу времени, служит основной количественной характеристикой тока, называемой силой тока.

, где

Dq – переносимый через поперечное сечение проводника заряд

Dt – промежуток времени

I – сила тока, скаляр [ 1A = 1 Кл / с]

Сила тока может быть как положительной, так и отрицательной величиной. Знак силы тока зависит от того, какое из направлений вдоль проводника принять за положительное. I > 0, если направление тока совпадает с условно выбранным положительным направлением вдоль проводника.

I =

, где

е – модуль заряда электрона

n – концентрация частиц

 

УСЛОВИЯ, НЕОБХОДИМЫЕ ДЛЯ СУЩЕСТВОВАНИЯ ЭЛ. ТОКА.

1. Необходимо наличие свободно заряженных частиц

2. Необходима сила, действующая на частицы со стороны электрического поля в определенном направл

Если разность потенциалов =0, то поля нет.

Если разность потенциалов не изменилась, то ток будет считаться постоянным.

 

ЗАКОН ОМА ДЛЯ УЧАСТКА ЦЕПИ.

СОПРОТИВЛЕНИЕ

1 Для каждого проводника – твердого, жидкого и газообразного – существует определенная зависимость силы тока от приложенной разности потенциалов на концах проводника; эту зависимость выражает т.н. вольт – амперная характеристика проводника

1 Зависимость силы тока от напряжения носит название закон Ома.

Согласно закону Ома, для участка цепи сила тока прямо пропорциональна приложенному напряжению U и обратно пропорциональна сопротивлению проводника R.

1 Основная электрическая характеристика проводника – сопротивление.

Сопротивление зависит от материала проводника и его геометрических размеров.

, где

S – площадь поперечного сечения (м², мм²)

l – длина проводника (м)

r - уд. сопротивление проводника

Удельное сопротивление численно равно сопротивлению проводника, имеющего форму куба с ребром 1 м, если ток направлен вдоль нормали к двум противоположным граням куба.

 

ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТОКА И НАПРЯЖЕНИЯ

Для измерения силы тока в проводнике амперметр включают последовательно с этим проводником.

Для того, чтобы измерить напряжение на участке цепи с сопротивлением R, к нему параллельно подключают вольтметр.

 

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ.

ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОЕ И ПАРАЛЛЕЛЬНОЕ

СОЕДИНЕНИЕ ПРОВОДНИКОВ.

Последовательное	Параллельное
1. Сила тока	1. I = I1 + I2
I = I1 = I2	2. U = U1 = U2
2. Напряжение	;
; U1 = IR1
;
U2 = IR2
	3.
U =U1 + U2
3. Сопротивление
R = R1 + R2	Если R1 =R2=R3=…=Rn, где n – число элемента

 

 

ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА

Одно лишь электрическое поле заряженных частиц (кулоновское поле) не способно поддерживать постоянный ток в цепи.

Любые силы, действующие на электрически заряженные частицы, за исключением сил электростатического происхождения (т.е. кулоновских), называют сторонними силами.

Внутри источника тока заряды движутся под действием сторонних сил против кулоновских сил (электроны от положительно заряженного электрода к отрицательному).

ЭДС в замкнутом контуре представляет собой отношение работы сторонних сил при перемещении зарядов вдоль контура к заряду: ℰ = [Вт]

ЗАКОН ОМА ДЛЯ ПОЛНОЙ ЦЕПИ

R – внешнее сопротивление цепи

r- внутреннее сопротивление цепи (сопротивление источника тока)

R_об = R + r; ℰ= => Aст = ℰDq

=> ; Aст = ℰIDt

; A = Q

ℰIDt = I²RDt + I²rDt; ℰ = ;

ℰ = ; I =ℰ/R+r

Если при обходе цепи переходят от отрицательного полюса источника к положительному, то ЭДС ℰ > 0. Сторонние силы внутри источника совершают при этом положительную работу.

ℰ = ℰ₁ + ℰ₂ + ℰ₃ = |ℰ₁|-|ℰ₂| + |ℰ₃|

Если ℰ > 0, то I > 0, т.е. направление тока совпадает с направлением обхода контура. При ℰ < 0, направление тока противоположно направлению обхода контура. Полное сопротивление цепи R_п равно сумме всех сопротивлений:

R_п = R + r₁ + r₂ + r₃

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ТОКОВ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ.

1. Взаимодействие между проводниками с током, т.е. взаимодействие между движущимися электрическими зарядами, называют магнитными.

2. Силы, с которыми проводники с током действуют друг на друга, называют магнитными силами.

3. В пространстве, окружающем токи, возникает поле, называемое магнитным.

4. Магнитное поле представляет собой особую форму материи, посредством которой осуществляется взаимодействие между движущимися электрически заряженными частицами.

5. Основные свойства:

а) магнитное поле порождается электрическим током (движущимися зарядами)

б) магнитное поле обнаруживается по действию на электрический ток (движущиеся заряды)

Подобно электрическому полю, магнитное поле существует реально, независимо от нас, от наших знаний о нем.

Результирующая сила, действующая со стороны магнитного поля на эти проводники, будет равна 0.

Магнитное поле создается не только электрическим током, но и постоянными магнитами.

ЛИНИИ МАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

Силовой характеристикой магнитного поля явл-ся вектор магнитной индукции.

- вектор магнитной индукции

За направление вектора магнитной индукции принимается направление от южного полюса S к северному N магнитной стрелки, свободно устанавливающейся в магнитном поле. Это направление совпадает с направлением положительной нормали к замкнутому контуру с током.

- положительная нормаль.

Правила буравчика: если направление поступательного движения буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление вращения ручки буравчика совпадает с направлением вектора магнитной индукции.

Линиями магнитной индукции называют линии, касательные к которым направлены также, как и вектор в данной точке поля.

Важная особенность линий магнитной индукции состоит в том, что они не имеют ни начала, ни конца. Они всегда замкнуты.

СИЛА АМПЕРА.

Сила ампера – это магнитная сила, действующая со стороны магнитного поля на проводник с током.

Сила достигает максимального значения, когда магнитная индукция перпендикулярна проводнику.

, если ^I.

; F_m = ID l B - максимальная сила

Ампера

F = B|I|D lsina - закон Ампера

Если левую руку расположить так, чтобы перпендикулярная к проводнику составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца были направлены по направлению тока, то отогнутый на 90⁰ большой палец покажет направление силы, действующей на отрезок проводника.

За единицу магнитной индукции можно принять магнитную индукцию однородного поля, в котором на участок проводника длиной 1 м при силе тока в 1 А действует со стороны поля максимальная сила, равная 1 Н. Одна единица магнитной индукции = 1 Н/А ^. м.

СИЛА ЛОРЕНЦА

Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля, называют силой Лоренца.

, где

F – модуль силы,

N – число заряженных частиц

, где

- скорость их упорядоченного движения

q – заряд

S – площадь

n – концентрация

- число заряженных частиц в рассматриваемом объеме

; ; ; , поэтому Fл_max, т.к. sina = 1; F_л = |q|

Если левую руку расположить так. Чтобы составляющая магнитной индукции, перпендикулярная скорости заряда, входила в ладонь, а четыре пальца были направлены по движению положительного заряда (против движения отрицательного), то отогнутый на 90^о большой палец покажет направление силы Лоренца.

Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости частицы, то она не совершает работу. Сила Лоренца не меняет кинетическую энергию частицы и, следовательно, модуль ее скорости. Под действием силы Лоренца меняется лишь направление скорости частицы.

; ;

- удельный заряд частицы

МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА

Отношение , характеризующее магнитные свойства среда, получило название магнитной проницаемости среды.

m - магнитная проницаемость данной среды.

Магнитные свойства тела можно объяснить циркулирующими внутри него токами.

Магнитные св-ва любого тела опр-ся замкнутыми электрическими токами внутри него.

Магнитные взаимодействия – это взаимодействия токов.

Ферромагнетики (железо, кобальт, никель. Редкоземельные элементы и многие сплавы) – тела с большой магнитной проницаемостью.

Температура Кюри – это температура, больше некоторой определенной для данного ферромагнетика, ферромагнитные свойства его исчезают.

ЗАВИСИМОСТЬ СОПРОТИВЛЕНИЯ

ПРОВОДНИКА ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ

R~t, где

R_o – сопротивление проводника

R – сопротивление проводника после нагревания

- относительное изменение сопротивления проводника

= at, где

a - коэф. пропорциональности, называемый температурным коэф. сопротивления.

Для металлов a =

; R~

; a > 0;

 

ЭЛЕКТРОТОК ЧЕРЕЗ КОНТАКТ

ПОЛУПРОВОДНИКОВ p- И n- ТИПОВ.

Контакт двух полупроводников называют p-n- переходом.

При образовании контактов электроны частично переходят из полупроводника n-типа в полупроводник p-типа, а дырки – в обратном направлении. В результате полупроводник n-типа заряжается положительно, а p-типа – отрицательно.

Свойства p-n- перехода используют для выпрямления переменного тока.

Электрический ток в вакууме. Диод.

Процесс, основанный на свойстве тел, нагретых до высокой температуры, испускать электроны, называется термоэлектронной эмиссией.

Анод – положительно заряженный, холодный электрод.

Катод – отрицательно заряженный, нагретый электрод.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ПУЧКИ.

ЭЛЕКТРОНН-ЛУЧЕВАЯ ТРУБКА.

Электронный пучок:

1. попадая на тела, вызывает их нагревание;

2. при торможении быстрых электронов, попадающих на вещество, возникает рентгеновское излучение.

3. некоторые в-ва, бомбардируемые электронами, светятся.

4. отклоняются электрическим полем

5. отклоняются в магнитном поле

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ЖИДКОСТЯХ

При растворении электролитов под влиянием электрического поля полярных молекул воды происходит распад молекул электролитов на ионы. Этот процесс наз-ся электролитической диссоциацией.

Степень диссоциации зависит от температуры, концентрации раствора и диэлектрической проницаемости растворителя.

Ионы разных знаков при встрече могут снова объединиться в нейтральные молекулы - рекомбинировать.

Перенос заряда в водных растворах или расплавах электролитов осуществляется ионами, такую проводимость называют ионной.

На аноде отрицательно заряженные ионы отдают свои лишние электроны, а на катоде положительные ионы получают недостающие электроны (восстановительная реакция). Процесс выделения на электроде вещества, связанный с окислительно-восстановитель-ными реакциями, называют электролизом.

При помощи электролиза осуществляют очистку металлов от примесей.

ЗАКОН ЭЛЕКТРОЛИЗА

m = m_oi ^. N_i; ;

, где n – валентность.

 

; , где

I – сила тока

Dt – время

- закон Фарадея, где

k – коэф. пропорциональности

;

Величину k наз