Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Основне рівняння гідростатики. Закон Паскаля.
Основне рівняння гідростатики встановлює зв'язок між гідростатичним тиском у точці рідини, її місцем знаходження (координатами) в рідині та густиною останньої. Воно є рівнянням прикладного характеру, за його допомогою в інженерній практиці знаходиться гідростатичний тиск у будь-якій точці рідини. Для обґрунтування основного рівняння гідростатики розглянемо випадок, коли рідина в стані рівноваги знаходиться в посудині й на неї діє тільки сила ваги. У цьому випадку проекції масових сил на осі координат (рис. 1.8), віднесені до одиниці ваги, будуть відповідно рівнятися: х=0, y =0, Fz =- g. (1.31) Підставимо значення проекцій у рівняння (1.26), отримаємо залежність dp =- ρgdz. (1.32) Проінтегрувавши це рівняння з умовою, що ρ = соnst і що в межах об'єму рідини, який розглядається, можна знехтувати зміною прискорення вільного падіння, тобто g = соnst, отримаємо: р=-ρgz+c. (1.33) де с - довільна постійна. Розділивши рівняння (1.33) на ρg, отримаємо: z+p/(ρg)=const. (1.34) Розділивши рівняння (1.33) на ρ, отримаємо: gz+p/ρ=const. (1.35) Відзначимо, що члени рівняння (1.34) віднесені до одиниці ваги, а (1.35) - до одиниці маси. Граничні умови на поверхні рідини відомі: z = z0 і р = р0, тоді с= z0+p0/(ρg). (1.36) Підставивши цей вираз для постійної інтегрування у формулу (1.33), отримаємо: z0+p0/(ρg)=z+p/(ρg) (1.37) Рівняння (1.37) називають основним рівнянням гідростатики. З рівняння (1.37) витікає: p = p 0 + ρg (z 0 - z), (1.38) тобто що тиск у точці А (рис. 1.9) в рідині, яка знаходиться в стані рівноваги, більше тиску на поверхні на величину, яка дорівнює вазі стовпа рідини над цією точкою. Оскільки z 0 - z = h, формула (1.38) набере вигляду p абс =р0+ρ gh, (1.39) де p абс - абсолютний тиск у точці; р 0 - тиск на вільній поверхні; h - глибина занурення точки в рідині. Рівняння (1.39) називається основним рівнянням гідростатики для абсолютного тиску. Таким чином, згідно з рівнянням (1.39), тиск у точці рідини, яка знаходиться в стані рівноваги на глибині h під вільною поверхнею, дорівнює сумі тиску на вільній поверхні р0 (у відкритих посудинах він дорівнює атмосферному р a) і тиску, обумовленому вагою стовпа рідини, розташованої вище точки, тобто ρ gh.
Рис. 1.9. Схема геометричного зображення (інтерпритація) основного рівняння гідростатики.
У відкритих посудинах (з атмосферним тиском на вільній поверхні) звичайно враховується тільки тиск ρ gh, а атмосферний тиск взаємно врівноважується, і рівняння (1.39) набере вигляду р = ρ gh. (1.40) Рівняння (1.40) є основним рівнянням гідростатики для надлишкового тиску. Таким чином, надлишковий тиск у будь-якій точці всередині рідини виникає тільки від ваги її стовпа, розташованого над точкою. Враховуючи, що рабс= ра+р, звідки р = рабс -ра, (1.15), і враховуючи рівняння (1.39), отримаємо: p = p 0 + ρ gh - =(p 0 - pa)+ ρ gh = Δp + ρ gh, (1.41) де Δp = p 0 - pa. Таким чином, у цьому випадку надлишковий тиск у будь-якій точці рідини створюється як вагою стовпа рідини, так і надлишковим (а може, і вакуумметричним) тиском на вільній поверхні, значення якого Δр.
Закон Паскаля Рис. 1.20. Схема до обґрунтування закону Паскаля: 1 – посудина з рідиною; 2 – поршень; І-І і ІІ-ІІ – початкове і кінцеве положення поршня
Закон Паскаля формулюється так: тиск на поверхню рідини, який здійснюється зовнішніми силами, передається рідиною однаково в усіх напрямках. Для обфунтування цього розглянемо посудину, наповнену рідиною (рис. 1.20). На вільній поверхні рідини за допомогою поршня 2, який знаходиться в положенні І-І, створено тиск р0. У відповідності з цим абсолютний тиск у точці А буде рА = ро + ρ gh. Перемістимо поршень з положення I-І в положення ІІ-ІІ. Тиск на вільній поверхні рідини в посудині збільшиться на величину Δр і буде дорівнювати Δр = Р II / ω II, де Р II - додаткова сила, прикладена до поршня при його переміщенні з положення I-І в положення ІІ-ІІ; ω II - площа поршня. Загальне значення тиску на вільній поверхні буде ро + Δр, а абсолютний тиск у точці А буде р AII = ро +Δ p +ρ gh. Враховуючи, що зовнішній тиск Δр значно більший за ваговий ρ gh, останнім можна знехтувати, що суттєво не вплине на точність значень величин і тиск р AII = p о + Δр, тобто він не буде залежати від місця розташування точки в рідині. У цьому й полягає сутність закону Паскаля, який широко застосовується при конструюванні й розрахунках різних гідростатичних механізмів, про що йтиметься нижче.
|
||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-12-15; просмотров: 80; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.147.67.166 (0.007 с.) |