Модульная единица 6. Проектирование, строительство и техническая эксплуатация направляющих систем электросвязи

 

Существуют различные типы оптических волокон. Оптические волокна без оболочки представляют собой просто стеклянную или кварцевую нить. В связи с тем, что они хрупки и неэффективны, в настоящее время в телекоммуникационных системах не используются. Оптические волокна с оболочкой. Сердцевина в таких оптических волокнах покрыта оболочкой с более низким показателем преломления. Они обладают малыми потерями энергии. Как увидим дальше, распространение света в них зависит от приведенной частоты. Технологически возможно изготовление таких волокон, в которых будет распространяться только одна мода распространения. Именно поэтому в настоящее время широкое применение нашли волокна с оболочкой.  

В зависимости от числа распространяющихся на рабочей частоте волн (мод) световые волноводы разделяют на одно – и многомодовые. Число мод зависит от соотношения диаметра сердечника светового волновода и длины волны и рассчитывается по формуле:

,                                                                                    (3.13)

где а – радиус сердечника волокна;  – длина волны света;  – относительная разность показателей преломления:

.                                                                         (3.14)

Так как n ₁ и n ₂ имеют очень близкие значения, номинальная величина для большинства оптических волокон находится в пределах = 0,0028 – 0,021.

Достоинствами одномодовых световых волноводов являются малая дисперсия (искажение сигналов), большая информационно–пропускная способность и значительная дальность передачи. Применение одномодовых систем представляет собой наиболее перспективное направление развития техники передачи информации. В многомодовых световых волноводах импульс на приеме уширяется и искажается. Дисперсия в многомодовых световых волноводах существенно ограничивает полосу передаваемых частот и дальность передачи.

Для характеристик светового волновода важное значение имеет профиль показателя преломления в поперечном сечении. По профилю показателя преломления наиболее часто встречаются ступенчатые и градиентные волноводы [3.22]. Если сердечник светового волновода имеет постоянное по радиусу значение показателя преломления, то такие волноводы называются световыми волноводами со ступенчатым профилем показателя преломления (наблюдается ступенька n на границе сердечник–оболочка).

В ступенчатом волокне показатель преломления в сердечнике остается постоянным:

                                            (3.15)        

n                                      n1        n2                                                                                                    a      b              r

                                                 

 

 

                                                                                 nn nn

                             

 

 

Рис. 3.20. Ступенчатое волокно. Показатель преломления в сердечнике остается постоянным.

 

Это приводит к тому, что при прохождении импульсного сигнала по волокну, он расширяется, что значительно ухудшает качество восстановления сигнала в точке приема. Для борьбы с уширением импульсов в оптических волокнах со ступенчатым профилем показателя преломления разработан другой тип многомодового волокна, который нашел гораздо более широкое применение в дальней связи – оптические волокна с градиентным профилем показателя преломления. В таких стекловолокнах показатель преломления от центра сердечника к краю изменяется плавно.

В градиентном волноводе показатель преломления сердечника меняется в зависимости от расстояния r от оси волокна.

                                                         (3.16)                                                 

 

 

Рис.3.21 Градиентное волокно. Показатель преломления сердечника с увеличением расстояния от центра плавно меняется.

 

       Дальше будет показано, что в градиентном волокне, в котором показатель преломления меняется по параболическому закону, оптические пути различных лучей будут практически одинаковыми, что существенно уменьшает дисперсию волокна. Градиентное волокно по сравнению со ступенчатым имеет лучшие технические характеристики по дисперсии и поэтому имеет большую пропускную способность. Ход лучей в градиентном световом волноводе показан на рис. 3.22. Лучи теперь изгибаются в направлении градиента показателя преломления (вместо преломления либо полного отражения, как в случае волокна со ступенчатым профилем).

 

 

 

Рис. 3.22. Распространение лучей в градиентном световом волноводе: 1 – волна излучения; 2 – волна оболочки; 3 – волна сердечника

 

Показатель преломления для градиентных световых волноводов описывается функцией:

,                                                                        (3.17)

где r – текущий радиус; n ₁ – наибольшее значение показателя преломления сердечника;  – коэффициент, определяющий вид профиля показателя преломления.

При =  формула описывает ступенчатый профиль показателя преломления. При =2 световые волноводы называют параболическими, так как профиль показателя преломления описывается параболой. На практике волокна с градиентным профилем показателя преломления имеют g около 1,92 и почти параболический профиль.

Одномодовые волокна можно разделить на две категории: обычные или волокна с несмещенной дисперсией, которые выпускаются для аппаратуры, работающей на длине волны 1,31 мкм, и волокна со смещенной дисперсией, которые выпускаются для работы на длине волны 1,55 мкм. Понятия смещенной или несмещенной дисперсии связаны с длиной волны, на которой волокно имеет наибольшую полосу пропускания.

В отличие от многомодовых волокон одномодовые волокна выпускают с различным профилем показателя преломления оболочки. При этом различают волокна с выровненной оболочкой, показатель преломления которой соответствует показателю преломления стекловолокон со ступенчатым профилем и выровнен с показателем преломления чистого кварца (n = 1,4585), и вдавленной оболочкой, в которой материал оболочки состоит из двух зон (рис. 3.23).

Показатель преломления n ₃ внутренней, соседней с сердечником зоны имеет значение меньше или вдавлен относительно показателя преломления внешней зоны, который равен показателю преломления чистого кварца n ₂.

 

 

Рис. 3.23. Профили показателей преломления световых волноводов с несмещенной дисперсией: а – с выровненной оболочкой; б – с вдавленной оболочкой.

 

В волокнах со смещенной дисперсией показатель преломления сердечника имеет более сложную форму. На рис. 3.24 приведены примеры профилей показателей преломления для выровненной и вдавленной оболочек и треугольного профиля показателя преломления сердечника.

Рис. 3.24. Профили показателей преломления световых волноводов со смещенной дисперсией: а – с выровненной оболочкой; б – с вдавленной оболочкой.

 

В одномодовых волокнах со смещенной дисперсией для сложных профилей показателя преломления определение диаметра сердечника представляет некоторые трудности, поэтому для таких световых волноводов вводится понятие диаметра поля моды (рис. 3.25).

С учетом того, что интенсивность света по сечению сердечника одномодового световода распределена неравномерно и подчиняется, как правило, нормальному закону, радиальное расстояние, на котором интенсивность падает в 1/е² = 0,135 относительно пикового значения, называется радиусом поля моды и обозначается .

Рис. 3.25. Распределение интенсивности света по сечению светового волнода

Удвоенная величина 2 и представляет собой диаметр поля моды.

 

Частотное и пространственное изменения показателя преломления

Внутри волновых пакетов особенно в широкополосных цифровых системах передачи отдельные волны распространяются с различными скоростями благодаря их различным длинам. Скорость распространения такого волнового пакета называется групповой скоростью. Определим соответствующий групповой показатель преломления , который соотносится с показателем преломления следующим образом:

                                                                     (3.18)  

На рисунке 3.26. показаны кривые для n и   для чистого кварцевого стекла в зависимости от длины волны λ. Эти кривые построены на основе численных данных, представленных в таблице 3.6.[10] λ

Рис. 3.26. Зависимость показателя преломления от длины волны

 

Таблица 3.6 – Показатель преломления n(λ) и групповой показатель преломления  

Длина волны λ (нм)	Показатель преломления n	Групповой показатель преломления
600	1,4580	1,4780
700	1,4553	1,4712
800	1,4533	1,4671
900	1,4518	1,4646
1000	1,4504	1,4630
1100	1,4492	1,4621
1200	1,4481	1,4617
1300	1,4469	1,4616
1400	1,4458	1,4618
1500	1,4446	1,4623
1600	1,4434	1,4629
1700	1,4422	1,4638
1800	1,4409	1,4648

 

Параметр  в выражении (3.18) определяет наклон кривой показателя преломления n(λ), который в рассматриваемом диапазоне длин волн является нисходящим (отрицательным). Поэтому групповой показатель преломления при любой длине волны больше показателя преломления n. Для расчетов времени передачи оптических сигналов обычно используют исключительно групповой показатель преломления .

Из графиков видно, что групповой показатель преломления достигает своего минимума вблизи длины волны 1300 нм. Этот диапазон длин волн является особенно интересным для оптической связи. Именно в нем наблюдается меньшая дисперсия, что позволяем уменьшить межсимвольные искажения на цифровых высокоскоростных линиях связи.

Если рассматривать показатель преломления n волоконного волновода, как функцию от радиуса r, то используется термин профиль распределения показателя преломления. С его помощью описывается радиальное изменение показателя преломления от оси волокна в стекле сердцевины в направлении стекла оболочки: n=n(r).

Распределение мод в волоконном волноводе зависит от формы этого профиля распределения показателя преломления (рисунок 3.27.).

Рис. 3.27 Профиль показателя преломления волоконно–оптического волновода.

 

Для практического применения важными являются "профили распределения показателя преломления, описываемые по степенному закону" (степенные профили). Под ними понимаются профили показателя преломления, у которых кривая изменения по радиусу описывается как степенная функция радиуса:

                                                          (3.19)                                                   

Для r  (внутри сердечника)

, для  (в оболочке),                                    

где:

n₀– показатель преломления в центре сердцевины;

n₁– показатель преломления вдоль оси оптического волокна;

– нормированная разность показателей преломления;

r– расстояние от оси оптического волокна, мкм;

a– радиус сердцевины, мкм;

u– показатель степени профиля;

n₂– показатель преломления оболочки.

Нормированная разность показателей преломления соотносится с числовой апертуройNAили показателями преломленияn₁ иn₂ следующим образом:

= (NA)² / 2 n²₁ = (n²₁ – n²₂) / 2 n²₁ .               

Отметим особые случаи (рисунок 3.22.):

u = 1– треугольный профиль

u = 2– параболический профиль

u – ступенчатый профиль (предел величины u – бесконечность).

       Лишь в последнем случае (u ) – при ступенчатом профиле – показатель преломленияn(r)=n₁ в стекле сердцевины остается постоянным. Для всех других профилей показатель преломленияn(r) в стекле сердцевины постепенно увеличивается отn₂ для стекла оболочки доn₁ у оси волоконного волновода. Поэтому такие профили называют градиентными профилями распределения показателя преломления. Это название особенно хорошо закрепилось за параболическим профилем, имеющим u=2, оптические волокна с таким профилем имеют технически очень хорошие характеристики передачи света.

 

Ступенчатое волокно. Числовая апертура:

Эффект полного внутреннего отражения реализуется в оптических волноводах за счет того, что в середине светового волновода имеется "стеклянная сердцевина" с показателем преломления n₁ и вокруг нее – "стеклянная оболочка" с показателем преломления n₂, при этом n₁ несколько выше n₂ (рис.3.23).

Рассмотрим ступенчатое оптическое волокно (рис.3.23). Пусть – a радиус сердечника, b – радиус оболочки. Показатель преломления ступенчатого волокна задается выражением (3.18). Если диаметр волокна порядка нескольких десятков микрометров, а разница показателей преломления 10^–2, то можно, пользуясь понятиями геометрической оптики, говорить о распространении световых лучей.

Рассмотрим механизм распространения света в волокне, пренебрегая поглощением в материале, которое, в принципе, желательно учитывать. Пусть луч света в сердечнике распространяется под углом  к оси Oz, ось Oz направлена по оси волокна (рис.3.28).

Рис. 3.28. Распространение света в ступенчатом волокне.

 

Продольное волновое число или постоянная распространения волны определяется выражением:

.                                             (3.21)

Волна, введенная в сердечник волокна, будет удерживаться в ней за счет полного внутреннего отражения при выполнении условия , где  – предельный угол, при котором наблюдается полное внутреннее отражение. При выполнении этого условия волна в оболочке является мнимой и затухает по экспоненциальному закону при удалении от границы раздела сердечник – оболочка. При увеличении  условие полного внутреннего отражения не выполняется и волна в оболочке становится действительной. В соответствии с изложенным выше, выделяют три типа лучей:

1. направляемые лучи (лучи, распространяющиеся в волокне);

2. лучи, распространяющиеся с потерями;

3. преломленные лучи.

Если выполняется условие полного внутреннего отражения и единственной областью, где луч является действительным, является сердечник, луч считается направляемым (рис.3.29).

 

Рис. 3.29. Направляемый луч. Наблюдается полное отражение от оболочки.

 

Если луч оказывается действительным в некоторой части оболочки, то он распространяется с потерями (утечкой) (рис.3.30.).

Рис. 3.30. Луч, распространяющийся с потерями, т.к. часть луча проникает в оболочку.

 

Если луч оказывается действительным во всем объеме оболочки, то наблюдается преломленный луч.

       Рассмотрим подробнее лучи, распространяющиеся в волокне. Пусть луч падает из воздуха на торец волокна под углом  Определим максимальный угол , под которым можно ввести этот луч в волокно так, чтоб он в дальнейшем распространялся внутри волокна. При этом луч в сердечнике будет распространяться под критическим углом , который соответствует полному внутреннему отражению от границы раздела с оболочкой (см. рис. 3.31.).

На основе рассмотренного выше, запишем выражение для закона преломления на границе раздела воздух – сердечник волокна (на рис.87 точка А):

 .                                                                                   (3.22)                     

Здесь  – показатель преломления воздуха, который примем равным единице ( =1). Исходя из условия полного внутреннего отражения, запишем выражение для определения критического угла    

Теперь из выражения (3.22) можно вычислить угол искомого луча, направленного из воздуха в торец нашего светового волновода:

 

.

Значение  называют входной числовой апертурой оптического волокна. Входной апертурный угол – это угол  между оптической осью и одной из образующих светового конуса, воздействующего на торец светового волновода (см. рис. 3.31).

Рис. 3.31. К определению апертурного угла

 

Обычно его обозначают NA(Numerical Aperture). Таким образом, числовая апертура оптического ступенчатого волокна определяется выражением:

                                                     (3.23)         

       Числовая апертура ступенчатого оптического волокна определяет максимальный угол ввода луча в волокно, который будет испытывать полное внутреннее отражение и распространяться в волокне.

       Если условие полного внутреннего отражения не выполняется, то лучи по волноводу будут распространяться с утечкой (потерями) или преломленные лучи.

 

Градиентное волокно. Числовая апертура:  

Рассмотрим градиентное оптическое волокно (см. рис. 3.24). Его показатель преломления, в отличие от ступенчатого волокна, меняется при изменении расстояния r. (сопоставь с рис. 3.23), при этом:

                                                                    (3.24)

 

Аналогично ступенчатому волноводу, можно определить максимальный угол ввода излучающего луча в волокно. Этот угол, в отличие от предыдущего будет зависеть от расстояния r: = (r). Проделав предыдущие вычислительные операции, можно определить величину  которую называют локальной числовой апертурой оптического градиентного волокна:

.                                        (3.25)

Любой луч, падающий на торец волокна на расстоянии r от оси и попадающий внутрь апертурного конуса с углом при вершине (r), испытывает после ввода полное внутреннее отражение и отражается в волокне. Локальная числовая апертура максимальна на оси волокна и падает до нуля на границе сердцевины и оболочки.

Числовой апертурой градиентного волокна называется максимальное значение локальной числовой апертуры. Ниже рассмотрим влияние числовой апертуры входного луча на мощность, вводимую в волокно.

 

  Мощность, вводимая в волокно:

Интуитивно понятно, что только часть света, излучаемая малоразмерным диффузным источником, помещенным на оптической оси волокна вблизи его торца, может быть введена в волокно.

Рассмотрим малоразмерный диффузный источник света, яркость которого одинакова во всех направлениях, изображенный на рисунке 3.32. Пусть I₀ – мощность, излучаемая в единицу телесного угла по нормали к источнику,  – мощность, излучаемая под углом θ. Тогда мощность, излучаемая в малый телесный угол , равна:

   

Рис. 3.32

Полная мощность, излучаемая таким источником, определяется с помощью интегрирования этого выражения по всем направлениям:

 

.

 

Полученное выражение свидетельствует о том, что мощность, вводимая в волокно, зависит от числовой апертуры волокна NA. Преобразуем выражение для числовой апертуры к удобному для расчетов виду, связанному с показателями преломления сред:

 ,  (3.26)

 

где:  – относительная разность показателей преломления.

Отсюда ясно, что для того чтобы ввести в волокно как можно больше света, необходимо обеспечить большие значения величин n₁ и . Очевидно, что лучше всего использовать для изготовления волокна стекло с большим показателем преломления и не покрывать его оболочкой. Однако при этом наряду с увеличением мощности, вводимой в волокно, возникают две проблемы:

1. Часть волны даже при полном внутреннем отражении проникает наружу сквозь отражающую поверхность. А неизбежное наличие неровностей и неоднородностей на ней преобразует затухающую в воздухе волну в распространяющуюся, что приводит к большим потерям.

2. При увеличении относительной разности показателей преломления (  увеличивается межмодовая дисперсия, что приводит к дополнительному искажению сигнала.

       Кроме мощности, вводимой в сердечник волокна, на качество принимаемого сигнала влияет и траектория световых лучей внутри волновода. 

 

Траектория световых лучей:

Траекторию световых лучей рассмотрим на примере использования ступенчатого и градиентного волокон.

1. Ступенчатое волокно.

Как отмечалось выше, показатель преломления сердцевины ступенчатого волокна n₁ является постоянной величиной. Угол θ, под которым луч распространяется в волокне, также является неизменным (постоянным). При своем распространении луч испытывает полное отражение только на границе раздела сердцевина – оболочка. Между двумя последовательными полными отражениями траектория луча прямолинейная.

Рис. 3.33. Траектория лучей в ступенчатом многомодовом волноводе.

Типичные размеры многомодового светового волновода со ступенчатым профилем показателя преломления:

– диаметр сердцевины 2а = 100 мкм;

– диаметр оболочкиD = 140 мкм;

– показатель преломления сердцевиныn₁= 1,48;

– показатель преломления оболочкиn₂ = 1,46.

В этом случае для критического угла  полного внутреннего отражения, то есть наименьшего угла к нормали падения, при котором луч света направляется в стекле сердцевины и не преломляется в стекле оболочки, справедливы:

;                                   (3.27)                         

Все лучи света, которые образуют угол с осью волоконного светового волновода (90^о – ) = 9,4^о, распространяются в стекле сердцевины.

Когда свет вводится в стекло сердцевины снаружи (воздухn = 1), то следует учитывать закон преломления, так как свет может войти в оптическое волокно только в пределах определенного апертурного угла . В таком случае справедливо:

 

;                   (3.28)

Такой волоконный световой волновод является многомодовым. Импульс света, распространяющийся в нем, состоит из многих составляющих, направляемых в отдельных модах волновода. Каждая из этих мод возбуждается на входе волновода под своим определенным углом ввода и направляется по нему в пределах стекла сердцевины соответственно по различным траекториям движения луча. Каждая мода проходит разное расстояние оптического пути и поэтому приходит на выход светового волновода в разное время. Наибольшее время прохождения соотносится с меньшим временем прохождения так же, как соотносятся показатели преломления стекла сердцевины и оболочки, и поэтому такое отношение имеет величину того же порядка, что и нормированная разность показателей преломления , то есть выше 1%.

Эта модовая дисперсия может быть полностью исключена, если структурные параметры ступенчатого светового волновода подобрать таким образом, что в нем будет направляться только одна мода, а именно – фундаментальная (основная) мода HE₁₁.

Однако основная мода также уширяется во времени по мере ее прохождения по такому световому вводу. Это явление называется хроматической дисперсией (Рассмотрим в последующих разделах). Поскольку она является свойством материала, она, как правило, имеет место в любом оптическом волноводе. По сравнению с дисперсией мод хроматическая дисперсия в диапазоне длин волн от 1200 до 1600 нм относительно мала или отсутствует.

Чтобы описать размер (радиальную амплитуду поля) фундаментальной моды, вводится термин диаметр поля моды2w_o. Для изготовления ступенчатого волоконного волновода с малым затуханием, который направляет только фундаментальную моду в диапазоне длин волн более 1200 нм, диаметр поля моды2w_o должен быть уменьшен до 10 мкм. Такой ступенчатый волоконный волновод называется одномодовым оптическим волокном. Именно он нашел широкое применение в современных цифровых высокоскоростных телекоммуникационных системах.

Здесь полезно отметить, что не только диаметр сердцевины, но и числовая апертура и вследствие этого также входная угловая апертура намного меньше, чем соответствующие параметры у многомодового ступенчатого волновода, что делает относительно трудным введение света в одномодовый световой волновод.

Если одномодовые волноводы имеют изгибы или соединения, то размер диаметра поля моды является важным фактором, влияющим на характеристики затухания. Так, увеличение диаметра поля моды приводит к ухудшению пропускания света в изгибах, но уменьшает потери в разъемных и неразъемных соединениях.

 

2. Градиентное волокно.

В многомодовом ступенчатом световом волноводе моды распространяются по оптическим путям различной длины и поэтому приходят к концу волновода в разное время, приводя к модовой дисперсии. Эта нежелательная модовая дисперсия может быть значительно уменьшена, если показатель преломления стекла сердцевины уменьшается по закону параболы от максимальной величиныn₀ у оси светового волновода до величины показателя преломленияn₂ на границе раздела с оболочкой. Такой градиентный профиль показателя преломления или профиль показателя преломления, описываемый по степенному закону, с показателем степени профиля u=2 характеризуется уравнениями:

, для r  (внутри сердечника)                    (3.29)

, для  (внутри оболочки)                                     

Оптический волновод с таким градиентным профилем показателя преломления также называется градиентным волоконным волноводом.

Типичные размеры светового волновода с градиентным профилем показателя преломления:

диаметр сердцевины2а = 50 мкм;

диаметр оболочкиD = 125 мкм;

максимальный показатель преломления сердцевины n₁ = 1,46;

разность показателей преломления = 0,010.

На рисунке 3.34 представлены ход световых волн различного порядка и профиль показателя преломления градиентного светового волновода.

Рис. 3.34 Оптическое волокно с градиентным профилем показателя преломления.

 

Лучи света проходят по оптическому волокну по волнообразным и винтообразным спиральным траекториям. В противоположность ступенчатому профилю показателя преломления, они распространяются не зигзагообразно. Вследствие непрерывного изменения показателя преломленияn(r)в стекле сердцевины лучи непрерывно преломляются, и поэтому их направление распространения меняется, за счет чего они распространяются по волновым траекториям. Лучи, колеблющиеся вокруг оси волновода, проходят более длинный путь, чем луч света вдоль оси светового волновода. Однако благодаря меньшему показателю преломления в отдалении от оси оптического волокна эти лучи распространяются соответственно быстрее, благодаря чему более длинные оптические пути компенсируются меньшим временем прохождения. В результате различие временных задержек разных лучей почти полностью исчезает. При точном изготовлении параболического профиля показателя преломления разность временных задержек по результатам измерений в градиентном световом волноводе составляет немногим более 0,1 нс при времени прохождения света за 5 мкс на расстоянии 1 км.

Эта незначительная разница временных задержек в градиентных световых волноводах обуславливается, наряду с дисперсией материала, дисперсией профиля. Она возникает вследствие того, что показатели преломления сердцевины и оболочки изменяются по мере изменения длины волны λ по–разному, поэтому разность показателей преломления и показатель степени профиля uзависят от длины волны. Оптимальный показатель степени параболического градиентного профиля может быть теоретически рассчитан по формуле:

,                                                        

причем как параметрР<<1, так и разность показателей преломления зависят от длины волны , и поэтому показатель степени профиля u также зависят от длины волны. Отсюда профиль показателя преломления градиентного светового волновода приu 2 создает условия, при которых все направления моды имеют почти одинаковую временную задержку лишь в ограниченном диапазоне длин волн.

Поскольку показатель преломленияn₁(r) градиентного волоконного волновода зависит от расстояния r от оси светового волновода, то числовая апертура, играющая важную роль для ввода света в сердцевину, является функцией поперечной составляющей сердечника оптического волновода –r:

 

                                                                       (3.30)  

Для типичного светового волновода с градиентным профилем показателя преломления числовая апертура равна:

 

,                                   

и максимальная входная угловая апертура  у оси светового волновода равна:

; При этом                

 

3.Многоступенчатый профиль показателя преломления

В одномодовом волокне дисперсия – разброс световых лучей, распространяющихся по волноводу, определяется двумя факторами. Первый фактор определяется зависимостью показателя преломления среды распространения от длины волны  что ведет к зависимости скорости света от длины волны . Второй фактор связан с волноводной дисперсией, возникающей в результате зависимости распределения света фундаментальной модыНЕ ₁₁ по стеклу сердцевины и оболочки, и, следовательно, зависимости разности показателей преломления от длины волны: = (). Оба типа дисперсии, вместе взятые, называются хроматической дисперсией. В диапазоне длин волн более 1300 нм эти два типа дисперсии в кварцевом стекле имеют противоположные знаки. Дисперсия материала может быть изменена лишь незначительно с помощью других легирующих добавок. Напротив, волноводная дисперсия может быть подвержена сильному влиянию за счет использования другой структуры профиля показателя преломления.

Профиль показателя преломления обычного одномодового светового волновода бывает ступенчатым с разностью показателей преломления . Для такой простой структуры профиля сумма дисперсии материала и волноводной дисперсии при дл