Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Определение коэффициента теплопроводности
Цель работы Изучить основные положения теории теплопроводности, изучить методику определения коэффициентов теплопроводности, определить коэффициенты теплопроводности стали и латуни и их зависимость от температуры материала.
Общие сведения
Теплопроводность – это процесс распространения теплоты между соприкасающимися телами или частями одного тела с различной температурой, который представляет собой физический процесс распространения теплоты путем теплового движения микрочастиц вещества без визуально наблюдаемого перемещения самих частиц. Явление теплопроводности имеет место в твердых, неподвижных жидких и газообразных телах. Если происходит движение жидкости или газа, то теплопроводность в чистом виде имеет место в весьма тонком неподвижном слое, прилегающем к поверхности твердого тела. Механизм распространения теплоты теплопроводностью зависит от физических свойств тела: в газообразных телах перенос теплоты теплопроводностью происходит в результате соударения молекул между собой, в металлах – путем диффузии свободных электронов, в капельных жидкостях и твердых телах-диэлектриках – путем упругих волн (упругие колебания кристаллической решетки). Температурное поле – совокупность значений температуры для всех точек тела в данный момент времени. В общем случае уравнение температурного поля имеет вид:
t = f (x, y, z, τ), где t - температура тела, 0С; x, y, z - координаты точки, м; τ - время, с. Если температура тела меняется с течением времени, т.е. температура есть функция и координат и времени, то температурное поле и тепловой режим считают нестационарными. Примером может служитьнагрев или охлаждение любого тела. Если температура тела поддерживается постоянной с течением времени, то такое температурное поле и тепловой режим считают стационарными. При этом температура в различных точках тела может быть различной, но постоянной в течение определенного времени: .
Примером может быть выдержка заготовки в печи при постоянной температуре, процесс обогрева помещений с помощью батарей с постоянной температурой поверхности, процесс кипения воды и т.п. В лабораторной работе для получения стационарного режима до заливки воды в крайние сосуды производят выдержку установки в течение 10…12 мин. при кипящей воде в среднем сосуде.
Если температура изменяется только по одной или двум пространственным координатам, то температурное поле называют соответственно одно- или двухмерным. Если соединить точки с одинаковой температурой, то получим поверхность равных температур – изотермную поверхность. Изотермные поверхности между собой никогда не пересекаются, они либо замыкаются на себе, либо кончаются на границах тела. Рассмотрим две изотермные поверхности с различной температурой (рис.6.1).
Рисунок 6.1 – Схема распространения тепла
При перемещении из т. А интенсивность изменения температуры по различным направлениям неодинакова. При перемещении по изотермной поверхности изменений температур не наблюдается, а при перемещении вдоль направления S наблюдается. Наибольшее изменение температуры на единицу длины наблюдается в направлении нормали N к изотермной поверхности. Предел отношения изменения температуры Δ t к расстоянию между изотермами по нормали Δ n, когда Δ n стремится к нулю, называют градиентом температуры: . Физический смысл градиента температуры – это максимальная скорость нарастания температуры по расстоянию. Это вектор, направленный в сторону возрастания температуры, численно равный первой производной температуры по расстоянию. Измеряется градиент температуры в градусах на метр. Градиент температуры отличен от нуля, если есть разность температур. Так, например, в кладке печи при ее работе есть градиент температур по толщине кладки, направленный от наружной (более холодной) к внутренней (более горячей) поверхности кладки и показывающий, на сколько увеличивается температура на каждый миллиметр толщины кладки при движении от наружной к внутренней поверхности. Количество теплоты, проходящее в единицу времени через поверхность тела, называют тепловым потоком Q. Если тепловой поток отнести к единице площади, то получим плотность теплового потока: .
Процесс теплопроводности, то есть связь между количеством теплоты dQ, проходящим через элементарную площадку dF, расположенную на изотермной поверхности, за промежуток времени d τ, и градиентом температуры grad t, описывается законом Фурье:
.
Минус в правой части показывает, что в направлении теплового потока температура убывает, а градиент температуры направлен в противоположную сторону – в сторону возрастания температуры. Коэффициент пропорциональности в уравнении Фурье λ называется коэффициентом теплопроводности. Он характеризует способность материала проводить тепло и используется для сравнения и выбора материалов при проектировании тепловых аппаратов. Физический смысл понятен при его определении из закона Фурье:
Из уравнения следует, что численное значение коэффициента теплопроводности определяет количество теплоты, проходящей через единицу изотермной поверхности в единицу времени при условии, что градиент температуры равен единице. Последнее уравнение используется для экспериментального определения коэффициента теплопроводности различных материалов, чему и посвящена данная работа. Для различных веществ величина коэффициента теплопроводности различна и существенно зависит от природы материала и температуры. Для большинства чистых металлов (за исключением алюминия) коэффициент теплопроводности с ростом температуры уменьшается. Зависимость коэффициента теплопроводности от температуры выражается следующим уравнением: l = c + bt. Значительное влияние на коэффициент теплопроводности может оказывать давление, а у пористых материалов – влажность, причем теплопроводность влажного материала может быть больше, чем теплопроводность сухого материала и воды в отдельности. В справочниках всегда приводят условия, при которых определялся коэффициент теплопроводности данного вещества. В данной работе определяется коэффициент теплопроводности сплавов (сталь и латунь). Для стали в зависимости от состава и температуры λст = 25…50Вт/(м·0С), а для латуни λл = 100…150 Вт/(м · 0С).
Описание установки
Установка (рис.6.2) состоит из трех сосудов. Сосуд 1 заполнен водой 2, которая доводится до кипения с помощью электрического кипятильника 3. Сосуд 1 соединен с двумя крайними сосудами 4 и 5 с помощью двух стержней 6 и 7. Сосуд 4 и стержень 6 изготовлены из стали, а сосуд 5 и стержень 7 – из латуни. Температура воды в крайних сосудах контролируется термометрами 8. Для уменьшения потерь теплоты в окружающую среду сосуды и стержни помещены в корпус 9, который заполнен теплоизоляционным материалом 10.
Рисунок 6.2 – Схема лабораторной установки При кипении воды в среднем сосуде происходит распространение теплоты через стержни к крайним сосудам, заполненным водой. Количество теплоты Q, прошедшее через стержни, определяется по изменению теплосодержания воды в крайних сосудах. Площадь поверхности, через которую проходит тепло, определяется как площадь сечения стержня (площадь круга). Градиент температуры определяется как отношение разности температур воды в среднем и крайнем сосудах к длине стержня.
Ход работы
Средний сосуд заполняют водой и включают кипятильник. Воду в сосуде доводят до кипения, выдерживают 10…12 минут дляустановления стационарного теплового режима и заливают в крайние сосуды мерное количество воды.
Затем через каждые 2 минуты производят замеры температуры в крайних сосудах с помощью термометров 8 с точностью до 0,2°С. Результаты измерений заносят в таблицу 6.1.
Таблица 6.1 – Результаты измерений
Порядок расчета
Расчет коэффициента теплопроводности для стали и латуни проводят по формуле ,
где Q - количество теплоты, полученное крайним сосудом и водой в нем за счет прохождения тепла через стержень, Дж:
Q = m в Св(t к - t н) + mcCc (t к – t н),
здесь m в - масса воды в крайнем сосуде, кг: m в = 0,07 кг; Св - теплоемкость воды, Дж /(кг 0С): Св = 4210 Дж /(кг 0С); mc - масса сосуда, кг: - для латунного сосуда mc л = 0,15 кг, - для стального сосуда mc с = 0,1 кг; Сс - теплоемкость сосуда, Дж/(кг 0С): Cc с =560 Дж/(кг 0С); Ссл =385 Дж/(кг 0С); t к - температура воды в крайнем сосуде в конце опыта, т.е. через каждые 120с, °С; t н - температура воды в крайнем сосуде в начале опыта, т.е. через каждые 120с, °С. Конечная температура в предыдущем опыте является начальной для последующего. В данной работе проводится 6 опытов (см. табл.6.1), т.е. для каждого сплава необходимо рассчитать коэффициент теплопроводности λ 6 раз. l - длина стержней, м: l = 0,146 м; F - площадь поперечного сечения стержней, м2: , здесь d - диаметр стержней, м: d = 0,0138м; t 1 - температура кипящей воды в среднем сосуде, °С: t 1 = 100°С. t 2 - средняя температура воды в крайнем сосуде в течение 120 с для каждого опыта, °С: t 2 = 0,5 (t н + t к). Расчет λ проводят отдельно для стального и латунного стержней. Затем строят графики зависимости коэффициента теплопроводности от температуры [λ= f (t 2)] для стали и латуни. Графики выполняются на листе отчета, можно совмещать обе зависимости на одном графике. После построения графиков необходимо сделать вывод о характере зависимости l от температуры для латуни и стали, сравнить полученные результаты с табличными и объяснить отличие результатов (λ стали при 20°С составляет 31 Вт/(м 0С), λ латуни при 20°С составляет 100 Вт/(м· 0С)).
Контрольные вопросы
Сущность процесса теплопроводности. В чем заключается механизм распространения теплоты теплопроводностью в различных телах? Что такое температурное поле? Чем отличается нестационарный тепловой режим от стационарного? Как перейти от нестационарного теплового режима к стационарному? Понятие изотермной поверхности. Физический смысл градиента температуры. Понятие теплового потока и плотности теплового потока. Формулировка закона Фурье. Физический смысл коэффициента теплопроводности. От каких параметров зависит коэффициент теплопроводности? Лабораторная работа 7
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2020-10-24; просмотров: 258; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.133.144.197 (0.039 с.) |