Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ:  Археология Биология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия ЭкологияТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву 
Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Микроскопические сечения деленияСодержание книги
Поиск на нашем сайте
Топливные элемент Теплофизические свойства[1]
Эффект парности. На величину энергии связи отдельных нуклонов влияет эффект парности: особо прочно связанны в ядре пары протонов и пары нейтронов. Наибольшие значения энергии связи у ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов – так называемые четно-четные ядра. Энергия связи нуклона значительно меньше у нечетно-четных ядер, а самая малая у нечетно-нечетных ядер. Соответственно у четных изотопов урана и плутония микроскопические сечения поглощения должны быть значительно меньше, чем у нечетных.
Нейтронно-физические характеристики[2]. Микроскопические сечения деления
 
 
   
Оценка сечений Сечения деления в области тепловых нейтронов у нечетных изотопов составляют примерно 103 - 104 барн, у четных изотопов значения в этом же диапазоне энергий значительно меньше и составляет примерно 1 – 10-4 барн. Резонансные области у четных изотопов самые широкие с шириной примерно 10-5 – 10-1МэВ, у нечетных изотопов ширина резонансных областей меньше и составляет примерно 0,5*10-5 – 0,2*10-2МэВ. В области быстрых нейтронов у нечетных изотопов сечения деления снижаются по сравнению с сечениями в тепловой области до значений примерно 1-1,5 барн, а у четных происходит резкое возрастание сечений до значений примерно 1– 10 барн. Микроскопические сечения радиационного захвата
 
Микроскопические сечения упругого рассеяния
 
Требования к ядерному топливу К ядерному топливу применяются высокие требования по химической совместимости с оболочками ТВЭЛов, у него должна быть достаточная температура плавления и испарения, хорошая теплопроводность, небольшое увеличение объёма при нейтронном облучении. Металлический уран сравнительно редко используют как ядерное топливо. Его максимальная температура ограничена 660°С. При этой температуре происходит фазовый переход, в котором изменяется кристаллическая структура урана. Фазовый переход сопровождается увеличением объёма урана, что может привести к разрушению оболочки ТВЭЛов. При длительном облучении в температурном интервале 200—500°С уран подвержен радиационному росту. Это явление заключается в том, что облучённый урановый стержень удлиняется. Экспериментально наблюдалось увеличение длины уранового стержня в полтора раза. К хорошим ядерным топливам относятся некоторые тугоплавкие соединения урана: оксиды, карбиды и интерметаллические соединения и в перспективе нитриды. Наиболее широкое применение получила керамика — двуокись урана UO2. Идеального топлива не существует, но наиболее привлекательным на данный момент можно считать диоксид урана,так как он обладает высокой температурой плавления, он менее подвержена температурному расширению, чем сплавы урана, не имеет фазовых переходов, значительно меньше подвержен коррозии и не взаимодействует с конструкционными материалами. Но низкая плотность оксидного топлива требует увеличения обогащения топлива, чтобы увеличить кампанию топлива. Низкая теплопроводность UO2 приводит к высокому уровню температур топлива и увеличению запасенной энергии в топливе. Эти недостатки оксидного топлива ограничивают возможности повышения эффективности топливного цикла и безопасности АЭС. Вывод: 1) Исходя из теплофизических свойств, в качестве топлива предпочтительна двуокись урана, так как у нее более линейны плотность, теплоемкость, коэффициент линейного расширения и теплопроводность в достаточно широких диапазонах температур по сравнению с металлическим ураном и плутонием. 2) Нечетные изотопы хорошо делятся на тепловых нейтронах, а четные – на быстрых нейтронах. У четных изотопов больше резонансная область, по сравнению с нечетными изотопами.
Теплоносители. Теплофизические свойства[1].
*Тсубл= -78,5; rисп=573 кдж/кг Нейтронно-физические характеристики[2]. Сечения упругого рассеяния
Газовые теплоносители
В области тепловых нейтронов у Na и Hg самые большие значения сечений упругого рассеяния и примерно равны 10 – 102 барн. У K самая широкая область резонансов с шириной примерно 10-3 – 1МэВ, у Hg эта область уже и равна 10-4 – 10-3 МэВ. У остальных представленных элементов резонансной области нет. У всех элементов в области быстрых нейтронов наблюдается снижение значений сечений упругого рассеяния.
У CO2 в области тепловых нейтронов значения сечений низкие и примерно равны 0,01 барн, а в области быстрых нейтронов значения сечений выше и составляют 0,5 – 2 барн. У остальных газов в области тепловых нейтронов значения сечений высокие и равны 0,5*10-4 – 5 барн, а в области быстрых нейтронов значения сечений ниже и составляют 10-15 – 10-1 барн.
2) И у жидкометаллических, и у газовых теплоносителей сечения в тепловой области больше чем в области быстрых нейтронов (в среднем на 3-4 порядка), но у газовых теплоносителей значения сечений меньше чем у жидкометаллических и в области тепловых нейтронов, и в области быстрых нейтронов.
Газовые теплоносители Замедлители Теплофизические характеристики[1].
*Тсубл=37270С
Зависимость теплоемкости от температуры
У бериллия значения теплоемкости меньше чем у графита, но у бериллия небольшая зависимость теплоемкости от температуры в сравнение с графитом.
Поглотители. Теплофизические характеристики[1].
Сечения упругого рассеяния.
  
У Zr в области тепловых нейтронов значения сечения рассеяния больше, чем у Nb и Ti и примерно равны 10 – 20 барн. У Nb и TI в этой же области сечения примерно равны03 – 5 барн. У Zr самая широкая область резонансов c шириной 10-4 – 0,5*10-1 МэВ. У Ti и Nb резонансная область уже чем у Zr и ширина примерно равна 10-4 – 10-1 МэВ. В области быстрых нейтронов у всех элементов значения сечений уменьшаются до значений 0,1 – 2 барн.
Топливные элемент Теплофизические свойства[1]
Эффект парности. На величину энергии связи отдельных нуклонов влияет эффект парности: особо прочно связанны в ядре пары протонов и пары нейтронов. Наибольшие значения энергии связи у ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов – так называемые четно-четные ядра. Энергия связи нуклона значительно меньше у нечетно-четных ядер, а самая малая у нечетно-нечетных ядер. Соответственно у четных изотопов урана и плутония микроскопические сечения поглощения должны быть значительно меньше, чем у нечетных.
Нейтронно-физические характеристики[2]. Микроскопические сечения деления
Оценка сечений Сечения деления в области тепловых нейтронов у нечетных изотопов составляют примерно 103 - 104 барн, у четных изотопов значения в этом же диапазоне энергий значительно меньше и составляет примерно 1 – 10-4 барн. Резонансные области у четных изотопов самые широкие с шириной примерно 10-5 – 10-1МэВ, у нечетных изотопов ширина резонансных областей меньше и составляет примерно 0,5*10-5 – 0,2*10-2МэВ. В области быстрых нейтронов у нечетных изотопов сечения деления снижаются по сравнению с сечениями в тепловой области до значений примерно 1-1,5 барн, а у четных происходит резкое возрастание сечений до значений примерно 1– 10 барн.
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
Последнее изменение этой страницы: 2016-09-05; просмотров: 495; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.116.43.109 (0.011 с.) |
Вывод: 1) Для сплавов жидкометаллических теплоносителей характерно более плавное изменение теплофизических свойств, а для газовых теплоносителей, наоборот – для смеси газов характерно менее линейное изменение теплофизических характеристик.
