О механизмах, сопровождающих фотоэффект

 

    Для лучшего понимания механизма, управляющего фотоэффектом, т.е. пути, по которому энергия электромагнитного излучения передается вначале атомам вещества, а затем отдельным электронам, полезно обратиться к классической электронной теории дисперсии света. Данная теория, являющаяся естественным продолжением и успешным развитием электромагнитной теории Максвелла, была разработана в начале ХХ века Г.А. Лоренцем и к настоящему времени, испытав многократную проверку, получила достаточно полное подтверждение. Полезно отметить тот факт, что подавляющее большинство эффектов, связанных с взаимодействием излучения с веществом, могут быть объяснены не только качественно, но и прекрасно описаны данной теорией количественно. В качестве примера на рис. П.3.4 приведены наиболее характерные зависимости показателя преломления и коэффициента поглощения от частоты вблизи резонансной частоты w ₀, которые сравнительно легко и естественно получаются из классической электронной теории.

 

Рис. П.3.4. Типичный вид кривых для показателя преломления n и коэффициента поглощения k согласно электронной теории дисперсии света.

 

    Даже беглое знакомство с оптическими эффектами в веществе, достаточно хорошо объясненными классической электромагнитной теорией, заняло бы значительное время, поэтому для получения общего представления просто перечислим лишь некоторые из них. К этим эффектам можно отнести следующие: френелевское отражение света от поверхности тел с эффектами поляризации волн при различных углах падения; наличие угла Брюстера, при котором возможно достичь коэффициента отражения, равного нулю; поперечность электромагнитных волн; преломление света – закон Малюса и явление дихроизма в анизотропных кристаллах; дисперсия комплексного показателя преломления и коэффициента отражения и их зависимость от угла падения света; наличие полного внутреннего отражения при выходе света из оптически более плотной среды в менее плотную; связь показателя преломления с диэлектрической проницаемостью вещества; вынужденная анизотропия в оптических средах – явление Керра и Поккельса; плеохроизм – зависимость поляризации света в кристаллах от частоты; поляризация света на упорядоченных длинных молекулах, поглощающих свет; сдвиг фазы волны при отражении от поверхности вещества и связанная с этим эллипсометрия; эффект Фарадея, т.е. вращение вектора поляризации света в оптически активных средах; эффект Коттон – Мутона в перпендикулярном магнитном поле; зеркальное отражение от металлов и других сред, обладающих высоким коэффициентом поглощения света; селективное отражение вблизи частот поглощения примесными центрами или остаточные лучи; наличие граничной плазменной частоты – красной границы поглощения света и фотоэффекта, ниже которой свет только отражается, а выше этой границы излучение проникает внутрь вещества, интенсивно поглощается, вызывая тем самым фотоэффект; резонансное поглощение света примесными центрами с узкими линиями поглощения и дисперсии волн, также обуславливающее фотоэффект; явления дифракции и интерференции волн; конечная длина когерентности обычного света и образование стоячих волн при отражении от зеркала; дифракция рентгеновских лучей в кристаллических решетках, закон Вульфа – Брэгга и эффект Лауэ; рэлеевское рассеяние света молекулами и на неоднородностях среды; рассеяние Рамана с изменением частоты света, колебательный и вращательный эффект Рамана; взаимодействие света с молекулами – закон Лорентц – Лоренца и явление Тиндаля; нелинейная оптика и эффект удвоения частоты в нелинейных средах; эффект Ми при рассеянии света на шариках; давление света и перенос энергии лучом; законы Кирхгофа для излучения и поглощения света нагретыми телами; закон Стефана – Больцмана для интегрального излучения абсолютно черного тела; закон Вина для спектральной плотности излучения абсолютно черного тела; голография и вся геометрическая оптика; дипольное излучение поперечных волн заряженными частицами; радиационная ширина линий излучения, допплеровское уширение линий и влияние столкновений между атомами и молекулами в газах; простой эффект Зеемана и т.д. И все это многократно проверено в рамках классической физики, начиная от рентгеновского диапазона для внутренних оболочек атомов до газов и ионосферы. Поэтому довольно трудно усомниться в справедливости или ограниченности электромагнитной теории Максвелла – Лоренца.

    Тем не менее, часть явлений, связанных с взаимодействием света с атомами, молекулами и твердым телом не были достаточно поняты в рамках классической электромагнитной теории. В самом начале изучения этих явлений физики проявили растерянность перед подобными эффектами. Так, М. Борн пишет в конце 30-х годов [98]: “Электромагнитная теория света в состоянии объяснить в основном все явления, относящиеся к распространению света, но она отказывается служить в случае процессов испускания и поглощения света”. В итоге этого теория атомных спектров выделилась в отдельную физику, не только слабо связанную с классической электромагнитной теорией, но и очень часто в корне ей противоречащую, что хорошо просматривается в модели света в виде фотонов. Поскольку работа планетарных атомов была не понята в рамках электромагнитной теории Максвелла – Лоренца, да и всей классической физики, то и взаимодействие излучения с веществом остается до конца не ясным и до настоящего времени. По признанию М. Борна, “законченной квантовой теории электромагнитного поля в настоящее время еще нет… Перед физикой стоит трудная задача: создать квантовую теорию света или, более обще, электромагнитного поля, которая включала бы обе концепции”.

В современной физике был выбран путь абстрактного математического моделирования, которое не требовало более или менее полного объяснения и понимания сути явлений, не говоря уже о каких-то приемлемых механизмах этих явлений.

Попытаемся привести в соответствие сложные эффекты, связанные с взаимодействием света с веществом с классической электромагнитной теорией Максвелла – Лоренца и законами классической физики.

Согласно классической электронной теории дисперсия света обусловлена взаимодействием электромагнитных волн с заряженными частицами, входящими в состав атомов и вещества и совершающими вынужденные колебания в переменном электромагнитном поле. Так как в стационарном, т.е. невозбужденном состоянии, электроны в атомах не находятся в покое, а совершают периодические движения в кулоновском поле ядер, то свет фактически воздействует на движущиеся электроны, а не на осцилляторы, как это иногда приближенно принимается в качестве модели взаимодействия излучения с веществом.

Поглощение света в веществе происходит лишь вблизи резонансных линий, т.е. когда частота w падающей волны совпадает с частотой w ₀ движения соответствующих электронов (рис. П.3.4). В видимом диапазоне в процессе поглощения участвуют лишь внешние электроны атомов или молекул, имеющие наименьшие средние частоты движения и наименьшую энергию связи.

Полезно проследить пути прохождения электромагнитной энергии в веществе при воздействии светового луча. Как уже было отмечено, прохождение света в веществе достаточно хорошо описывается классической электронной теорией. Часть энергии отражается от поверхности тела за счет френелевского отражения. Значительная доля может быть потеряна на джоулево тепло, особенно в металлах, а также на других различных каналах диссипации энергии, которая в конечном итоге уходит на разогрев вещества.

На резонансных частотах происходит накопление механической энергии в тех атомах вещества, в которых фаза орбитального движения электронов совпала с фазой падающей волны. И так как скорости орбитальных электронов в атомах достаточно велики, то поглощение света происходит очень интенсивно, поскольку мощность, развиваемая световой волной в поглощающем атоме, пропорциональна амплитуде световой волны и скорости электрона. В этом акте поглощения проявляется избирательность взаимодействия света с индивидуальными электронами атомов, что воспринимается в современной физике как попадание в атом фотона, поскольку именно за счет резонансного поглощения возможна концентрация значительной энергии в отдельных атомах.

 Далее можно предположить, что происходит перераспределение электромагнитной энергии между электронными оболочками атомов в соответствии со статистическими закономерностями и, прежде всего, с законом сохранения полной энергии. При этом атомы, принимая избыток энергии, переходят в возбужденные состояния с изменением частоты движения орбитальных электронов на величину D w, пропорциональную энергии возбуждения в соответствии с динамическим уравнением Шредингера (3.9). Распределение электронных оболочек атомов по энергиям определяется статистическими методами с использованием стационарного уравнения Шредингера (2.25). Решение данного уравнения показывает, что распределение электронов по энергиям в атомах является дискретным.

Теперь приобретенная энергия возбуждения в атомах вещества может либо излучиться в виде люминесценции, либо диссипировать на центрах тушения, либо конвертироваться в кинетическую энергию внешних электронов, находящихся по соседству с возбужденными атомами. Хорошо известно, что возбужденный атом, переходя в основное состояние, может передать избыточную электромагнитную энергию безызлучательным путем, т.е. непосредственно за счет ближних электромагнитных полей, соседним частицам. Здесь мы встречаемся с фактом перехода кулоновской энергии орбитального электрона атома в кинетическую энергию внешнего электрона, который и воспринимается нами как выбитый из вещества фотоэлектрон.

Убедительным доказательством возможности безызлучательной передачи энергии от возбужденного атома электрону проводимости металла является опыт Лэмба и Ризерфорда по обнаружению и измерению лэмбовского сдвига уровней возбуждения в атоме водорода. Не останавливаясь на подробностях данного эксперимента, описанного в работе [99], отметим лишь его основное содержание.

Идея опыта Лэмба и Ризерфорда основана на том, что возбужденный уровень 2р_1/2 в атоме водорода является нестабильным, а возбужденный уровень 2 s _1/2 – метастабильным. Время жизни на уровне 2 s _1/2 примерно в 10⁸ раз больше, чем на уровне 2р_1/2. Действительно, радиационный переход с уровня 2 p _1/2 на основной уровень 2 s _{1/ 2} разрешен правилами отбора D l = ±1. Переход же с уровня 2 s _{1 /2} на уровень 1 s _{1/ 2} запрещен, поскольку при этом D l = 0.

В опытах Лэмба и Ризерфорда молекулы водорода диссоциировались под действием высокой температуры. В результате получался пучок атомов водорода в основном состоянии 1 s _1/2, направляющийся на металлическую пластинку – мишень, соединенную с гальванометром. Если атомы пучка не были возбуждены, они не могли передавать энергию электронам проводимости мишени. Вырывания электронов из мишени не происходило, и гальванометр не обнаруживал электрического тока.

Но часть атомов (примерно одну стомиллионную) можно было перевести в возбужденные состояния 2 s _{1/ 2} и 2 p _1/2, облучив пучок атомов ускоренными электронами. При этом возбуждение атомов водорода производится ударами электронов, так что правила отбора здесь не действуют. Энергия возбуждения составляет 10,2 эВ. Атомы в состоянии 2 p _1/2 до мишени не долетают, так как они практически мгновенно переходят в основное состояние 1 s _1/2. На мишень могут попасть из возбужденных атомов только метастабильные атомы в состоянии 2 s _1/2. Энергию возбуждения они при столкновениях с металлом передают свободным электронам, вырывая последние с поверхности мишени. Гальванометр начинает показывать ток, по величине которого можно судить о числе атомов в метастабильном состоянии 2 s _1/2, попадающих на мишень.

Если теперь на пути пучка атомов водорода включить переменное магнитное поле соответствующей частоты, то при резонансе, когда частота поля совпадет с разностной частотой движения электронов на уровнях 2 s _1/2 и 2 p _1/2, электроны с метастабильного уровня 2 s _1/2 начнут переходить на уровень 2 p _1/2 с последующим быстрым излучением электромагнитной энергии. Поэтому число возбужденных атомов в состоянии 2 s _1/2, попадающих на мишень, начинает убывать. Вместе с тем начинает убывать и ток через гальванометр. По минимуму тока можно определить резонансную частоту поля, а с ней и разность          уровней 2 s _1/2 – 2 p _1/2.

Этот опыт стал уже классическим, показывая, насколько глубоко мы проникли в механизмы атомных процессов. Кроме демонстрации безызлучательных процессов передачи энергии от возбужденных атомов свободным электронам, данный опыт служит в качестве проверки правильности существующих теорий.

Интересным примером служит также факт безызлучательной передачи энергии возбуждения от ядер к орбитальным электронам [100].

Возбужденное ядро может перейти в основное состояние не только за счет излучения электромагнитных волн, но и путем непосредственной передачи энергии возбуждения одному из электронов атомных оболочек (K -, L -, M -электрону и т.д.). Этот процесс, конкурирующий с g-излучением, называется внутренней конверсией энергии, а электроны, получившие энергию, - электронами внутренней конверсии. Электроны внутренней конверсии являются моноэнергетичными, что и позволяет отличить их от электронов, испускаемых при b -распаде ядер, спектр которых непрерывен. Если энергия возбуждения ядра меньше энергии связи электрона в К -слое, что может иметь место для тяжелых ядер, то внутренняя конверсия может происходить на электронах других слоев.

Внутренняя конверсия сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, которое возникает в результате переходов электрона с вышележащих электронных оболочек на место, освобожденное электроном внутренней конверсии. Этот процесс вполне аналогичен обычному возбуждению рентгеновского характеристического спектра атомов. В результате внутренней конверсии могут появиться и электроны Оже.

Если энергия Е возбуждения ядра превышает удвоенную собственную энергию электрона или энергию связи электронно-позитронной пары, т.е.

 

                       Е > 2 mc ² = 1,02 МэВ,

 

то может происходить процесс парной конверсии, при котором ядро теряет энергию возбуждения путем одновременного испускания электрона и позитрона. Такой процесс можно рассматривать как ионизацию эфира, содержащего электронно-позитронные пары в связанном состоянии. Однако вероятность парной конверсии не превышает примерно тысячной доли вероятности испускания            g-излучения.

    Следует также упомянуть и о том, что безызлучательные процессы передачи энергии довольно сильно развиты и внутри различных веществ: твердого тела, жидкости и в газах. Поэтому данные явления следует рассматривать как вполне естественные и хорошо изученные. И все они происходят не за счет излучения, а непосредственно за счет ближних электромагнитных полей атомов и ядер. В случае атомов и молекул это могут быть ван-дер-ваальсовы силы, в случае ядер - это ядерные электромагнитные поля, по своим свойствам напоминающие ван-дер-ваальсовые, поскольку и те и другие являются короткодействующими.

А теперь вернемся снова к фотоэффекту. Энергия атома в соответствии с решениями статистического уравнения Шредингера (2.25) изменяется дискретно по закону

 

              D Е = h D n,                                                      (3.69)

 

где D Е – расстояние между энергетическими уровнями орбитальных электронов, а D n - разность средних частот движения электронов на орбитах двух уровней, между которыми происходит излучение энергии. Данная энергия может быть передана безызлучательным путем непосредственно соседнему свободному электрону.

 Таким образом, становится возможной концентрация достаточно большой энергии на отдельных слабо связанных электронах для преодоления последними работы выхода из вещества в вакуум. За счет наличия различных каналов диссипации энергии суммарная кинетическая энергия выбитых фотоэлектронов всегда меньше энергии падающего луча света.

Поглощение света может происходить как примесными атомами, так и самой кристаллической решеткой фотокатода. В первом случае мы имеем дело с сенсибилизированным фотоэффектом, который ярко показывает резонансный характер данного явления, во втором случае участвует так называемое фундаментальное или плазменное поглощение в веществе. Обычное вещество не принято называть плазмой, однако орбитальные электроны атомов решетки, участвующие в периодических движениях, расположены в веществе достаточно плотно и, играя роль сосредоточенной нагрузки для электромагнитных волн, интенсивно взаимодействуют с излучением на резонансных частотах как электронная плазма.

 

 

Плазменное поглощение волн характеризуется граничной частотой, называемой частотой Ленгмюра w _л и равной

 

              w _л = ,                                                   (3.70)

 

где n – плотность оптических электронов, е и m – заряд и масса электрона.

    Из волновой теории известно, что при частоте ниже плазменной волны поглощаться электронной плазмой не могут и практически полностью отражаются. На этом принципе работают различные зеркала с металлическими и другими покрытиями. При частоте волн выше плазменной начинается их проникновение в вещество с интенсивным поглощением электронами плазмы. Это поглощение так велико, что даже совершенно прозрачные в видимом диапазоне среды начинают поглощать свет как металлы. Именно этим обусловлена резкая длинноволновая или так называемая красная граница поглощения волн и, как следствие этого, красная граница фотоэффекта.

    Поглощение света в металлах имеет свои особенности. В случае волн не слишком высокой частоты (радиоволны, инфракрасные лучи и видимый свет) источниками вторичных волн в металлах в основном являются электроны проводимости, плотность которых достаточно высока. Поэтому свет, интенсивно рассеиваясь на этих электронах, отражается от поверхности металла. При этом коэффициент отражения от чистых поверхностей металлов, обладающих хорошей проводимостью (натрий, серебро, алюминий, медь и т.д.), весьма близок к единице. Интенсивность волны, проходящей внутрь металла, невелика и быстро убывает до нуля в пределах тонкого поверхностного слоя вследствие потерь энергии на ленц-джоулеву теплоту. Кроме этого, волна быстро затухает благодаря плазменному отражению ниже критической частоты.

    Характер отражения света от металлов достаточно хорошо описывается электромагнитной теорией Максвелла – Лоренца с использованием комплексного показателя преломления, что в равной степени применимо и к любым другим средам, поглощающим свет. Следует учесть, что картина взаимодействия света в металлах значительно усложняется по сравнению с диэлектриками из-за наличия свободных электронов, обуславливающих ленц-джоулевы потери.

    При более высоких частотах, соответствующих ультрафиолетовому излучению, существенную роль играют вынужденные колебания связанных электронов в ионах кристаллической решетки, интенсивно поглощающих свет в области выше резонансной частоты. В данной области поведение и металлов, и диэлектриков примерно одинаковое.

Поэтому металлы в дальней ультрафиолетовой области могут стать почти прозрачными. Вполне естественно, что наиболее удобными материалами для изучения механизма фотоэффекта являются диэлектрики и полупроводники, у которых участие электронов проводимости во взаимодействии со светом является незначительным, поэтому другие резонансные эффекты проявляются более отчетливо.

    Следует также упомянуть о том, что значительно более слабые эффекты поглощения света возникают при резонансе на разностных частотах движения орбитальных электронов или так называемых частотах биений электронной плотности.

    Подводя итог рассмотренным эффектам, сопровождающим взаимодействие света с веществом, заметим, что если подавляющее большинство из них сравнительно легко рассчитывается с помощью электромагнитной теории Максвелла – Лоренца, то расчет эффективности передачи энергии от возбужденных атомов свободным электронам уже представляет значительные трудности, поскольку требует статистического анализа явлений в веществе с использованием уравнения Шредингера.

Приложение 4

 

КОСМОЛОГИЯ

 

    Роковой ошибкой большинства теоретиков, прилагающих свои усилия для решения задач физики микромира и электродинамики, являются непременные попытки в рамках авторской гипотезы объяснить почти все явления природы, начиная от физики ядра, атома, микрочастиц и заканчивая астрофизикой. Обычно такие попытки малоудачны и приводят к одному - компрометируют серьезность намерений исследователей. Мы решили поступить более сдержанно и осторожно, а именно, не изобретая поспешных гипотез, обратить внимание на такие вопросы, которые, как нам представляется, имеют непосредственное отношение к предмету данной книги.

    Пожалуй, невозможно сейчас найти труды по астрофизике, где бы в общих чертах не излагалась концепция Большого взрыва Вселенной. Видимо, для большей убедительности уже приводится подробная динамика развития Большого взрыва. Но, например, известный астрофизик Ф. Хойл утверждает, что о происхождении галактик почти ничего не известно [101].

Чем же так привлекательна идея Большого взрыва? Трудно сказать, что легче представить чисто психологически: то, что начало Вселенной состоялось несколько миллиардов лет назад, или то, что Вселенная была всегда, т.е. вечно. У человечества просто нет опыта решения подобных грандиозных задач.

    В принципе, для физики, основанной на идеях эфиродинамики и абсолютного пространства, идея стационарной и вечной Вселенной предпочтительней, иначе возникают непростые проблемы по определению свойств эфира в условиях расширяющейся Вселенной на разных стадиях развития данного процесса.

    Говоря откровенно, история с расширяющейся Вселенной выглядит довольно искусственной. Действительно, наблюдения нашей Галактики не дают основания утверждать, что она разлетается во все стороны по отношению к ее центру.

    Существующее красное смещение Хаббла, к примеру, сравнительно легко объясняется "старением" электромагнитного излучения при прохождении его через космическое пространство за счет рассеяния волн на частицах и межзвездном газе. В частности, механизм эффекта Комптона, в котором происходит увеличение длины волны за счет рассеяния волн на электронах, - это как раз любимое явление сторонников квантовой механики для доказательства своей правоты, поэтому даже не требуется какое-то специальное дополнительное истолкование причин красного смещения.

 Вполне естественно, что тем физикам, которые придерживаются твердых позиций классической электродинамики, необходимо более детально проанализировать механизм рассеяния электромагнитного излучения на электронах с учетом статистического характера поля и всего процесса, как это было сделано при объяснении законов фотоэффекта (прил. 3).

    Что же касается ближайших галактик, то если Магеллановы Облака движутся от нас, то Туманность Андромеды движется на нас со скоростью около 200 км/c.

    Современная астрофизика не может дать удовлетворительного ответа не только по проблеме рождения Вселенной, но и по проблеме рождения и гибели звезд. В частности, специалист по физике Солнца Р. Нойс из Гарварда утверждает, что "никакого решения проблемы солнечных нейтрино не видно", поскольку отрицательные результаты опытов Дэвиса по регистрации нейтрино остались    необъясненными [101]. Не очень также ясны энергоресурсы даже такой типичной звезды, как Солнце, являющееся желтым карликом типа G2. Известно, что сверхновая звезда S Андромеды, обнаруженная Э. Гартвигом в 1885 г. в максимуме светимости воспринималась с расстояния в 700 000 парсек как звездочка величины 7,2. Это соответствует блеску примерно в 20 млрд. раз ярче нашего Солнца, т.е. одна звезда обладала светимостью, эквивалентной одной пятой светимости всей Галактики, частью которой она являлась.

Откуда берется такая энергия? Ведь большинство астрофизиков до сих пор воспринимают этот феномен как непостижимый. В этой связи, напомним, что вся наша Галактика излучает с мощностью около 10³⁷ Вт, Солнце - 3,8 10²⁶ Вт. Галактика Андромеда примерно вдвое больше нашей Галактики и содержит, по-видимому, порядка 200 млрд. звезд. Мощность излучения квазаров достигает 10³⁹ Вт, природа же их излучения практически не известна.

    Множество теорий строится относительно нейтронных звезд и черных дыр, однако эти теории кажутся такими же научными спекуляциями, как и теории о расширяющейся Вселенной, теории Великого объединения и т.д. Действительно, как можно обсуждать механизмы образования черных дыр, если не известна еще детально природа гравитации, если кулоновское взаимодействие при этом не принимается во внимание, хотя кулоновские силы примерно на 40 порядков превосходят гравитационные и при больших сжатиях вещества могут оказать серьезное противодействие силам гравитации. Термин черная дыра был введен Д. Уиллером. Обсуждение возможных свойств черных дыр и их поиски являются сейчас модной темой для астрофизиков. Обсуждаются компактные звезды НД-226868 в созвездии Лебедя как претенденты на это звание.

    На наш взгляд, история с черными дырами, не выпускающими даже излучения из своих недр, кажется сильно преувеличенной, по крайней мере, совсем непонятно, почему волны эфира - электромагнитное излучение - должны вдруг остановиться в пространстве и даже повернуть вспять. Или черная дыра работает по принципу пылесоса, втягивая в себя среду-эфир вместе с излучением, и куда все это потом девать? Ведь так можно лишиться и всей Вселенной!

    У нас существует убежденность, что гравитация - это эффект хотя и малого порядка, но напрямую связанный с эфирными волнами, которые одновременно обеспечивают и электромагнитные взаимодействия между микрочастицами. Имеются и некоторые предположения в отношении механизма проявления сил гравитации. Однако следует все-таки удержаться от соблазна в одной работе пытаться охватить многие проблемы Космоса, но не вызывает сомнения то, что физическая картина мира является единой и строится по одним законам как для микромира, так и для космического макромира. Следовательно, если путь решения физических проблем, предложенный в данной книге, оказался верным, то и решения задач космологии также увенчаются успехом.

      

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

 

1. Джеммер М. Эволюция понятий квантовой механики. М.: Наука, 1985.

2. Кляус Е.М., Франкфурт У.И. Макс Планк. М.: Наука, 1980.

3. Пуанкаре А. О теории квантов. // А. Пуанкаре. Избр. Труды. Т.3. С.521.

4. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М.. Теоретическая физика. Гидродинамика. М.: Наука, 1986. T.6. C.350-359.

5. Крауфорд Ф. Берклеевский курс физики. Волны. М.: Наука, 1984.

6. Дубровский В.Н., Смородинский Я.А., Сурков Е.Л. Релятивистский мир. М.: Наука, 1984. C.26.

7. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике. Электродинамика. М.: Мир, 1977. Вып. 6. C.15-150, 244-321.

8. Максвелл Д.К. Статьи и речи. М.: Наука, 1968.

9. Фейнман Р. КЭД - странная теория света и вещества. М.: Наука, 1988. С.13.

10. Marinov St. Rotating disk experiments /Found. Phys. 1978. V.8. N1-2, 136-156.

11. Marinov St. The velocity of light is direction dependent /Czechosl. J. Phys. 1974. B24. N9. 965-970.

12. Torr D.G., Kolen P. An experiment to mesure relative variations in the one-way velocity of light / US Dep. Commer. Nat. Bur. Stand. Spec. Publ. 1984. N617.

13. Ефимов А.А., Шпитальная А.А. Об анизотропии вспышечной и пятнообразовательной деятельности Солнца в инерциальном пространстве. / "Физические аспекты современной астрономии".        Л.: ЛГУ, 1985. C.147-154.

14. Эйнштейн А. Физика и реальность. М.: Наука, 1965. C.274.

15. Там же, C. 54-57.

16. Ацюковский В.А. Материализм и релятивизм. Критика методологии современной теоретической физики. М.: Энергоатомиздат, 1992.

17. Секерин В.И. Очерк о теории относительности. Новосибирск: Новосибирское книжное изд-во, 1988.

18. Денисов А.А.. Мифы теории относительности. Вильнюс: ЛитНИИНТИ, 1989.

19. Замятин А.А. Принцип близкодействия. Свердловск, 1988.

20. Marinov St. A reliable experiment for the proof of the space-time absoluteness / Phys. Lett. 1975, A54. N1. P.19-20.

21. Marinov St. Moving platform experiments / Indian J. Phys.1981. B55. N5. P.403-418.

22. Marinov St. Measurement of the one-way speed of light andthe Earth's absolute velosity/ Proc. 2 Marcel Grossman Meet.Gen. Relativity, Trieste, 5-11 july, 1979. Part A. Amsterdam e.a., 1982, 547-550.

22а. Marinov St. Rotating coupled mirrors experiments / Ind. J.Theor. Phys. 1983. V31. N2. 93-96.

23. Маринов С. Экспериментальные нарушения принципов относительности, эквивалентности и сохранения энергии. /Физическая мысль России, 1995. N2. C. 52-77.

24. Струков И., Скулачев Д. Эксперимент "Реликт": первые результаты. М.: Наука и жизнь, 1985. N4. C. 152.

25. Шаляпин А.Л. О динамике частиц и механизме формирования электромагнитных полей / Урал. политехн. ин-т. Свердловск, 1989. Деп. в ВИНИТИ, 1989. N 118 - В89.

26. Шаляпин А.Л. О природе дефекта масс связанных частиц и релятивистском движении / Урал. политехн. ин-т. Свердловск, 1986. Деп. в ВИНИТИ, 1986, N 8246.

27. Шаляпин А.Л., Стукалов В.И. К вопросу о применимости метода Фурье в дифракционных моделях / УГТУ-УПИ. Екатеринбург, 1996. Деп. в ВИНИТИ, 1996. N 2693 – В 96.

28. Савельев И.В. Курс общей физики. Электричество и магнетизм. Волны. Оптика. М.: Наука, 1982. T.2. C. 285.

29. Яворский Б.М., Пинский А.А. Основы физики. Колебания и волны. Квантовая физика. М.: Наука, 1981. C.51.

30. Физический энциклопедический словарь / Ред. Прохоров А.М.       М.: Сов. энциклопедия, 1984. C. 142, 192, 222.

31. Бредов М.М., Румянцев В.В., Топтыгин И.Н. Классическая

электродинамика. М.: Наука, 1985. C. 187.

32. Казанцев В.Ф. Движение газовых пузырьков в жидкости под

действием сил Бьеркнеса, возникающих в акустическом

поле / Доклады АН СССР. 1959. T.129. N1. C. 64-67.

33. Завтрак С.Т.. К вопросу о силе взаимодействия Бьеркнеса двух газовых пузырьков в поле звуковой волны //Акуст. ж. 1987. T.33. N2. C. 240-245.

33а.Основы физики и техники ультразвука. Агранат Б.А., Дубровин М.Н. Хавский Н.Н., Эскин Г.И. М.: Высшая школа, 1987. С. 246-247.

34. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции пофизике. Электродинамика. М.: Мир, 1977. Вып.5. C. 9-11.

35. Окунь Л.Б. Лептоны и кварки. М.: Наука, 1981.

36. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля. М.: Наука, 1988. T.2. C. 69.

37. Калашников С.Г. Электричество. М.: Наука, 1985.

38. Савельев И.В. Курс общей физики. Механика. Молекулярная физика. М.: Наука, 1982. T.1.

39. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике. Изд. 2-е.  М.: Наука, 1985.

40. Физический энциклопедический словарь / Ред. Прохоров А.М.  М.: Сов. энциклопедия, 1984.

41. Фейнман Р. Теория фундаментальных процессов. М.: Наука,

1979. C. 149.

42. Ахиезер А.И., Рекало М.П. Элементарные частицы. М.: Наука, 1986. C.141.

43. Вайскопф В. Физика в ХХ веке // УФН. - 1970. T.101. Вып.4. C.557.

44. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М.  Фейнмановские лекции по физике. Излучение. Волны. Кванты. Кинетика. Теплота. Звук. М.: Мир, 1977. Вып. 3-4. C.237.

45. Шипицин Л.А. Гидродинамическая интерпретация электродинамики и квантовой механики. Теоретические исследования. М.: Изд-во МПИ. 1990.

46. Седов Л.И. Механика сплошной среды. Изд. 4-е. М.: Наука, 1983. Т.1. С.121.

47. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Р. Фейнмановские лекции по физике. М.: Мир, 1977. Вып. 1,2. С. 306.

48. Блохинцев Д.И. Акустика неоднородной движущейся среды.М.: Наука, 1981. С. 37-99.

49. Филиппов А.Т. Многоликий солитон. М.: Наука, 1986. С. 63,141-156.

50. Маляров В.В. Основы теории атомного ядра. М.: Наука, 1967. С. 14.

51. Рычков В.П. Природа элементарных частиц / УНЦ АН СССР. Свердловск, 1981. Деп. в ВИНИТИ, 1981, N 1082.

52. Browne P.F. Rotating fields and particle-like states of electron-positron sistems // J. Phys. A.: Math. and Gen. 1981. V.14 N.3. P.597-619.

53. Золотарев В.Ф., Шамшев Б.В. Структура и свойства среды физического вакуума// Изв. вузов. Физика, 1985. Т.28. N1. С.60-65.

54. Берестецкий В.Б., Лифшиц Е.М., Питаевский Л.П. Теоретическая физика. Квантовая электродинамика. М.: Наука, 1989. Т.4.

55. Паули В. Теория относительности. М.: Наука, 1983.

56. Блохинцев Д.И.. Сборник "Философские вопросы современной физики". АН СССР, 1952. С. 393.

57. Дирак П.. Пути физики. М.: Энергоатомиздат, 1983.

58. Condon E.U. A half - century of quantum physics. / Science, 1955, V.121, N.3138, 221-226.

59. Царев В.А. Аномальные ядерные эффекты в твердом теле

("Холодный синтез"): Вопросы еще остаются. // УФН, 1992.

Т. 162. N 10. С. 66.

60. Храмов Ю.А. Физики. Библиографический справочник.       М.: Наука, 1983.

61. Тригг Дж. Решающие эксперименты в современной физике.       М.: Мир, 1974.

62. Шаляпин А.Л. Термодинамика и механизм излучения абсолютно черного тела /Урал. политехн. ин-т. Свердловск, 1986. Деп. в ВИНИТИ. 1986. N 3618 - В 86.

63. Шаляпин А.Л., Лукичев А.А. Анализ уравнений движения электронов в электромагнитном поле/ Урал. политехн. ин-т. Свердловск, 1985. Деп. в ВИНИТИ. 1985. N 3004 - 85.

64. Шаляпин А.Л. Анализ движения атомной системы и классический вывод уравнения Шредингера /Урал. политехн. ин-т. Свердловск,

1988. Деп. в ВИНИТИ, 1988. N 3540 - В 88.

65. Шаляпин А.Л. Классический вывод и анализ уравнения Шредингера. I научно-техническая конференция физико-технического факультета 13 - 15 мая 1994 г. Тезисы докл. УГТУ-УПИ. Екатеринбург, 1994. С. 143-144.

66. Шаляпин А.Л., Зуев М.Г. Неквантовый механизм формирования атомных и молекулярных орбиталей и функции распределения лектронной плотности в оксидных материалах. Всероссийская конференция. "Химия твердого тела и новые материалы". Тезисы докл. Октябрь, 1996. ИХТТ УрО РАН. Екатеринбург, 1996. С. 326.

67. Вонсовский С.В. Магнетизм. М.: Наука, 1984.

68. Dingle H. Special theory of relativity / Nature (Engl.), 1962, Vol. 195. N4845. P.985-986.

69. Dingle H. The case against special relativity / Nature (Engl.),

1967. Vol. 216. N5111. P.119-122.

70. Lande A. The case against quantum dualiti / "Philos. Sci.",1962. V.29. N.1, 1-6.

71. Пановский В., Филипс М. Классическая электродинамика. М.: Наука, 1963.

72. Шпольский Э.В. Атомная физика. М.: Наука, 1984. Т.1. С.219,241.

73. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике.

М.:Мир, 1977. Вып. 3,4. С.41-46.

74. Фейнман Р., Лэйтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике.

Электродинамика. -М.: Мир, 1977. Вып. 6. С. 144-165.

75. Смирнов Б.М. Высоковозбужденные атомы. М.: Энергия, 1982.

76. Ридберговские состояния атомов и молекул / Далгарно А., Дамбург Р.Я., Колосов В.В. и др. под ред. Стеббингса Р., Даннинга Ф. пер. с англ. М.: Мир, 1985.

77. Сильновозбужденные атомы (Обзор). УФН, 1982. Т.137. В.2.       С. 339-360.

78. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля. М.: Наука, 1980. Т.2. C. 234.

79. Блохинцев Д.И. Основы квантовой механики. М.: Наука, 1983.

80. Киттель Ч. Квантовая теория твердых тел. М.: Наука, 1967.

81. Вентцель Е.С. Теория вероятностей. М.: Наука, 1962.

82. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Механика. М.: Наука, 1968. Т.1.

83. Седов Л.И. Механика сплошной среды. М.: Наука, 1983. Т.1. C. 124.                                           

84. Кизель В.А. Отражение света. М.: Наука, 1973.

85. Сивухин Д.В. Физическая оптика. Ч.1 и 2. Новосибирский Гос. Ун-т. 1968-1969.

86. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1970.

87. Дитчберн Р. Физическая оптика. М.: Наука, 1965.

88. Соколов А.В. Оптические свойства металлов. М.: Физматгиз, 1961.

89. Горшков М.М. Эллипсометрия. М.: Советское радио, 1974.

90. Шпольский Э.В. Атомная физика. М.: Наука, 1984. Т.1. С. 218.

91. Елецкий А.В. Газовые лазеры. М.: Атомиздат, 1971. C. 31.

92. Карлсон Т.А. Фотоэлектронная и оже-спектроскопия. Пер. с англ. Л., 1981.

93. Базаров И.П. Термодинамика. М.: Физматгиз, 1961.

94. Сивухин Д.В. Общий курс физики. Оптика. М.: Наука, 1985. Т.4.

95. Корн Г., Корн Т. Справочник по математике. М.: Наука, 1977.

96. Ахманов С.А., Дьяков Ю.Е., Чиркин А.С. Введение в статистическую радиофизику и оптику. М.: Наука, 1981.