Тема 5. Кинетика нагрева однородного тела и его анализ

Рассматриваемые вопросы:

- основы кинетики нагрева;

- анализ уравнения теплового баланса;

- расчет мощности и определение основных параметров «ЭТО»;

- электронагрев сопротивлением, принцип нагрева;

- проводники 1 ^го рода;

- расчет мощности и выбор нагревательных трансформаторов.

 

Рекомендуемая литература:

- Басов А.М. и др. Электротехнология. Учебное пособие. – М.: Агропромиздат, 1985.

- Карасенко В.А., Заяц Е.М., Баран А.Н., Корко В.С. Электротехнология. – М.: Колос, 1992.

- Кудрявцев И.Ф., Карасенко В.А., Электрический нагрев и электротехнология. Учебное пособие. – М.: Колос, 1976.

- Утешев У. Электротехнические установки в животноводстве. Учебное пособие. – Алма-Ата: Каз СХИ, 1988.

- Глушков А.М., Юдаев И.В. Светотехнтка и электротехнология. ч. 2 «Электротехнология» ФГОУ ВПО «Волгоградская ГСХА». – Волгоград, 2008, (текст).

 

Краткое содержание

Процессы нагрева электротермических установок, их отдельных элементов, а также нагреваемых материалов являются динамическими. Рассмотрим процесс изменения температуры электротермической установки или нагреваемого материала во времени.

Допустим, что:

- электротермическая установка или нагреваемый материал представляют собой однородные тела и обладают бесконечно большой теплопроводностью, поэтому температура во всех их точках одинакова;

тепловой поток в окружающую среду пропорционален разности температур электротермической установки t_эту или материалов t_м и окружающей среды t_окр

 

= t_эту – t _окр=(t_м - t_окр);

- теплоёмкость С, теплоотдача kF и мощность Р электротермической установки или материала от температуры не зависит;

- температура окружающей среды в процессе разогрева не изменяется.

Дифференциальное уравнение теплового баланса за время dτ имеет вид:

 

P

 

где P·dτ – подводимая тепловая энергия или теплота, выделяющаяся в нагревателе установки;

m·c·d - часть теплоты, выделяющаяся в материале (и идущая на повышение его температуры) или запасаемая в элементах электротермической установки; k·F· dτ – часть теплоты, рассеиваемая в окружающую среду.

Разделив переменные, получим:

dτ = ,

 

Время нагрева τ – один из параметров, определяющий режим нагрева материала или электротермической установки.

Проинтегрировав выражение и определив постоянную интегрирования из нулевых начальных условий получим, что время нагрева равно:

τ = .

 

Величина постоянной интегрирования Т называется постоянной времени нагрева и может быть определена как:

Т =

Тогда выражение примет вид:

,

где t_н – t_о = _н; t – t₀ = ; t_у – t₀ = _у.

 

Превышение температуры нагрева при условии, что разогрев идёт из холодного состояния, определяется по формуле:

 

= ) = уст(1- ).

 

При τ = ∞ превышение температуры принимает установившиеся значение:

уст = .

 

Практически, установившийся режим наступает при τ = (3…4)T.

Если разогрев идёт не из холодного состояния, то формула, с учётом этого обстоятельства, примет вид:

 

= уст(1- ) + o

 

Нетрудно показать, что при τ = T превышение температуры равно:

= 0,632 ∙ уст.

 

На основании выражения постоянную времени нагрева Т можно определить как промежуток времени, за который превышение температуры достигает значения 0,632 ∙ уст.

При отключении ЭТУ материал и сама установка охлаждаются и

тогда уравнение можно переписать в виде:

 

m∙c∙d + k∙F∙ ∙d =0.

 

Если охлаждение начинается с установившегося значения превышения температуры ­ уст, то уравнение примет вид:

 

= = _уст

 

В этом выражении величину Т следует называть постоянной времени охлаждения. При τ = T превышения температуры достигает

значения:

= 0,37 ∙ _уст

 

Временные характеристики процессов нагрева и охлаждения:

 

Рисунок - 5.1 Кривые нагрева и охлаждения однородного тела

 

Экспоненциальный характер изменения превышения температуры при нагреве и охлаждении свидетельствует о том, что их скорости изменяются во времени

Все процессы нагрева и охлаждения нестационарны, так как связаны с изменением теплосодержания материала и его температуры. Тепловое равновесие настаёт, если поступающая тепловая энергия равна её расходу.

В общем случае тепловая энергия в электротермической установке

полезно расходуется на:

- нагрев или фазовое преобразование материала (например, испарение, плавление);

- нагрев вспомогательных устройств (например, крепеж, кожух, упаковка, тара).

Тепловая энергия безвозвратно расходуется или теряется, что характерно для всех электротермических установок.

Тепловая энергия в электротермическую установку поступает от электрических нагревателей, от различного технологического и электротехнического оборудования (электродвигатели, лампы накаливания и т.п.), а также от биологических объектов животного и растительного происхождения.

Исходя из всего выше перечисленного, уравнение теплового баланса

запишется в виде:

 

Q_эн + Q_б + Q_эо = Q_пол+ Q_всп + Q_пот,

 

где Q_эн, Q_б, Q_эо – тепловая энергия электронагревателей; биологических объектов и работающего технологического оборудования и электрооборудования, Дж;

Q_пол – тепловая энергия расходуемая полезно, Дж;

Q_всп – тепловая энергия, затрачиваемая на нагрев вспомогательных устройств, Дж;

Q_пот – энергия тепловых потерь, Дж.

 

Мощность электротермической установки может быть определена по

следующему выражению:

Р_уст=

где k_з – коэффициент запаса;

Р_потр – потребляемая мощность, Вт;

– электрический к.п.д. установки;

– тепловой к.п.д. установки.

Коэффициент запаса (k_з =1,1..1,3) учитывает уменьшение фактической мощности электротермической установки вследствие снижения питающего напряжения, старения материалов нагревателей, а также возможное отклонение условий эксплуатации от расчётных значений.

Потребная мощность электротермической установки:

Р_потр = Р_пол + Р_всп + Р_пот,

где Р_пол – полезная тепловая мощность, Вт;

Р_всп – мощность, идущая на нагрев вспомогательных устройств, Вт;

Р_пот – мощность тепловых потерь, Вт.

Для электротермической установки периодического действия

полезная теплота:

Q_пол = V

 

где V – объём материала, м³;

– плотность материала, кг/м³;

с – удельная теплоёмкость материала, Дж/кг∙⁰С;

t₂ – конечная заданная температура, ⁰С;

t₁ –начальная температура материала, ⁰С.

Полезная мощность:

P_пол = ,

 

где τ - время нагрева, с

Для электротермической установки непрерывного действия полезная теплота:

Q_пол = L ,

где L – объёмная подача нагреваемого материала в ЭТУ, м³/с.

При нагреве материала и его плавлении полезная теплота определяется по формуле:

Q_пол = V t₂ - t₁) + V ,

где а_t – удельная теплота плавления материала, Дж/кг.

При нагреве материала и его испарении полезная теплота определится по формуле:

Q_пол = V t₂ - t₁) + V ,

 

где r_t – удельная теплота испарения материала, Дж/кг.

Мощность, затрачиваемую на нагрев вспомогательных устройств, находят по формулам расчёта полезной мощности, причём температуру вспомогательного оборудования принимают равной температуре нагреваемого материала.

Тепловые потери электротермических установок связаны с тремя способами передачи теплоты: теплопроводностью, конвекцией и излучением, причём в установках передача тепла может осуществляться одновременно двумя или всеми трёмя перечисленными способами.

Теплопроводность – процесс передачи теплоты в неравномерно нагретом теле или непосредственно соприкасающихся телах, при котором теплоту переносят микрочастицы веществ, перемещающиеся из областей высокой температуры в области низких температур. В наиболее чистом виде теплопроводность проявляется внутри твёрдых монолитных тел или в очень тонких неподвижных слоях жидкости или газа. Теплота передаётся лишь при наличии разности температур между частями тела, системами тел и т.д., т.е. в температурном поле.

Конвекция – процесс переноса теплоты текущей жидкостью или

газом из области с одной температурой в область с другой температурой. Конвективный теплообмен между поверхностью твердого тела одной температуры и потоком жидкости или газа с другой температурой

называют конвективной теплоотдачей. Различают теплоотдачу при вынужденном движении жидкости или газа (вынужденная конвекция) и при свободном движении (естественная конвекция).

Тепловой поток (Вт) при конвективном теплообмене рассчитывают

по формуле Ньютона:

Ф = α )

где Δ t – разность температур на стенке tс и потока жидкости (или газа) tж, °С;

α –коэффициент теплоотдачи, Вт/м²·°С;

F – площадь поверхности теплообмена, м².

Излучение – процесс переноса теплоты от одного тела к другому посредством электромагнитных волн через разделяющую тела (прозрачную для волн) среду.

Плотность теплового потока (Вт/м²), передаваемого от излучателя,

имеющего температуру Т₁, к нагреваемому телу с температурой Т₂,

определяют по формуле закона Стефана-Больцмана:

 

 

где Δt =(t₁ - t₂) – разность температур излучателя t₁ = (Т₁ -273) и нагреваемого тела t₂ = (Т₂ -273), °С; R_c – термическое сопротивление излучению, м²·°С/Вт.

Термическое сопротивление излучению:

 

R_с=

 

Проектирование технологических электротермических установок обычно начинают с нахождения размера их рабочего пространства (зоны или той её части, в которой размещается нагреваемый материал). При создании электротермической установки нагревательные элементы целесообразно располагать ближе к рабочему пространству.

Для электротермической установки периодического действия рабочее пространство определяется числом одновременно нагреваемых изделий, их размерами или объёмом (массой) материала, нагреваемого за один рабочий цикл.

Производительность электротермической установки периодического действия:

L=

где τ – полное время работы установки.

Для электротермических установок непрерывного действия размеры рабочего пространства также определяются её производительностью:

 

L =

где v – скорость поступления материала в рабочее пространство, м/с;

F – площадьсечения рабочего пространства, м².

Длина рабочего пространства:

l =

 

где τ – время нахождения материала в рабочем пространстве установки.

Общий КПД электротермических установок:

 

_общ = э

 

Электрический КПД зависит главным образом от способа электронагрева:

- нагрев методом сопротивления - э 1,0;

- электродуговой нагрев - э 1,0;

- индукционный нагрев - э = 0,5 - 0,7;

- диэлектрический нагрев (установки ВЧ) - э = 0,4 - 0,5;

-диэлектрический нагрев (установки СВЧ) - э = 0,7.

Термический КПД показывает, какая часть тепловой энергии, выделенной в нагревателе ЭТУ, идёт на повышение теплосодержания материала.

Для практических расчётов термический КПД можно определить по

формулам:

= ,

или = ,

 

Удельный расход электрической энергии определяют на единицу объёма или массы нагреваемого материала, при обогреве поверхности – на единицу площади и т.д.

Удельный расход электрической энергии на единицу объёма определяют по формуле:

- для установок периодического действия:

 

.

б) для установок непрерывного действия:

.

В процессе работы электротермической установки мощность электрических нагревателей можно регулировать, например, изменяя напряжение питания U_н или сопротивление нагревателя R_н. Наиболее просто мощность регулировать ступенчато, переключая нагревательные элементы электротермических установок на различные схемы соединения.

При этом изменяются либо число подключенных к сети элементов и их общее сопротивление, либо напряжение на каждом из них.

Нагреватели мощностью до 1 кВт обычно выполняют однофазными, а свыше 1 кВт - трёхфазными.

Однофазные нагревательные установки с регулируемой мощностью имеют два и более нагревательных элемента (секции). Регулируют мощность таких установок, переключением секций, включая их параллельно или последовательно.

Для трёхфазных электротермических установок, у которых элементы в секциях соединены по схеме «звезда»:

 

Для трёхфазных электротермических установок, у которых элементы в секциях соединены по схеме «треугольник»:

 

Отношение мощностей:

.

В технологических процессах широко используют электронагрев сопротивлением, при котором электрическая энергия преобразуется в тепловую непосредственно в проводящей среде или проводнике, включённых в цепь электрического тока.

В электротермических установках низкотемпературного нагрева (до

673…873 К) теплообмен происходит в основном за счёт теплопроводности и конвекции. Такие установки применяют для нагрева воздуха, воды, для сушки с.х. материалов и других процессов.

Электротермические установки средне – и высокотемпературного нагрева используют для закалки, отжига, термической обработки металлов

и т.д. В этих установках температура нагреваемого материала или среды

может достигать 1473…1523 К, а процессы теплообмена осуществляются за счёт конвекции и излучения.

Количество теплоты, выделенное в нагреваемом материале или среде, зависит от квадрата силы тока I, сопротивления нагреваемого материала R и времени нагрева τ и определяется по закону Ленца - Джоуля:

 

Q = I ² ∙ R ∙

 

Электронагрев сопротивлением – наиболее простой и экономичный способ преобразования электрической энергии в тепловую. По способу выделения и передачи тепловой энергии нагреваемой среде или материалу различают прямой и косвенный нагрев.

Прямой нагрев сопротивлением применяют для электропроводящих сред и материалов. Нагрев осуществляется за счёт прохождения электрического тока непосредственно через нагреваемую среду или материал (деталь). Прямой нагрев сопротивлением, в свою очередь подразделяется на два способа:

- прямой нагрев сопротивлением металлических тел, называемый электроконтактным;

- прямой нагрев проводящих материалов, обладающих ионной проводимостью, который называется электродным.

Косвенный нагрев сопротивлением используется для проводящих и непроводящих материалов. При данном способе нагрев среды или материала осуществляется за счёт теплопроводности, конвекции и излучения от специальных нагреваемых элементов при протекании по ним электрического тока.

В зависимости от характера свободных электрических зарядов принято различать проводники первого и второго рода. Под действием электрического поля в проводниках первого рода (металлы) свободные заряды (электроны) направленно перемещаются. В проводниках второго рода (электролиты) под действием электрического поля перемещаются ионы.

Проводники I и II рода характеризуются различной способностью проводить электрический ток. Сопротивление проводника, Ом, сечение которого по всей длине постоянно:

R =

где – удельное электрическое сопротивление материала проводника, Ом·м;

l –длина проводника, м;

S – площадь поперечного сечения проводника, м².

С увеличением температуры проводника возрастает и его сопротивление, которое определяется по формуле:

 

,

где 20 – удельное электрическое сопротивление при температуре

20 ⁰С, Ом · м;

, , = const – постоянные коэффициенты.

При невысоких температурах проводниковых материалов (< 300 ⁰С)

можно записать:

 

.

Удельное сопротивление электролитов (проводников II рода) зависит от степени диссоциации, а сама степень диссоциации зависит от природы и концентрации электролита. Удельное сопротивление водных растворов можно определить экспериментальным путем.

С повышением температуры увеличивается степень диссоциации водных растворов, и, следовательно, изменяются удельное электрическое сопротивление и проводимость, которые можно определить по формулам (для = 0,025 1/ºС):

 

= ;

 

.

Электроконтактный нагрев связан с преобразованием электрической энергии в теплоту непосредственно в металлическом нагреваемом изделии (детали) и применяется при нагреве заготовок или деталей из чёрных и цветных металлов, для термической обработки (закалка, отпуск, отжиг), а так же с целью контактной электрической сварки давлением.

 

 

 

Рисунок 5.2 - Схема установки для электроконтактного нагрева

 

Мощность при электроконтактном нагреве, выделяемую в единицу времени можно найти:

Р= U∙I = I² ∙R = .

 

Так как сопротивление металлических тел с хорошей проводимостью небольшое, для прямого их нагрева требуются значительные токи (сотни и тысячи ампер) при напряжении всего U = 5…25 В. Поэтому для этих целей применяют переменный ток благодаря относительной простоте получения низкого напряжения. Но при протекании переменного тока у металлических деталей проявляется поверхностный эффект, заключающийся в неравномерном распределении плотности тока по сечению проводника, которая экспоненциально уменьшается по направлению к его оси, т.е.

 

jx =

 

где jx – плотность тока в слое проводника на расстоянии x от поверхности, А/мм²;

jm – плотность тока в слое проводника на поверхности проводника, А/мм²;

Z₀ – эквивалентная глубина проникновения тока, м.

При глубине проникновения тока х = z₀, считается, что в этом слое выделяется около 90% общего количества теплоты.

Эквивалентная глубина проникновения тока – расстояние от поверхности проводника, на котором плотность тока в е = 2,71 раза

меньше, чем на поверхности

 

где _r – магнитная проницаемость материала проводника.

Если нагрев осуществляется на частоте f = 50 Гц, то

В устройствах и установках электроконтактного нагрева определяют

не параметры нагревательных устройств, а параметры источника питания.

Для выбора трансформатора необходимо знать полную мощность S_тр и вторичное напряжение U₂.

Если, известна масса детали m; начальная t₁ = t_нач и конечная t₂ = t_кон

температуры, а так же время в течении которого осуществляется нагрев _, то:

 

 

а общая потребная мощность:

 

 

где = 0,55…0,82

Чтобы был максимальным по значению необходимо, чтобы значение суммарного сопротивления вторичной обмотки понижающего трансформатора, соединительных проводов и контактов должно быть минимальным.

Среднее значение вторичного напряжения за время нагрева:

U₂ = ,

где R – среднее значение сопротивления детали на переменном токе за время нагрева, Ом.

Тогда:

S_тр = ,

где _ТР = 0,9…0,95; cos = 0,6…0,85 – средний cos ;

ПВ – относительная продолжительность включения.

Так как нагревательные трансформаторы обычно работают в повторно-кратковременном режиме, поэтому продолжительность включения можно определить по формуле:

 

ПВ = = .

 

Электроконтактный нагрев применяют главным образом для деталей, имеющих одинаковое сечение по длине. При этом термический КПД может быть определён по формуле:

 

= .

 

Тема 6. Электродный нагрев

Рассматриваемые вопросы:

- проводники 2 ^го рода;

- электродные системы;

- расчет электродных систем.

 

Рекомендуемая литература:

- Карасенко В.А. и др. Электротехнология. – М.: Колос, 1992.

- Кудрявцев И.Ф., Карасенко В.А. Электрический нагрев и электротехнология. Учебное пособие.- М.: Колос, 1976.

- Электронагревательные установки в сельскохозяйственном производстве. /Под общ. ред. В.Н. Растригина/. – М.: Агропромиздат, 1985.

- Глушков А.М., Юдаев И.В. Светотехнтка и электротехнология. ч. 2 «Электротехнология» ФГОУ ВПО «Волгоградская ГСХА». – Волгоград, 2008, (текст).

 

Краткое содержание

В электродных нагревателях материал с ионной проводимостью, заключённый между электродами, образует проводник, в котором при протекании электрического тока выделяется теплота, используемая для нагрева воды, молока, почвы и т.д. Применяется в основном переменный ток, т.к. при постоянном токе возникает электролиз. Но и на переменном токе надо работать при небольших плотностях тока (т.к. при больших всё равно возникает электролиз), максимальное значение которых зависит от конфигурации применяемых электродных систем и их пространственного расположения.

Электродный нагрев отличается простотой реализации, высоким КПД, невысокой стоимостью материалов и оборудования. Но одновременно с этим он обладает и рядом недостатков:

- нагреваться могут только электропроводящие материалы;

- в процессе нагрева значительно изменяется мощность;

- повышенная электроопасность;

- под действием проходящего тока изменяется качество нагреваемого материала, что не допустимо, например, для продуктов питания.

В качестве материала электродов можно использовать различные проводники, но они должны противостоять коррозии и не давать токсичных оксидов. Поэтому используют следующие материалы:

- для технических целей: конструкционную сталь и латунь;

- для пищевых целей: графит, нержавеющую сталь и титан.

В нагревателях небольшой мощности используют пару плоских электродов, в мощных – трёхфазные системы, состоящие из нескольких электродов.

Наиболее распространены электродные системы:

- из электродов изогнутых под углом 120⁰;

- из коаксиальных (цилиндрических) электродов;

- из плоских электродов, но для обеспечения симметричной нагрузки питающей сети принимают число электродов равное 3n+1, где n – целое число.

Схема замещения зависит от конструкции систем и способности материала ёмкости (бака) проводить электрический ток. Если ёмкости изготовлены из электроизоляционного материала, то схемы замещения соединения электродных систем представляют собой «треугольник», или «звезду». В том случае если используются электропроводящие емкости, то все схемы замещения – «звёзда».

 

Рисунок 6.1 - Конструкция основных типов электродных нагревателей:

а – электроды, изогнутые под углом 120º;

б - коаксиальные цилиндрические электроды;

в - плоские электроды

 

Если рассмотреть устройство с одной парой плоских электродов, то

её мощность составляет:

 

где U – межэлектродное напряжение, В;

- удельная электрическая проводимость, См·м^-1;

S – площадь электрода, м²;

l – расстояние между электродами, м.

 

Так как U = const; S = const и l = const, а изменяется только удельная электрическая проводимость в процессе нагрева, то мощность в зависимости от температуры нагрева можно определить как (для = 0,025 1/ºС):

 

При закипании воды мощность нагревателя снижается на 25%, так как уменьшается удельная электрическая проводимость за счёт образования пузырьков.

Максимальная плотность тока на электродах и в соприкасающихся с ними объёмах нагреваемого материала ограничивается условиями недопустимости процесса электролиза. Предельная плотность тока j_доп (А/см²) не приводящая к электролизу, зависит от конструкции электродных систем.

Для плоских электродов j_доп = 0,5 А/см² или определяется по формуле:

где ₂ – удельное электрическое сопротивление нагреваемого материала при температуре t², Ом·см.

Для электродов цилиндрической формы: J_доп = 1,5…2 А/см².

В электротермических установках периодического действия при U

= const плотность тока не остаётся постоянной в процессе нагрева. Она

возрастает из-за уменьшения удельного электрического сопротивления () при увеличении температуры. В электротермических установок непрерывного действия плотность тока (j) изменяется только в первоначальный период, т.е. когда стабилизируется температура выходящего из нагревателя продукта. Плотность тока определяется значением удельного электрического сопротивления при напряжении U = const; площади электродов S = const и расстоянии между электродами l = const. Напряжённость электрического поля в нагреваемом материале, зависящая от U и l, во время работы остаётся неизменной. Для плоскопараллельных электродов:

Для коаксиальных цилиндров:

где r – текущий радиус точки в межэлектродном промежутке, м; r₁ и r₂ – радиусы наружного и внутреннего электродов, м.

Связь между напряжённостью электрического поля Е и плотностью тока j:

Для плоскопараллельных электродов:

Для коаксиальных цилиндров:

Из формулы видно, что значения напряжённости электрического поля и плотности тока минимальны на внешнем электроде и максимальны на внутреннем.

Фактически: E_доп ≥ E_max,

 

При расчёте электродных нагревательных устройств определяют потребную мощность и конструктивные параметры электродной системы. Потребную мощность находят с учётом технологических условий, которые характеризуют производственный процесс.

Для нагревателей периодического действия такими параметрами являются: объём нагреваемого материала V (м³), удельная теплоёмкость с (Дж/кг·⁰С), плотность материала (кг/ м³), удельное электрическое сопротивление (Ом·м), время нагрева (с), начальная t₁ и конечная t₂ температуры (⁰С), термический к.п.д. _т.

Для нагревателей непрерывного действия задаётся производительность L (м³/с) установки.

Потребная мощность определяется по выражению:

 

Р_потр = .

Это выражение справедливо лишь для нагревателей непрерывного действия. Для нагревателей периодического действия при возрастании мощности от Р₁ при температуре t₁ до Р₂ при t₂. Значение мощности определяется удельным сопротивлением материала при соответствующих температурах:

 

;

 

Р_потр = .

Мощность Р₂ определяется как

 

Р₂= .

 

Расчётная мощность:

- для однофазных нагревателей,

 

P_расч = P₂;

 

- для трёхфазных нагревателей,

Р_расч = ∙ P₂

Расчётный ток нагревателя:

 

I_расч = .

 

При использовании нагревателей в виде двух плоскопараллельных пластин, размещённых в ёмкости из электроизоляционного материала (при j < j_доп) рабочая площадь, см², каждого из электродов:

S = .

По значению рабочей площади электродов S, с учётом конструктивных ограничений, определяют высоту – h (см) и ширину b (см) электродов так, чтобы h·b = S, а межэлектродное расстояние, см:

l = ,

где ₂ - удельное электрическое сопротивление материала при t₂, Ом·см.

Определяют действительную напряжённость электрического поля Е и сравнивают с её допустимым значением Е_доп.

Для цилиндрических коаксиальных электродов определяют площадь S внутреннего электрода. Приняв один из параметров h (высоту электродов) или d₂ (диаметр внутреннего электрода), рассчитывают другой параметр как S = ·d₂· h. Затем находят диаметр внешнего электрода:

Межэлектродное расстояние:

Определяют действительную напряжённость электрического поля Е.

При расчёте однофазных нагревателей непрерывного действия:

P_расч = P_потр.

 

Для трёхфазных:

Р_расч = P_потр

Конструктивные их параметры рассчитывают по среднему значению удельного электрического сопротивления ( _ср) материала: