Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Система сломалась бы, если бы мы позволили градиенту скалярного поля стать нулевым, и там-
Поэтому мы рассматриваем коллапс только тех моделей, в которых градиент остается подобным времени На протяжении всего процесса коллапса. Примерами являются однородные и изотропные растворы FRW Этого, или скалярные поля с неоднородными возмущениями однородного фона также Удовлетворяйте этому условию. Требование о том, чтобы градиент оставался похожим на время, включает в себя большое количество физически Соответствующие сценарии обрушения, а также применимы к случаю динамической эволюции жесткой Жидкости в пространстве-времени. Это связано с тем, что безмассовое скалярное поле с градиентом во времени минимально В сочетании с гравитацией имеет точное соответствие с жесткой жидкостью, минимально связанной с гравитацией. Лагранжиан безмассового скалярного поля φ (x a ) в пространстве-времени (M, g ab ) дается L = − 1 φ ;а φ ;b g ab , (4.1) А тензор энергии-импульса равен T ab = φ ;а φ ;b − 1 g ab (φ ;c φ ;d g Компакт-диск ). (4.2) Это безмассовое скалярное поле относится к типу 1, что означает, что оно имеет одно временное и три пространственных типа собственные векторы. Собственное значение ρ дает плотность энергии, в то время как собственные значения p i Дайте прес- Конечно, в трех пространственных направлениях. Выбор сопутствующих сферически симметричных координат (t, r, θ, φ), наиболее общей метрикой снова является дс 2 = − e 2 ν dt 2 + e 2 ψ Д-р 2 + R 2 d Ω 2 . (4.3) Обычно φ = φ (r, t), но так как у нас есть диагональный тензор энергетического импульса φ (r, t) = φ (r) или φ (t). Поскольку нас интересует динамическая эволюция поля, мы рассматриваем φ (t). В В этой рамке компоненты являются 49 T t t = T r r = T θ θ = T φ φ = 1 e − 2 ν ˙ φ 2 , (4.4) И с тех пор ρ (r, t) = p(r, t) = 1 e − 2 ν ˙ φ 2 , (4.5) Поле ведет себя как жесткая жидкость с приведенным выше уравнением состояния. Для идеальной жидкости T ab = (ρ + p)u a u b + pg ab , (4.6) Где вектор скорости равен u µ , и ρ = p для жесткой жидкости. Так как ρ ,µ похоже на время, φ ,µ φ ,µ < 0, И определение u
µ = − φ ,µ | φ ,µ φ ,µ | 1/2 Мы повторно выражаем тензор энергетического импульса для скалярного поля Как T ab = (| φ ,µ φ ,µ |)у a u b + 1 g ab (| φ ,µ φ ,µ |). (4.7) Обозначение | φ ,µ φ ,µ | = ρ = p, это тот же тензор импульса энергии для жесткой жидкости. Тогда выполняются все энергетические условия для реальных функций φ (t) и слабой энергии условие гарантирует, что φ ,у Всегда равно нулю или похоже по времени ρ + p ≥ 0, ⇒ ˙ φ 2 ≥ 0, φ µ φ ν g µ ν = φ t φ t g тт = − ˙ φ 2 e − 2 ν ≤ 0, Следовательно, мы можем использовать сопутствующую систему координат без возможной разбивки. Для В физически разумных сценариях следует ожидать увеличения плотности энергии поля Со временем. Если у нас изначально есть регулярные условия, при которых градиент скалярного поля подобен времени, то Плотность изначально ненулевая и будет только увеличиваться. Очевидно, на протяжении всего процесса коллапса, градиент всегда будет оставаться похожим на время, так как | φ µ φ µ | = 2 ρ. Уравнения Эйнштейна для безмассового скалярного поля задаются ρ = 1 e − 2 ν ˙ φ 2 = F R 2 R , (4.8) р = 1 e − 2 ν ˙ φ 2 = − ˙ F R 2 ˙ R , (4.9) ∂ t (R 2 e ψ−ν ˙ φ) = 0, (4.10) ˙ G = 2 ν R ˙ RG, (4.11) Где все это имеет обычные значения. Интегрируя (4.10), мы находим R 2 e ψ−ν ˙ φ = r 2 F (r), (4.12) С f (r) некоторой функцией интеграции. Устранение φ (t) из (4.8) и (4.9) дает 50 Ф = − ˙ F ˙ R = 1 r 4 F (r) 2 G R 2 R 2 . (4.13) Учитывая эти четыре уравнения Эйнштейна с четырьмя функциями ψ, ν, R, F, решаемые в соответствии с исходные данные и энергетические условия дают всю эволюцию системы. Как было показано ранее G = b(r)e РА , и подстановка этого в приведенное выше уравнение дает 2rA(r, a) = ln − 2 М ,а a 2 (a + ra) 2 F (r) 2 B(r) . (4.14) Чтобы определить M (r, a), мы подставляем в первые две части (4.13), чтобы получить 3 М + rM ,р
+ Q(r, a)M ,а = 0, где Q(r, a) = 2ra + a, (4.15) которые имеют общие решения F (X, Y), обсуждавшиеся ранее. Решая эту задачу при r = 0, чтобы найти Граничные условия дают Лим r → 0 M (r, a) = m 0 a 3 . (4.16) Итак, мы исходная регулярная масса, которая расходится как a → 0. Из (4.15) мы находим a = W (r, a) = − 3 М + rM ,р + аМ ,а RM ,а , (4.17) И, используя уравнение движения, мы получаем a = V (r, a) = − e ν M a + G − 1 r 2 , (4.18) Где отрицательный знак берется для описания коллапса. Чтобы получить решение a(r, t), то Уравнение V ,а W − V W ,а = V ,р , (4.19) дает условие интегрируемости для уравнений (4.17) и (4.18) [41]. Коллапс требует M a + G − 1 r 2 > 0, что действует как "условие реальности". Если условие не выполняется на протяжении всего в процессе система достигнет a = 0 за конечное количество времени, и коллапс станет Расширение.
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-11-27; просмотров: 42; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.191.102.112 (0.074 с.) |