Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Вводя небольшие возмущения давления в модель коллапса, мы можем изменить результат
Весьма примечательно. Я думаю, можно с уверенностью предположить, что в чрезвычайно динамичном процессе звезды При гравитационном коллапсе давление и силы будут сильно колебаться. Еще раз Мы остаемся с конечным состоянием коллапса в виде голой сингулярности, и снова Мы должны решить эту проблему, если процесс должен подчиняться Гипотезе Космической цензуры. 41 3.3 Неособый коллапс жидкости 3.3.1 Модель Излучающей Звезды Начиная с обычных пяти уравнений и шести неизвестных, ρ, p, ψ, ν, R и F, это позволяет Нам предоставлена свобода выбора свободной функции. Выбор этой функции зависит от определенных исходные данные и энергетические условия, определяющие эволюцию пространства-времени. Мы выберем Это должно быть F (r, t), функция массы для облака. Облако имеет компактную поддержку на t = постоянная пространственно-подобная гиперповерхность, и внешнее пространство-время соответствует границе Разрушающийся шар. Рассмотрим класс массовых функций F (r, t), в котором M (r, a) является общей функцией при соблюдении некоторых условий физической природы [29]: 1. M (r, a) ≥ 0 и M (r, a) не менее C 2 . Лим a → 0 M → 0 как α , с 1 < α Существует значение a ∗ ∈ (0, 1), такое, что M ,а | a>a ∗ < 0 м ,а | а ∗ > 0, и M ,а | а=а ∗ = 0. При соблюдении этих условий, как видно из р = − M ,а a 2 Что на начальной стадии коллапса Давление положительное, но по мере его продолжения давление будет уменьшаться и в конечном итоге станет Отрицательно в области вокруг сингулярности. Для этой модели мы введем непрерывное Состояние коллапса Р Система отскакивает назад и снова расширяется. Давление положительное для всех a > a ∗ , становясь отрицательным там, где ∗ . Когда a = a ∗ IT Действует как пыль без давления. Видимый горизонт является границей захваченной области, и определяет, образуется ли черная дыра во время коллапса, задается F = R. Когда F < R, описанная область не захвачена, в то время как F > R-это место, где область захвачена. Регулярность исходных данных позволила бы предположить, что для начала нет захваченных поверхностей, и
если r = r b Является ли граница облака условием (M 0 )р 2 b < 1 обеспечит нет захваченные поверхности для r ≤ r b Потому что F/R В принципе, мы можем наблюдать образование захваченных поверхностей по тому, сколько массы находится внутри Заданный радиус облака. Это определяет, есть ли захваченная поверхность или нет. Если F > R говорит нам, что образуется захваченная поверхность, у звезды должен быть какой-то механизм для излучения Удаляемая масса по мере уменьшения R, чтобы сохранить F Учитывая общие условия, обсуждаемые для этой модели, в виде → 0 Ф r 2 a α− 1 = 0, (3.53) поэтому, даже когда коллапс заканчивается и физический радиус r → 0, ловушки нет Поверхности, формирующиеся в нашем пространстве-времени. Это происходит потому, что из - за индуцированного отрицательного давления Значит, в какой-то момент F становится меньше нуля. Это означает, что массовая функция уменьшается в Время, и по мере того, как процесс продолжается, масса излучается, ее никогда не бывает достаточно в пределах заданного радиуса, чтобы сформировать захваченные поверхности. Когда мы достигнем a = 0 ⇒ F = 0, и Вся масса была излучена прочь. У нас есть класс моделей гравитационного коллапса с 42 регулярные исходные данные, разумная форма материи, и которые статистизируют энергетические условия, такие Этого захвата можно избежать. Теперь мы можем сопоставить этот набор неособых идеальных жидких решений с внешней Вайдьей Метрический. Метрика Вайдьи является обобщением координат Эддингтона-Финкл-Стейна на случай в у которого масса не является постоянной, а является функцией времени координат, M = M (v). Мы можем затем сопоставьте эту метрику с внутренней метрикой, рассмотренной выше на пограничной гиперповерхности Σ задается r = r b Эта гиперповерхность делит пространство-время на две отдельные четырехмерные Многообразия V + И В − Метрика V − внутри Σ задается дс 2 = − e 2 ν dt 2 + e 2 ψ Д-р 2 + R 2 d Ω 2 ,
(3.54) и за пределами Σ мы имеем V + , обобщенная метрика Вайдьи дс 2 = − 1 − М (r v , в) r v dv 2 − 2dvdr v + r 2 v d Ω 2 , (3.55)
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-11-27; просмотров: 22; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.118.145.114 (0.013 с.) |