Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Лекция 2 . Первый закон термодинамики
Первый закон термодинамики устанавливает: внутренняя энергия системы является однозначной функцией ее состояния и изменяется только под влиянием внешних воздействий. (в интегральном виде) Для элементарного процесса Отсюда следует, что также как и не является полным дифференциалом. Зависимость Q и W от пути видно на примере расширения газа:
Поскольку давление зависит не только от объема, но и от температуры, то при различных изменениях Т на путях a и b при переходах из одного и того же состояния () в одно то же () W получается разной. Отсюда видно, что при замкнутом процессе (цикле) 1a2b1 системы . На этом основана работа всех тепловых двигателей. Если процесс круговой. То и W=Q. Поэтому первый закон можно сформулировать так: невозможно построить вечный двигатель первого рода, т.е. такого циклически работающего двигателя, который не получая энергию извне совершал бы работу.
Учитывая выражения для можно записать первый закон термодинамики в следующем виде: Или поскольку состояние системы определяется внешними параметрами и Т: - форма Пфаффа Теплоемкость определяет количество теплоты, необходимое для изменения температуры системы на 1К Поскольку количество теплоты необходимое для изменения Т на dT зависит от характера происходящего при этом процессе, то и теплоемкость С также зависит от условий, при которых определяется отношение . Это означает, что теплоемкость является не функцией состояния системы, а функцией процесса. Одна и та же система в зависимости от процесса может обладать различными теплоемкостями. Численно величина С изменяется от -∞ до +∞. Наибольшее практическое значение имеют и (изобарная и изохорная теплоемкости). Термостат – система с Закон Джоуля: энергия идеального газа при Т = const не зависит от занимаемого объема. Уравнение Майера: Для удельных теплоемкостей Для одной молекулы газа (условно) , Где k – постоянная Больцмана.
В случае сложных систем: и (i=1,2,3,…,n) теплоемкость равна: Из этого выражения можно определить теплоемкости , , и т.д. Во всякой термодинамической системе всегда возможны три процесса:
Число и характер других возможных процессов зависят от природы системы.
В простой системе возможны еще два:
Эти пять процессов считаются основными в термодинамике, причем адиабатический процесс является частным случаем политропического (С = 0). Уравнение политропы для одноатомного газа , где . Уравнение адиабаты для этого газа (уравнение Пуассона) . В переменных V и Т: А в случае одноатомного газа . Уравнение квазистатических процессов можно изображать в виде диаграмм.
Через каждую точку на плоскости V,p можно провести изотерму и адиабату. Наклон этих кривых к оси абсцисс определяется соответственно производными и , которые вычисляются из термического уравнения состояния и уравнения адиабаты данного вещества: Для изотермы газа - Для адиабаты - , поэтому (справедливо для любого в-ва) Поскольку , то на плоскости V,p адиабата идеального газа наклонена к оси абсцисс всегда сильнее изотермы.
Первое начало термодинамики позволяет установить связь между молекулами упругости и теплоемкостью. Модуль упругости системы определяет изменение давления (упругости) на единицу относительного изменения объема: Отношение адиабатического и изометрического модулей упругости равно: следовательно Скрытой теплотой изменения какого-либо внешнего параметра системы называется количество теплоты, необходимое для увеличения этого параметра на единицу при Т = const и аi = const
Например, скрытая теплота расширения равна: или
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-12-15; просмотров: 47; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.14.70.203 (0.011 с.) |