Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Стационарная Теплопроводность
ПЛОСКОЙ СТЕНКИ
Основываясь на законе Фурье, можно вывести расчетные формулы теплопроводности.
Однородная стенка. Рассмотрим однородную стенку толщиной δ (рис.6). Коэффициент теплопроводности материала постоянен и равен λ. На наружных поверхностях стенки поддерживаются постоянные температуры t1 и t2. Температура изменяется только в направлении оси х, перпендикулярной плоскости стенки. Следовательно, в этом случае температурное поле одномерно, а плоские изотермические поверхности располагаются перпендикулярно оси х. Выделим внутри стенки на расстоянии х от поверхности слой толщиной dх, ограниченный двумя изотермическими поверхностями. На основании закона Фурье (уравнение 6) для этого слоя можно написать плотность теплового потока
(11а) Разделив переменные, получаем: (11в) Интегрирование последнего уравнения дает: (11с) Постоянная интегрирования С определяется из граничных условий, а именно: при х =0 t = t1. Подставляя это значение в уравнение (11с), получаем: С = t1 (11д) При х =0 t = t 2, следовательно, (11е) Последнее уравнение позволяет определить неизвестную величину плотности теплового потока q, а именно: (12) Следовательно, количество тепла, переданное через 1 м2 стенки в единицу времени с, прямо пропорционально коэффи-циенту теплопроводности λ и разности температур наружных поверхностей стенки Δt и обратно пропорционально толщине стенки δ. При этом следует особо отметить, что тепловой поток определяется не абсолютным значением температур, а их разностью - температурным напором Δt = t 1 - t2. Уравнение (12) является расчетной формулой теплопроводности плоской стенки. Она связывает между собой четыре величины: q, λ, δ и Δt. Зная из них любые три, можно найти четвертую. Отношение Вт/м2 К называется тепловой проводимостью стенки, а обратная величина м2 К/ Вт - тепловым или термическим сопротивлением стенки. Последнее определяет падение температуры при прохождении через стенку удельного теплового потока, равного единице. Определив по формуле (12) величину плотности теплового потока, легко вычислить и общее количество тепла Q, переданное через плоскую стенку поверхностью F (м2) в течение времени τ
(12а) Если в уравнение (11с) подставим значение постоянной С из уравнения (11д) и значение q из уравнения (12), то получим уравнение температуры по толщине стенки распределения (13) Последнее является уравнением прямой линии. Следовательно, при постоянном значении коэффициента теплопроводности температура однородной стенки изменяется по закону прямой. Дополнительные сведения. В действительности же вследствие зависимости от температуры коэффициент теплопроводности является переменной величиной. Если это обстоятельство учесть, то получим иные, более сложные расчетные формулы. Для подавляющего большинства материалов зависимость коэффициента теплопроводности от температуры получается линейной, например λ = λ 0(1 + bt). В этом случае на основании закона Фурье для плоской стенки имеем: (14а) Разделив переменные и произведя интегрирование, получим (14в) в уравнение (14в) граничные значения переменных, имеем при х = 0 t = t1 и и ; (14с) при х = δ t = t2 и и ; (14д) Вычитая из второго равенства (14с) первое (14д), находим: , (14е) Откуда (15) Это и есть новая расчетная формула, которая по сравнению с формулой (12) несколько сложнее. В формуле (12) мы принимаем коэффициент теплопроводности постоянным и равным некоторому среднему значению λт. Теперь, приравнивая, правые части формул (12) и (15), имеем: (16) Следовательно, если λт определяется по формуле (6), т. е. по среднеарифметическому из граничных значений температуры стенки, то формулы (12) и (15) равнозначны.
Уравнения температурной кривой в стенке получается путем решения квадратного уравнения (14в) относительно t и подставляя значения С из уравнения (14с), а именно: (17) Из этого уравнения следует, что в действительности температура стенки изменяется не по прямой, а по кривой. В некоторых случаях изменение температуры в стенке требуется рассчитывать по этой более сложной формуле (17). Многослойная стенка. Стенки, состоящие из нескольких разнородныхслоев, называются многослойными. Именно такой является кладка металлургических печей, состоящая из огнеупорного и теплоизоляционного материала, а так же обмуровка теплоэнергетических агрегатов. Пусть стенка состоит из нескольких, например трех, разных, но плотно прилегающих друг к другу слоев (рис.7). Толщина первого слоя равна δ 1, второго δ 2 и третьего δ 3 Соответственно коэффициенты теплопроводности слое λ1, λ2 и λ3. Кроме того, известны температуры наружных поверхностей многослойной стенки t 1 и t 2. Благодаря хорошему контакту между слоями соприкасающиеся поверхности имеют одну и ту же температуру, но значения этих температур неизвестны; обозначим их через t 2 и t 3 При стационарном режиме плотность теплового потока постоянна и для всех слоев одинакова. Поэтому на основании формулы (12) для каждого слоя можно написать плотность теплового потока:
(18а) Из этих уравнений легко определить изменение температуры в каждом слое: (18в)
Сумма изменений температур в каждом слое составляет полный температурный напор. Складывая левые и правые части системы уравнений (в), получим: (18с)
Из этого соотношения определяется значение плотности теплового потока: (19)
По аналогии можно сразу записать расчетную формулу для п -слойной стенки: (20)
Так как каждое слагаемое знаменателя в уравнении (19) представляет собой термическое сопротивление слоя, то из уравнения следует, что общее термическое сопротивлением многослойной стенки равно сумме частных термических сопротивлений. Если значение теплового потока из формулы (19) подставить в уравнения (18в), то получим значения неизвестных температур t2 и t3
Внутри каждого слоя температурная кривая изменяется по прямой, но для многослойной стенки в целом она представляет собой ломаную линию (рис.8). Дополнительные сведения. Значения неизвестных температур t2 и t3 можно определить графически.
При этом построение графика производится следующим образом. По оси абсцисс (рис.8) в любом масштабе, но в порядке расположения слоев откладываются значения их термических сопротивлений и восстанавливаются перпендикуляры. На крайних из них также в произвольном, но одинаковом масштабе откладываются значения наружных температур t1 и t4. Полученные точки А и С соединяются прямой. Точки пересечения этой прямой со ними перпендикулярами дают значения искомых температур t 2 и t 3. В самом деле, ΔАВС ΔАВЕ. Следовательно,
Подставляя значения отрезков, получаем:
или в соответствии с одним из уравнений (21)
Аналогичным образом доказывается, что
Иногда ради сокращения выкладок многослойную стенку рассчитывают как однослойную (однородную) стенку толщиной Δ. При этом в расчет вводится так называемый эквивалентный коэффициент теплопроводности, значение которого определяется из следующего соотношения: (22) Отсюда имеем, что (23) Для п -слойной стенки получаем следующую формулу: (24) Таким образом, эквивалентный коэффициент теплопроводности зависит только от значений термических сопротивлений и толщины отдельных слоев. При выводе формулы для многослойной стенки мы пред- полагали, что слои плотно прилегают друг к другу и благодаря хорошему контакту соприкасающиеся поверхности разных слоев имеют одну и ту же температуру. Однако, если поверхности шероховаты, то тесное соприкосновение невозможно и между слоями образуются тонкие воздушные зазоры. Так как теплопроводность воздуха мала (λ = 0,02), то наличие даже очень тонких зазоров может сильно сказаться в сторону уменьшения эквивалентного коэффициента теплопроводности многослойной стенки. Аналогичное влияние оказывает и слой окисла металла. Поэтому при расчете, и в особенности при измерении теплопроводности многослойной стенки, на плотность контакта между слоями нужно обращать особое внимание. Пример 1-1. Определить часовую потерю тепла через кирпичную стенку длиной 5 м, высотой 3 м и толщиной 250 мм, если на поверхностях поддерживаются температуры t1 = 20°С и t2 = - 30оС. Коэффициент теплопроводности кирпича λ = 0,6 Вт/м К. Согласно уравнениям (1.4) и (1.5) Вт/м2 Вт Пример 1-2. Каково значение коэффициента теплопроводности материала стенки, если при δ = 300 мм и Δt = 1000° С, q = 900 Вт/м2 Согласно формуле (1.4) имеем:
Пример 1-3. Определить тепловой поток q через плоскую шамотную стенку толщиной δ = 0,5 м и найти действительное распределение температуры, если t1=1 000° С, t2 = 0° С и λ = 1,0 (1+ 0,001 t) Вт/м К
Сначала вычислим среднюю температуру стенки tст оС По этой средней температуре tт определим среднее значение коэффициента теплопроводности λт: λ ст = 1,0(1 +0,001 t ст) = 1,5 Вт/м К. Подставляя полученное значение λ ст в уравнение (12), получим: , Вт/м2 Точно такой же результат получим и при расчете по формуле (15). Действительное распределение температуры в стенке определяется по уравнению (17). Результаты подсчетов приведены в таблице 2 и на рисунке 3. Для сравнения приведены результаты расчета по формуле (13). Таблица 2 Распределение температур в стенке
|