Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
А.1. Квантовая электродинамика
393 В соответствии с калибровочной инвариантностью продольная составляющая должна исключаться. Также определяется набором степеней свободы КЭД. А.1.3 Устранение продольной составляющей Это исключение осуществляется выбором «радиационных переменных» в виде калибровочно-инвариантные функционалы от исходных полей, т. е. «одетых полей» [ 1] A R µ = A µ + ∂ µ Λ, ψ R = e ı e Λ ψ, (A.11) В этом случае линейный член ∂ k A k исчезает в законе Гаусса (П.4) ∆ A R 0 = j R 0 ≡ e ¯ ψ R γ 0 ψ R. (П.12) Источник калибровочно-инвариантного потенциального поля A R Может быть только эл. Ток j R Тогда как пространственные компоненты векторного поля A R k Совпадают с поперечным ∂ k A R k = ∂ k A T к ≡ 0. (A.13) Таким образом, фиксация фрейма A µ = (A 0, A k) совместима с не- Понимание A 0 как классического поля и использование Дирака, одетого Полей (A.11) ограничений Гаусса (A.4) приводит к пониманию переменные (A.11) как калибровочно-инвариантные функционалы от исходных полей. А.1.4 Статическое взаимодействие Подстановка явного разрешения ограничений Гаусса (П.4) В начальное действие (П.1), вычисленное на ограничениях, приводит к тому, что
А. Редуцированная абелева теория поля 394 начальное действие можно выразить через калибровочно-инвариантное излучение переменные (A.11) [1, 3] S = ∫ d 4 Икс( 1 2 (∂ µ A р Л) 2 + ¯ ψ р [ ı / ∂ - m] ψ R - A R K j р k + 1 2 j р 0 1 △ j р A.14) Гамильтониан, соответствующий этому действию, имеет вид H = (Π R k ) 2 + (∂ j A R k ) 2 2 + p R ψ γ 0 [ ıγ k ∂ k + m] ψ R + (A.15) + А р K j р K - 1 2 j р 0 1 △ j р 0, где Π R k , p R ψ - канонические поля сопряженных импульсов теории Рассчитывается стандартным способом. Следовательно, вакуум можно определить как Состояние с минимальной энергией, полученное как значение гамильтониана для уравнений движения. Релятивистские ковариантные преобразования калибровочно-инвариантные поля доказываются на уровне фундаментальных операторное квантование в виде генераторов алгебры Пуанкаре [ 4].
Статус теоремы об эквивалентности излучения Дирака переменные и формулировка калибровки Лоренца рассмотрены в [5, 6, 7, 8]. А.1.5 Сравнение радиационных переменных с Калибровочные Лоренца Статическое взаимодействие и соответствующие связанные состояния теряются в Любая безрамочная формулировка, в том числе калибровочная Лоренца. Действие (П.8) преобразуется в S = ∫ d 4 x (- 1 2 (∂ µ A L ν) 2 + ¯ ψ L [ ı / ∂ - m] ψ L + A L µ j Lµ), (П.16)
А.1. Квантовая электродинамика 395 Где А L µ = A µ + ∂ µ Λ L , ψ L = e ie Λ L ψ, Λ L = - 1 D ∂ µ А L µ (A.17) - явные калибровочно-инвариантные функционалы, удовлетворяющие уравнениям Движение DA L µ = − j L µ, (П.18) С нынешним j L µ = − e ¯ ψ L γ µ ψ L И калибровочные ограничения ∂ µ A Lµ ≡ 0. (П.19) Действительно, вместо потенциала, удовлетворяющего ограничениям Гаусса △ A R 0 = j R 0, И две поперечные переменные в КЭД через радиационные переменные (П.11) мы имеем здесь три независимых динамических переменных, одна из которых A L Удовлетворяет уравнению DA L 0 = − j 0, (A.20) И дает отрицательный вклад в энергию. Мы видим, что существует два отличия «калибровки Лоренца для Муляция»от радиационных переменных. Первый - это потеря Кулона. Полюса (т.е. статические взаимодействия). Второй - лечение Составляющая времени A 0 как независимая переменная с отрицательным кон- Дань энергии; поэтому в данном случае вакуум как состояние С минимальной энергией отсутствует. Другими словами, можно сказать, что
А. Редуцированная абелева теория поля 396 Статическое взаимодействие также является следствием постулата вакуума. В Неэквивалентность между радиационными переменными и переменными Лоренца делает не означает нарушение калибровочной инвариантности, поскольку обе переменные можно определить как калибровочно-инвариантные функционалы исходной калибровки Поля (A.11) и (A.17).
Чтобы продемонстрировать неэквивалентность вариаций излучения И лоренцевы рассмотрим электрон-позитронное рассеяние Амплитуда Т р = 〈 E + , e - | ˆS | e + , e - 〉. Видно, что правила Фейнмана в датчике излучения дают амплитуда по току j ν = ¯e γ ν e T R = J 2 0 q 2 + (δ ik - Q я q к Q 2) j i j k q 2 + ıε (A.21) ≡ − j 2 q 2 + ıε + (q 0 j 0) 2 - (q · j) 2 q 2 [q 2 + ıε ] .
|
|||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 39; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.135.183.1 (0.028 с.) |