Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Явное решение всех ограничений в выбранной системе отсчета
единичным времяподобным вектором [ 2 ] (см. главу 7). В случае приближения к почти пустому пространству оператор эволюции (8.10) представляется как произведение трех множителей ˆU √ 2E U Знак равно U 0 √ 2E I U · [1 - 1 4 ˆ Ω создание ] · T ˜t exp −ı ˜t 0 ∫ ˜t я d~tH QFT . (8.19) В первом множителе слева вы можете распознать космологическую волну функция пустой Вселенной U 0 / √ 2E I U , ранее обсуждалось в Разделе Второй множитель в виде квадратных скобок, содержащий оп- Генератор относительной плотности создания материи во Вселенной, включает Отношение гамильтониана КТП к энергии вакуума ˆ Ω создание = H QFT V 0 ρ Cas . (8.20)
Основы квантовой теории гравитации 243 Третий фактор T ˜t exp −ı ˜t 0 ∫ ˜t я d~tH QFT ≡ ˆU ˜t 0 ˜t я (8.21) Является стандартным оператором эволюции в квантовой теории поля относительно Время d˜t = d 〈 D 〉 √ρ Cas , (8,22) Который задается эффективным параметром эволюции в пространстве полей Событий. Позже мы увидим, что это время (8.22) совпадает с Конформное время. d˜t = d η. (8,23) Третий фактор можно представить как произведение N факторов, нарушающих До всего временного интервала эволюции Вселенной на N частей. ˆU ˜t 0 ˜t я Знак равно п = N ∏ п = 1 ˆU ˜t 0 − n △ t ˜t я . (8,24) Вставка оператора идентичности между факторами в виде суммы по сумме Полный набор всех возможных состояний I = ∑ Q | Q 〉 〈 Q |, Можно получить элементы S-матрицы в представлении меж- действие [ 2 ] 〈 Q ′ | T ˜t exp −ı ˜t 0 - (n − 1) △ t ∫ ˜t 0 − n △ t d~tH QFT | Q ′ ′ 〉 ≡ 〈 Q ′ int | ˆS | Q ′ ′ int 〉. (8,25)
Математические принципы описания Вселенной 244 Временной интервал △ t определяется энергетическим разрешением физического Устройства и характерное время процессов в физике высоких энергий в Современные ускорители 2.
Таким образом, гамильтонова формулировка теории гравитации в Сокращение фазового пространства приводит к модификации хорошо определенной теории S - матрица, о которой пойдет речь в следующей главе. Сокращенный Гамильтонов подход - это основной метод изучения теории калибровочные поля, начиная с пионерских работ Дирака [ 3, 4], Гейзенберга и Паули [ 5, 6] и работы Швингера по квантованию не- Абелевы поля [ 7 ] (подробности см. В [8, 9, 10, 11] и приложении A). Полубаринов Игорь Васильевич (1928, Москва) 1998, Дубна) - российский физик. Он Известен своими новаторскими результатами в Поле - теоретическая интерпретация калибровочного Теории и гравитации, полученные в тесном Сотрудничество с В.И. Огиевецким, Гамильтонова формулировка S-матрицы Для физических калибровочных полей, оставшихся после решения Ing всех ограничений. Один из многих Ценными результатами И.В. Полубаринова является Построение явного релятивистского вида тические преобразования физических полей От одного кадра к другому. Он был в Авангард фундаментальной оперы- Для квантования калибровочных полей, на котором Настоящая монография основана. 2 В данном случае интервал △ t является моментом времени жизни физиков, а время жизни физиков Момент жизни Вселенной.
Основы квантовой теории гравитации 245 Во всех этих работах временные компоненты векторного поля с отрицательными Вклады в энергию исключаются, как это было принято в дираковской теории. подход к квантовой электродинамике [3, 4]. Гамильтониан Дирака подход к КЭД в 1927 г. был основан на калибровочно-инвариантном действии на Поверхность ограничения В. Дирак QED = W QED ∣ ∣ ∣ δ WQED δ A ℓ 0 = 0 , (8,26) где компонента A ℓ 0 = (A · ℓ) определяется как скалярное произведение вектор A µ и единичный времениподобный вектор ℓ µ. Такое устранение временной составляющей приводит к статическому ин- Взаимодействия, образующие одновременные связанные состояния в КЭД, описываемые
Уравнение Шредингера, а в КХД, описываемое уравнением Солпитера (см. Приложение B). Было показано, что гамильтонов подход Дирака приводит к правильным релятивистским преобразованиям наблюдаемых квантованных Поля в неабелевых калибровочных теориях и теориях массивных векторных полей [ 7, 10, 11]. Гамильтонова формулировка [9] считается оправданной.
|
|||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 66; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.191.44.23 (0.01 с.) |