Являются несовместимыми условиями для краха LTB с незначительными ограничениями. Единственным исключением является

Имитационный случай коллапса, где t

s

(r) = t

0

Это также означает, что, опять же исключая си-

Случай множественного коллапса, имеющий положительную плотность энергии и радиально не увеличивающийся наружу

совместим без пересечений оболочек, но не с процессом образования черной дыры. В моем

Мнение, мы видим, что некоторые очень разумные физические условия противоречат

образование черной дыры на протяжении всего процесса коллапса в этой модели, подразумевающее, что

процесс образования черной дыры нарушает некоторые основные физические принципы.

Общие условия для предотвращения пересечения границ снарядами были даны Хеллаби и Лейком

[18], и предполагая, что F > 0, F >> 0 в незначительно ограниченном случае, мы имеем, что t

s

≥ 0.

Видимая кривая горизонта задается R

ах

= F (r), что подразумевает

t

ах

(r) = t

s

(r) −

2
3

F (r),

(2.51)

И т

ах

(r) → t

s

(0) как r → 0. Госвами и Джоши показали [44], что, как правило,

Увеличение видимого горизонта является достаточным условием для локальной видимости сингулярности.

Так что

s

> 0 вблизи сингулярности означает, что t

ах

увеличивается вблизи r = 0, и сингулярность будет

Локально голый. Из этого мы видим, что условие сингулярности пересечения оболочки означает единственное

Процесс, который заканчивается черной дырой, в которой кривая сингулярности все время находится в ловушке, заключается в том, что

Случай одновременной сингулярностиt

s

= t

0

Следовательно, под нашим физически разумным

Условия, единственный процесс, в котором неоднородная пылевая модель может гравитационно коллапсировать

Для черной дыры это модель одновременного коллапса. Все другие физически допустимые процессы, которые

Конец как сингулярность будет локально или глобально обнажен и нарушит Космическую цензуру

20

Предположение. Будет ли сингулярность глобально или локально голой, будет зависеть от начальной

Конфигурация материи, но, несмотря на это, Гипотеза Космической цензуры все еще нарушается.

Условием одновременного коллапса является то, что все оболочки попадают в центральную сингулярность

В то же самое время t

s

(r) = t

0

, что выполняется только в том случае, если M = M

0

, постоянная. Этот

Соответствует модели коллапса ОС, обсуждавшейся ранее. Мы также можем использовать оболочку без оболочки-

Условие пересечения t

s

> 0, давая

t

s

(r) = −

M

М

3/2

> 0,

(2.52)

Который удовлетворяется, когда M

Условие и формирование локально обнаженной сингулярности.

2.2.3

Нестабильность коллапса

Теперь я продемонстрирую, как сколь угодно малые возмущения давления в модели LTB могут

резко влияет на конечное состояние коллапса, где "малое" означает, что давление намного меньше

Чем плотность энергии во все времена. Кривая сингулярности пространства-времени, соответствующая

A(r, t

s

) = 0, записывается в окрестности центра как

t

s

(r) = t

0

+ χ

1

(0)r + χ

2

(0)r

2

+ o(r

3

),

(2.53)

из формализма, описанного в [44], и путем расширения b(r) = b

0

+ в

1

r + b

2

r

2

.

Мы находим

∂ Т

∂ Р

r=0

= χ

1

(0) = −

1
2

1

0

M

1

+ в

1

a

(М

0

+ в

0

а)

3/2

Da,

∂

2

t

∂ Р

2

r=0

= χ

2

(0) =

3
8

1

0

(М

1

+ в

1

а)

2

(М

0

+ в

0

а)

5/2

da −

1
2

1

0

M

2

+ в

2

a

(М

0

+ в

0

а)

3/2

Da.

Общее поведение коллапсирующего облака определяется M (r, t), эволюцией

a(r, t) и начальный профиль скорости b(r). Наша модель LTB имеет M = M (r), b

0

(r) = 0. Для

возмущая модель LTB, мы требуем a = a(r, t), а не просто a(t), и, следовательно,

одновременного коллапса, необходимого для образования черной дыры, не происходит. Как видно

ранее этот допуск на возмущения давления соответствовал возмущениям ν в

Уравнение (2.4), поэтому оно может быть ненулевым.

Принимая профиль вопроса за

M = M

0

+ М

2

(a)r

2

,

Где М

0

Является константой, мы сразу видим, что M

2

= C уменьшает модель до inho-

Однородная пыль, и М

2

= 0 дает нам модель коллапса операционной системы. Следовательно, в этой модели χ

1

= 0

и

χ

2

(0) = −

1
2

1

0

M

2

√

a

M

3/2

0

da = −

M

2

М

3/2

0

,

(2.54)

⇒ т

s

(r) = t

0

+ χ

2

(0)r

2

+ O(r

3

)

(2.55)

21

Мы видим, что т

s

≥ t

0

Для всех М

2

< 0, и это позволит завершить процесс в голую сингулярность. Если

Теперь мы добавляем небольшое тангенциальное давление вблизи центра, затем аналогичное однородному

в случае, если мы получим давление вида [22]

p

θ

=

r

2

aR

2

М

0

g

0

+

9
2

M

0

g

1

+...

(2.56)

Для случая с незначительными ограничениями у нас всегда есть χ

1

= 0, но давление p

θ

Буду иметь

влияет на ν с помощью уравнения (4), поэтому мы должны добавить это обратно в наш расчет χ

2

Как в

уравнение (2.21), принимая h(r, a) = h

0

(a) + h

1

(a)r +... =

e

2рА − 1

r

2

[22], мы получаем

χ

2

(0) = −

1
2

1

0

M

2

a

+ 2 часа

2

+ 2 часа

2
0

+ 2 г

0

(

M

0

a

+ 2a

0

)

(

M

0

a

+ 2а

0

)

3/2

da

(2.57)