Происходить. В любом случае мы не узнаем этого, пока не получим более полную картину квантовой

Гравитация.

Мы можем имитировать квантовую гравитационную силу отталкивания, скорректировав F (r) как

F (r) = 1 −

Мр

2

r

3

+ 2 л

2

m

≈ 1 −

М

r

+

Л

2

m

2

r

4

,

(1.6)

Где мы расширили последнюю часть на 1/r, что дает везде регулярную метрику.

Это сведется к черной дыре Шварцшильда при l = 0 и к плоскому пространству-времени при m = 0.

Анализ [9] F (r) дает критическую массу m

∗

= (

3

√

3

4

)l и критический радиус r

∗

=

√

Л. Для

r > 0, если m >

∗

тогда F (r) не имеет нулей, один двойной ноль при r = r

∗

если m = m

∗

, и два

простые нули при r = r

±

если m > m

∗

. Эти три случая описывают:

Плоское пространство-время с регулярной причинно-следственной структурой.

Обычная экстремальная черная дыра с вырожденным горизонтом смерти

Обычная неэкстремальная черная дыра с внешним и внутренним горизонтом захвата/уничтожения на

r

+

≈ 2 м, r

−

≈ l для m >>> m

∗

Следовательно, черные дыры с массой m

∗

Не может сформироваться. Затем мы перепишем метрику в терминах

С координатами продвинутого времени Эддингтон-Финклштейн

дс

2

= − F (r) дв

2

+ 2dvdr + r

2

d Ω

2

(1.7)

И позвольте массе зависеть от опережающего времени, m(v). Плотность и поперечная

И тангенциальные давления имеют ту же форму в этих новых координатах, но теперь существует

Радиально поступающий поток энергии, от T

r

v

Компонент уравнений Эйнштейна, заданный

G

r
v

=

2р

4

m

(r

3

+ 2 л

2

м)

2

,

(1.8)

где m = dm/dr. Это описание чистого излучения, которое нам нужно сопоставить с

Внешнее решение Вайдьи. Однако в этих моделях центр остается полностью регулярным, будучи

Защищен ”квантовым отталкиванием” эффективной космологической постоянной. Поступающий поток

Является положительным, если m увеличивается, или отрицательным, если m уменьшается, но горизонты захвата все еще

происходят при F (r, v) = 0.

Исходящее излучение Хокинга не входит в уравнение движения улавливающей поверхности,

но мы моделируем это, как в [12] и [13], так что при некотором r

0

> 2 м

0

Внутри этого есть отрицательная энергия

Только область, сбалансированная исходящим излучением за пределами границы. Это излучение Хокинга

Уменьшится внешний горизонт, который мы представляем в метрике нашей зависимостью от времени m.

Однако внутренний горизонт получает положительную энергию (так как партнер с отрицательной энергией

В паре Хокинга имеет положительную энергию при падении), и поэтому расширяет внутреннюю

Горизонт. Этот процесс продолжается до тех пор, пока растущий внутренний горизонт не встретится с сокращающимся внешним

Горизонт, где освобождаются все захваченные поверхности и информация внутри может вырваться наружу. А

Ключевым моментом в этом процессе является то, что внутренний горизонт никогда не достигает центра, поэтому сингулярность

Никогда не образуется. Как только горизонты захвата воссоединяются, производство частиц заканчивается.

7

Одним из неизбежных последствий этих моделей является очевидная потеря массы черной дыры. Этот

Является результатом асимптотической свободы, единственным необходимым условием которой является то, что гравитация становится

Очень слабо при плотностях, приближающихся к шкале Планка. Объект должен выглядеть как черный

Дыра с зависящей от времени массой, и это довольно общий прогноз. Явная динамика

Системы будет зависеть от структуры, используемой для ее описания, а также от физических

содержание, такое как уравнение состояния или содержание вещества, но мы должны видеть одно и то же общее

Изображение.

Мне кажется, что это очень интуитивная идея, по крайней мере, в большей степени, чем существование

Сингулярность. Учитывая некоторые из чрезвычайно сложных идей, которые были предложены для решения

Проблемы, связанные с черными дырами, мы описали регулярное пространство-время с помощью простого, плоского

Причинно-следственная структура. Для наблюдателя в бесконечности весь процесс виден в ”замедленном движении”, из-за