Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Наблюдатель. Цель теории - решить уравнения, описывающие
траектории в пространстве событий в терминах калибровочных инвариантов. Нековариантный вариационный принцип для релятивистской частицы был предложен Максом Планком [6]. Он прочитал лекцию «Принцип Относительность и фундаментальные уравнения механики»в Deutsche Физическое общество в 1906 году. Динамика релятивистской частицы Любой опорный кадр в SR определяется единичным временемподобным вектором l (µ): с L 2 (µ) = l 2 (0) - l 2 (я) = 1, Которую мы будем называть временной осью. Эти векторы образуют полную Набор систем отсчета Лоренца. Время в каждом кадре определяется в Пространство Минковского X (µ) как скалярное произведение вектора временной оси и координата: X (0) = l (µ) X (µ).
Основы специальной теории относительности 69 Пространственные координаты определены на трехмерной гиперповерхности. Лицо X ⊥ (µ) = X (µ) - l (µ) (l (ν) X (ν)), перпендикулярно оси времени l (ν). Без ограничения общности ось времени можно выбрать в Форма l (µ) = (1,0,0,0), Определение системы отсчета покоя наблюдателя. После решения уравнений Можно ввести произвольный фрейм Лоренца. Вынимая фактор dX (0) / d τ от радикала в уравнении (2.7), приходим к интегралу действия в нековариантной формулировке Планка: S SR = − m ∫ d τ DX (0) d τ √√√√ 1 - ∑ i [dX (i) dX (0) ] 2 Знак равно (2.10) = − m ∫ dX (0) √ √ √ √ 1 - ∑ я [dX (i) dX (0) ] 2 . Выражая импульс P (i) = ∂ L ∂ V (я) Знак равно МВ (я) √ 1 - V 2 (k) , (2.11) через скорость V (i) = dX (i) / dX (0), входящую в вариацию Лагранжиан (2.10) L = − m √ 1 - V 2 (я) Можно получить гамильтонову функцию H (P (i)) = P (i) V (i) - L = √ m 2 + P 2 (я) (Х (0)) (2.12)
Исходные данные и системы отсчета 70 И перепишем действие (2.10) в гамильтоновой форме S SR = ∫ dX (0) [P (i) DX (i) dX (0) - H (P (i))]. (2.13) Энергия частицы определяется как значение функции Гамильтона по траектории: E = H (P I (i)) = √ m 2 + P 2 Я (я) . Знаменитая формула E = mc 2 (с c = 1) является следствием Определение физических наблюдаемых из соответствия классическим Механики и следует из низкоэнергетического разложения гамильтониана
функция в степенях динамических переменных: H (P (i)) = √ m 2 + P 2 (я) = m + P 2 (я) 2м + ···. (2.14) Вариация действия (2.13) по каноническим импульсам P (i) и Переменные X (i) дают, соответственно, скорость через импульсы, V (i) = P (i) √ m 2 + P 2 (я) , (2.15) и закон сохранения импульса: DP (i) DX (0) = 0. Решение этих уравнений определяет траекторию частицы в пространство событий: X (i) (X (0)) = X (i) (X I (0)) + V (i) [X (0) - X I (0) ], (2.16) Где X I (0) - начальное время относительно системы покоя наблюдателя.
Основы специальной теории относительности 71 Преобразование в любую систему отсчета описывается соотношением поддерживающее преобразование Лоренца и эквивалентное соответствующему выбору Оси времени. Каждая система отсчета имеет свое собственное время, энергию и Импульс. Связь между динамическими переменными и временем в Различные системы отсчета рассматриваются как сформулированный принцип относительности, наиболее ясно, Эйнштейном [ 7 ]. Согласно принципу относительности Эйнштейна Кроме того, преобразования Лоренца содержат дополнительную информацию о релятивистских Эффектов, по сравнению с решениями (2.16) динамических уравнений де- Разрывается вариацией действия (2.13). Поэтому появление релятивистские эффекты, обусловленные кинематическими преобразованиями Лоренца (т.е. преобразования систем отсчета) означает, что теория Эйнштейна Существенно отличается от механики Ньютона. В последнем все Физические эффекты должны быть выведены из уравнений движения путем изменения Национальный метод с учетом исходных данных. В этом случае Группа Галилея в механике Ньютона не содержит ничего нового, кроме Решения уравнений движения. Возникает следующий вопрос: может ли теория релятивистских частиц быть Сформулированы таким образом, что все физические последствия, в том числе относящиеся к Ативистские эффекты, описываются вариационным уравнением? Мы докажем что такую релятивистскую теорию частиц можно сформулировать с помощью совершенных
аналогия с «Основами физики» Гильберта [8 ], т.е. Намика. Согласно этой теории, описание физической системы есть
|
|||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 32; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.222.109.141 (0.009 с.) |