Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Теорема Гаусса и постулат Максвелла в дифференциальной форме.
Применим указанные законы для весьма малой поверхности S 0, ограничивающей объем D V с зарядом D q: Для получения соотношений, связывающих заряды с векторами напряженности и смещения в некоторой точке внутри поверхности, необходимо перейти к пределу, устремив поверхность S 0 и объем D V к нулю, оставаясь в окрестности этой точки. Рассмотрим предел отношения обеих частей уравнений к объему D V, при D V стремящемся к нулю: ; . Предел отношения потока некоторого вектора сквозь поверхность S 0 к объему D V, ограниченному этой поверхностью при D V, стремящемся к нулю, называется расхождением или дивергенцией данного вектора в точке, в которую стягивается объем D V. Предел отношения заряда, находящегося в данном объеме, к величине D V, когда этот объем стремится к нулю, равен объемной плотности заряда в той же точке. Учитывая сказанное, запишем теорему Гаусса и постулат Максвелла в дифференциальной форме: Термин «расхождение» легко понять, если вспомнить, что силовые линии векторов напряженности и смещения начинаются и заканчиваются на зарядах. В тех точках поля, где r = 0, Указанные соотношения в дифференциальной форме связывают характеристики электрического поля в любой точке. Они записаны в инвариантной форме и могут быть использованы в любой системе координат. Рассмотрим запись дивергенции вектора в декартовой системе координат. Для этого воспользуемся векторным дифференциальным оператором «набла» (), который записывается в виде суммы трех ортогональных составляющих: Так как дивергенция вектора является скалярной величиной, то ее можно представить в виде скалярного произведения оператора «набла» на соответствующий вектор, в результате такого умножения получаем сумму производных коллинеарных составляющих векторов: . Запись дивергенции в других системах координат приводится в математических справочниках. Запишем по аналогии принцип непрерывности магнитного потока в дифференциальной форме:
Расхождение линий индукции в любой точке магнитного поля равно нулю, т.е. эти линии являются замкнутыми кривыми. Если будет открыт предсказанный теоретически Дираком магнитный заряд (монополь Дирака), то последнее уравнение изменится и в тех точках, где будет существовать магнитный заряд, в правой части уравнения вместо нуля появится плотность магнитного заряда, и это уравнение уже не будет называться принципом непрерывности.
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-03-09; просмотров: 51; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.138.125.139 (0.006 с.) |