Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Закон сохранения импульса системы частиц
Определение. Импульсом системы частиц называется векторная сумма импульсов отдельных частиц: р = ∑ р i. Поскольку при взаимодействии каждой пары частиц внутри системы силы взаимодействия равны и противоположны по направлению, то эти внутренние силы не могут изменить импульса системы. Импульс системы может измениться только под действие какой-то внешней силы F, причём, как и для одной частицы, скорость изменения импульса системы равна этой внешней силе (или векторной сумме всех внешних сил): ∑ F внеш.≡ F. Определение. Система частиц называется изолированной, если на неё не действуют никакие внешние силы, т. е. F = 0. В этом случае импульс системы не меняется: р = const. Это утверждение носит название закона сохранения импульса системы частиц. Закон сохранения механической энергии системы частиц Если в изолированной системе действуют только консервативные силы, т. е. нет, например, трения, приводящего к тепловым потерям, то полная механическая энергия этой системы остаётся постоянной: Е = ∑(Ti + Ui) = const (без доказательства). Это утверждение носит название закона сохранения энергии системы частиц.
Столкновение двух тел (удар) При столкновении двух тел (ударе) они испытывают деформацию, и их кинетическая энергия частично или полностью переходит в энергию их упругой деформации, а также рассеивается в виде тепла и уносится звуком. Упругая энергия приводит к отскоку тел, т. е. вновь превращается в их кинетическую энергию, тепловая же и звуковая энергии, выражаемые в нагревании тел, необратимы. Различают два основных типа ударов: абсолютно неупругий и абсолютно упругий. Абсолютно неупругий удар Это такой удар, после которого оба тела движутся как единое целое. При этом упругой деформации не возникает или же она очень мала и не приводит к отскоку, а кинетическая энергия тел частично или полностью превращается в тепловую. Поэтому при абсолютно неупругом ударе закон сохранения механической энергии не выполняется, а выполняется только закон сохранения импульса: m 1 υ 1 + m 2 υ 2 = (m 1 + m 2) u, где m 1 и m 2 – массы тел, υ 1 и υ 2 − их скорости до удара, u – их общая скорость после удара (рис. 5.1). Отсюда u = . (5.1) Если векторы υ 1 и υ 2 лежат на одной оси (оси х), то в (5.1) следует подставлять только х -компоненты всех скоростей (с учётом их знаков, разумеется).
Замечание. После удара единое тело может ещё и вращаться, так что следовало бы добавить и закон сохранения момента импульса, позволяющий определить скорость вращения, но этот вариант рассматривать не будем. Пример. Два шарика летят навстречу друг другу по оси х и происходит их прямой удар. Массы шариков m 1 = 1 кг, m 2 = 2 кг, их скорости υ1 = 1 м/с (вправо), υ2 = 2 м/с (влево). Найти их единую скорость шаров ux после их абсолютно неупругого удара. Решение. Для х -компонент скоростей: u = = −1 м/с. Абсолютно упругий удар Это такой удар, при котором кинетическая энергия сталкивающихся тел частично или полностью (т. е. без тепловых потерь) переходит в энергию их упругой деформации, а затем вновь возвращается в кинетическую энергию разлетающихся тел. При этом оба тела полностью восстанавливают свою форму. При абсолютно упругом ударе выполняются законы сохранения как импульса, так и механической энергии. Определить скорости тел после абсолютно упругого удара значительно сложнее, чем после абсолютно неупругого. Направления и скорости разлёта зависят от конкретной формы тал и от их взаимной ориентации при ударе. Кроме того, в результате удара они могут вращаться. Рассмотрим подробно простейший вариант абсолютно упругого удара – прямой удар двух шаров. Удар называется прямым, если векторы их начальных скоростей υ 1 и υ 2 лежат на линии их центров. В противном случае удар называется косым (рис. 5.2). При косом ударе шары разлетаются под углом к исходным векторам υ 1 и υ 2. При прямом ударе шаров процесс происходит вдоль оси, соединяющей их центры (оси х), поэтому закон сохранения импульса можно записать в алгебраическом виде, т. е. только для х -компонент всех скоростей.
Итак, запишем законы сохранения импульса (для х -компонент) и энергии при прямом абсолютно упругом ударе двух шаров: (5.2) где υ1 и υ2 – х- компоненты скоростей шаров до удара, u 1 и u 2 – соответственно после удара, m 1 и m 2 – массы шаров. Пусть скорости υ1 и υ2, а также массы шаров – известны. Определим скорости u 1 и u 2 после удара. Для этого надо решить систему (5.2). Перегруппируем уравнения этой системы:
Разделим второе уравнение этой системы на первое и результат запишем совместно с первым:
Получилась система двух уравнений первой степени. Её решение имеет вид: u 1 = , u 2 = . При m 1 = m 2 , то u 1 = υ2, u 2= υ1, т. е. шары обмениваются скоростями. Если m 1 = 1 кг, υ1 = 1 м/с, m 2 = 2 кг, υ2 = –2 м/с, то скорости разлёта шаров будут такими: u 1 = – 3 м/с; u 2 = 0, т. е. первый шар полетит назад со скоростью 3 м/с, а второй шар после удара остановится. Центр масс В любой системе частиц есть особая точка С, называемая центром масс. Её положение в выбранной системе координат определяется вектором , (5.3) где mi и r i − масса и радиус-вектор i -той частицы, − масса всей системы (рис. 5.3). Векторное определение (5.3) эквивалентно трём скалярным, определяющим декартовы координаты центра масс: Комментарий. Выражение означает, что хС − это некоторое среднее х- координат всех частиц с весовыми множителями m i. Если все массы mi одинаковы, то хС − это просто среднее арифметическое х- координат всех частиц: , где N – количество частиц в системе. Пример 1. Найти центр масс системы двух частиц массами m 1 = 1 кг и m 2 = 1 кг, на расстоянии l = 1 м друг от друга. Решение. Положим частицы на ось х, и пусть х 1 = 0, х 2 = l = 1 м. Тогда м. Для нахождения центра масс сплошного тела его надо разбить на малые частицы (например, кубики) массой dm = ρ dV, где ρ – плотность тела, dV – элементарный объём кубика. И пусть r – радиус-вектор этого кубика. Тогда правая часть (5.3) становится предельной суммой, т. е. интегралом по всему объёму V тела: . (5.4) Векторное соотношение (5.4), как и (5.3), эквивалентно трём скалярным. Ясно. что центр масс всякого тела должен находиться где-то внутри выпуклого многогранника, охватывающего тело. Но вовсе не обязательно, чтобы он лежал в самŏм теле. Например, центры масс кольца и полукольца лежат вне этих тел. Пример 2. Найти центр масс полушара радиусом R. Решение. Очевидно, что центр масс полушара должен лежать где-то на его оси. Обозначим её осью х, положив х = 0 в центре основания полушара. Тогда, в соответствии с (5.4), получаем, что координата центра масс . Если нам удастся выразить элемент объёма dV как функцию х, то объёмный интеграл сведётся к обыкновенному. Для этого разобъём полушар на тонкие диски толщиной dx (рис. 5.4). На высоте х радиус такого диска r = , а его объём dV = π r 2 dx = π(R 2 – x 2) dx. Тогда, учитывая, что объём полушара V = (2/3)π R 3, получаем: .
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-02-19; просмотров: 1059; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 52.15.59.163 (0.009 с.) |