Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Теорія Ейнштейна-Смолуховського
. Це – рівняння Ейнштейна-Смолуховського. Власне, у такому вигляді його отримав Ейнштейн. Результат Смолуховського відрізнявся лише чисельним множником. Подивимося на отриманий результат. Температуру та коефіцієнт внутрішнього тертя ми знаємо. Розміри частинок можна виміряти. Визначити і не складно. Що тоді можна визначити із експерименту? Сталу Больцмана, а через неї і число Авогадро.
Елементи теорії нерівноважних систем Нерівноважний стан, в термодинаміці стан системи, виведеної з рівноваги термодинамічного; в статистичній фізиці — із стану статистичної рівноваги. У системі, що знаходиться в Н. с., відбуваються необоротні процеси, які прагнуть повернути систему в Стан термодинамічної (або статистичного) рівноваги, якщо немає чинників, що перешкоджають цьому, — відведення (або підвода) енергії або речовини з системи. Інакше можливо стаціонарне Н. с. (що не змінюється з часом). Н. с. вивчаються термодинамікою нерівноважних процесів і статистичною теорією нерівноважних процесів. Закон збереження маси в Т. н. п. Для багатокомпонентної системи швидкість зміни маси k- й компоненти в елементарному об'ємі дорівнює потоку маси в цей об'єм r до u до, де r до — щільність, а u до — швидкість компоненти. Закон збереження імпульсу в Т. н. п. Зміна імпульсу елементарного об'єму може відбуватися за рахунок сил, викликаної градієнтом внутрішньої напруги в середовищі P а b, і зовнішніх сил F до. Закон збереження імпульсу, застосований до гідродинамічної швидкості, дозволяє отримати основні рівняння гідродинаміки Закон збереження енергії для елементарних об'ємів є перший початок термодинаміки в Т. н. п. Тут доводиться враховувати, що повна питома енергія складається з питомої кінетичної, питомої потенційної енергії в полі сил F до і питомої внутрішньої енергії u, яка є енергію теплового руху молекул і середню енергію молекулярних взаємодій Рівняння балансу ентропії. В Т. н. п. приймається, що ентропія елементарного об'єму s (локальна ентропія) є такою ж функцією від внутрішньої енергії u, питомого об'єму u = 1/ r і концентрації c до, як і в стані повної рівноваги, і, отже, для неї справедлива звичайна термодинамічна рівність.
Кінетичне рівняння Больцмана
Основний метод фізичної кінетики - рішення кінетичного рівняння Больцмана для одночасткової функції розподілу молекул у фазовому просторі їх координат x і імпульсів p. Функція розподілу задовольняє кінетичного рівняння: де St - інтегралзіткнень, щовизначаєрізницю числа частинок, щоприходять в елементобсягувнаслідокпрямихзіткнень і відбувають з ньоговнаслідокзворотнихзіткнень. Для одноатомних молекул або для багатоатомних, але без урахуванняїхвнутрішніхступенівсвободи де ω - Вірогідністьзіткнення, пов'язана з диференціальнимефективнимперерізомрозсіяння. де p, p 1 - Імпульси молекул до зіткнення, v, v 1 - Відповідношвидкості, p ', p '1 - Їхімпульсипіслязіткнення, f, f 1 - Функціїрозподілу молекул до зіткнення, f ', f '1 - Їхфункціїрозподілупіслязіткнення. Длягазузіскладних молекул, щоволодіютьвнутрішніми ступенями свободи, їхслідвраховувати у функціїрозподілу. Наприклад, для двоатомних молекул ізвласним моментом обертання M функціїрозподілубудутьзалежатитакожвід M. Зкінетичногорівняннявипливає теорема Больцмана - спаданнязгодом H -Функції Больцмана (середнього логарифма функціїрозподілу) абозростанняентропії, так як вона дорівнює H -Функції Больцмана іззворотним знаком.
Наближення часу релаксації Рівняння Больцмана - складне інтегродиференціальне рівняння в часткових похідних. Окрім того, інтеграл зіткнень залежить від контретної системи, від типу взаємодії між частинками та інших факторів. Знаходження загальних характеристик нерівноважних процесів - непроста справа. Однак, відомо, що в стані термодинамічної рівноваги інтеграл зіткнень дорівнює нулю. Справді, в стані рівноваги в однорідній системі при відсутності зовнішніх полів усі похідні в лівій частині рівняння Больцмана дорівнюють нулю, тож інтеграл зіткнень теж повинен дорівнювати нулю. При малих відхиленнях від рівноваги функцію розподілу можна подати у вигляді , де - рівноважна функція розподілу, що залежить лише від швидкостей частинок і відома з термодинаміки, а - невелике відхилення. В цьому випадку можна розкласти інтеграл зіткнень у ряд Тейлора відносно функції , і записати його у вигляді:
, де τ - час релаксації. Таке наближення називається наближенням часу релаксації. Час релаксації, який входить у рівняння Больцмана залежить від швидкості частинок, а отже енергії. Час релаксації можна розрахувати для конкретної системи із конкретним процесами розсіювання частинок. Рівнянн Больцмана в наближенні часу релаксації записується у вигляді .
Влатсивості атомних ядер У ядрізосередженамайже вся маса атома (масаелектронів, щовходять в атом, зневажливо мала в порівнянні з масою ядра), вономаєпозитивний заряд, еквівалентнийсумарному заряду вхідних у ньогоелектронів. Заряд ядра будь-якогоелементадорівнюєйого порядковому номеру в періодичнійсистеміелементів. Маса нейтрона близька до маси протона.Електричний заряд у протона відсутніхД.Д.Іваненкосформулювавпротоно-нейтроннуконцепціюбудови атомного ядра, щопотімрозробивВ.Гейзенберг. Ядра, щоскладаються з протонів і нейтронів одержали назву нуклонов. Зіткенняелектрона і позитрона призводить до анігіляції - їхньогоперетворення в два фотони, виспускає у протилежнихнапрямках.
Ядерна взаємодія ЯдернувзаємодіюможнаприблизноописатипотенціаломЮкави: , де U — потенціалвзаємодії, g — константа, щоописуєінтенсивністьвзаємодії, k — величина оберненарадіусуядерноївзаємодії. Цейпотенціаланалогічнийекранованомукулонівськомупотенціалу. Ядернавзаємодіявідповідає за притяганнянуклонів у складі ядра.Вона протидієкулонівськомувідштовхуваннюзарядівпротонів. Оскількиядернавзаємодіязростаєіззбільшеннямзарядового числа ядра повільніше, ніжкулонівська, ядрам ізбільшим зарядом потрібнобільшенейтронів для забезпеченнястабільності. Однак, нейтрон нестабільначастинкащодослабкоївзаємодії, тому ядра атомівіз великиматомним номеромнестабільніщодорадіоактивногорозпадуабоподілу
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-06-26; просмотров: 317; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.119.116.43 (0.007 с.) |