Вторая половина призмы – Воздух

При прохождение преломленных обыкновенной и необыкновенной волн через вторую половину призмы, найдем углы падения этих волна на границу раздела двух сред: второй половины призмы и воздуха.

 

Проведём перпендикуляры к плоскости падения волн. Продолжив пунктиром линию вектора  первоначального направления луча, можно заметить, что угол падения для обыкновенной волны будет равен разности , так как эти углы накрест лежащие, проделав то же самое для необыкновенной волны получим ее угол падения: .

Зная углы падения для обыкновенной и необыкновенной волны, запишем закон Снеллиуса:

 

Выразим из формул углы преломления для обыкновенной и необыкновенной волн:

Подставим численные значения и найдем углы преломления для необыкновенной и обыкновенной волн:

 

Теперь можно определить угол расхождения на выходе из призмы по формуле:

Нахождение интенсивности  на выходе:

По формулам Френеля определим интенсивность S и P компоненты.

Суммарная интенсивность будет равна суперпозиции интенсивностей S и P компоненты:

Подставим численные значения и найдем коэффициенты пропускания и интенсивности P и S компоненты:

 

При каких условиях на выходе из призмы может остаться только один луч?

1) Если на её входную грань будет падать излучение линейно поляризованное, колебание вектора напряженности которого параллельно одной из главных осей кристалла. В этом случае будет только одна волна, которая будет распространяться со скоростью обыкновенной или необыкновенной волны.

2)Если преломляющий угол призмы и показатели преломления кристалла подобрать такими, чтобы один из лучей испытал полное внутреннее отражение.

 

Заключение:

Подводя итоги данной курсовой работы, можно сделать выводы по:

1) Интерференция:

Несмотря на большую погрешность в ходе вычисления интенсивностей после щелей, интерференционная картина получилась приемлемая. Период интерференционной картины получился достаточно маленький.

2) Дифракция:

Исследуя явление дифракции, были построены графики. Дифракционная картина, практически не изменяется, если на пути одного из интерферирующих лучей стеклянную пластинку, но интенсивность, в связи с этим, уменьшается, так как имеют место быть потери при прохождении излучения через пластинку.

3) Анизотропии:

В ходе изучения данного оптического явления были проведены расчеты углов расходимости пучков и подобраны соответствующие призмы для проведения эксперимента в лабораторных условиях.

 

 

Источники.

1. Физическая оптика: Учебник. 2-е изд. / С.А. Ахманов, С.Ю. Никитин. – М.: Изд-во МГУ; Наука, 2004-656 с. – (Классический университетский учебник).

2. Электронный магазин научного оборудования «THORLABS»