Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Вторая половина призмы – Воздух:
При прохождение преломленных обыкновенной и необыкновенной волн через вторую половину призмы, найдем углы падения этих волна на границу раздела двух сред: вторая половина призмы – воздух. Проведём перпендикуляры к плоскости падения волн. Продолжив линию вектора первоначального направления луча, можно заметить, что угол падения для необыкновенной волны будет равен разности Для обыкновенной волны ничего не изменится , (обыкновенная волна на протяжении всего своего пути через оптическую систему не меняет траекторию движения и не отклоняется) Имея углы падения для необыкновенной волны запишем закон Снеллиуса и выразим из формул углы преломления для необыкновенной волны: Подставим численные значения и найдем углы преломления для необыкновенной и волны: Это и есть угол расходимости между обыкновенной и необыкновенной волной Нахождение интенсивности на выходе: По формулам Френеля определим интенсивность S и P компоненты. Суммарная интенсивность будет равна суперпозиции интенсивностей S и P компоненты: Подставим численные значения и найдем коэффициенты пропускания и интенсивности P и S компоненты:
Расчет пункта №2 Рассмотрим падение излучение на границу раздела оптической призмы в случае 2 Воздух – Половина призмы 1
Рисунок 3.2 – Второй случай хода лучей. Поляризованная по кругу световая волна падает на границу раздела двух сред с учетом того, что вектор перпендикулярен оси кристалла имеет место быть разложение светового пучка на две волны: необыкновенную и обыкновенную. Так как излучение падает нормально на границу раздела среды воздух-призма, отсюда можно заметить, что угол падения . Зная угол падения и показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной волны, мы можем записать закон Снеллиуса для первой границы: Так как угол падения , а следовательно и угол между вектором и осью кристалла , то из формулы: следует, равенство Выразим из формул углы преломления для обыкновенной и необыкновенной волн:
Можно утверждать, что световая волна, падая под углом , продолжит распространятся в первоначальном направление, но разложиться на две компоненты: обыкновенную и необыкновенную волны с разными фазовыми скоростями:
и При падении излучения поляризованного по кругу на первую границу раздела двух сред можно разложить его на волну с двумя взаимно перпендикулярными линейно поляризованными компонентами S и P поляризации. S компонента колеблется в плоскости перпендикулярной плоскости падения, а P компонента, соответственно, в плоскости параллельной плоскости падения. Обыкновенная волна будет совершать колебания в плоскости перпендикулярной плоскости падения и ей будет соответствовать P поляризация. Необыкновенная волна будет совершать колебания в плоскости параллельной плоскости падения и ей будет соответствовать S поляризация. Найдем интенсивность для данного случая по формуле: По формулам Френеля определим интенсивность S и P компонент. Суммарная интенсивность будет равна суперпозиции интенсивностей S и P компонент: Интенсивность S и P компонент для данного случая будет равна:
При нормальном падение коэффициенты отражения равны:
Подставив численные значения получим: Найдем
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-11-27; просмотров: 54; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.189.193.172 (0.006 с.) |