Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Классификация напряженных состояний
Из уравнений (37)... (41) можно исключить перерезывающие силы а в оставшиеся уравнения подставить выражения сил Т1, Т2, S и моментов через перемещения и их производные и получить три дифференциальных уравнения в частных производных для определения перемещений. Однако практическое решение этих уравнений наталкивается на большие математические трудности. Рассмотрим метод упрощения уравнений моментной теории оболочек, основанный на малости толщины оболочки по сравнению с ее радиусами кривизны. Средние по толщине оболочки напряжения можно определить из уравнений (31)... (33): (42) Моментные (изгибные) напряжения при можно определить из уравнений (34)...(36): (43) В этих формулах величина есть погонный момент сопротивления нормальных сечений оболочки, высота которых равна h, а ширина равна единице. Рассмотрим структуру выражений для деформаций и параметров изменений кривизны. Возьмём для определённости выражения (44) (45) Эти выражения не зависят от толщины h оболочки. Рассмотрим условия влияния кривизны оболочки. Пусть - какой-либо характерный размер срединной поверхности, например радиус кривизны торцевого сечения оболочки. Введём вместо величин безразмерные величины Тогда согласно формулам (42) и (43) суммарные напряжения в оболочке при (46) Так как величина h/(2RQ) мала, то на первый взгляд из формул (46) следует парадоксальный вывод, что все слагаемые с изменениями кривизны можно отбросить. Но в этом случае напряжения будут определяться только деформациями безмоментного состояния. Более глубокий анализ показывает, что величины , а следовательно, и , , отличаются от величин порядками част-
Но дифференцирование функции может увеличить порядок ее величины, т. е. максимальное значение производной может быть больше максимального значения самой функции. Порядок абсолютного значения какой-либо функции можно обозначить введением фигурных скобок. Например, порядок величины w обозначается { }. Предположим, что решение уравнений моментной теории оболочек в каком-либо частном случае можно представить в форме где Тогда Из этих формул следует Если - большие числа, то можно сказать, что дифференцирование функции по увеличивает её порядок величины в раз, а дифференцирование по в n раз. В теории оболочек коэффициенты называются коэффициентами изменяемости напряжённого или деформированного состояния. Положим теперь, что Тогда и соответствующими слагаемыми в формулах (46) уже нельзя пренебрегать. В этом случае Из этого простого анализа следуют три важных вывода. 1. Напряженное состояние моментной оболочки, описываемое функциями с малой изменяемостью, т. е. функциями, порядок которых не возрастает при дифференцировании, можно приближенжгнай-ти^'по безмоментной теории оболочек, полагая 2. Если средние напряжения от сил и изгибные напряжения от моментов имеют один и тот же порядок, то соответствующее напряженное состояние имеет большой коэффициент изменяемости (в одном или двух направлениях). Его можно определить из общих уравнений теории оболочек, а также приближенных уравнений, учитывающих различные порядки величин производных от перемещений, усилий и моментов. 3. Если изгибные напряжения значительно больше средних напряжений от сил то перемещения для такого напряженного состояния можно определить из уравнений Это напряжённое состояние соответствует деформированию оболочки без растяжения и сдвига средней поверхности. В общей теории тонких оболочек первое напряжённое состояние называется безмоментным, второе смешанным, третье моментным.
Краевой эффект. В случае осесимметричной деформации положим и все величины - не зависящими от угловой координаты . В этом случае
Полная система уравнений будет иметь вид: (47) (48) (49) (50) (51) (52) (53) Если нагрузки меняются вдоль меридиана достаточно плавно, частное решение уравнений можно, как уже указывалось, найти по формулам безмоментной теории оболочек. Рассмотрим однородные уравнения, когда . Моментное напряженное состояние при осесимметричной деформации теряет смысл, так как из решения уравнений получаются перемещения и и w, соответствующие лишь движению оболочки как твердого тела вдоль оси симметрии. Для приближенного определения смешанного напряженного состояния, которое соответствует краевому эффекту, рассмотрим упрощения исходных уравнений, следующие из условия быстрой изменяемости напряженного состояния вдоль меридиана. Будем считать,-что для всех искомых сил и перемещений выполняется условие
где — окружной радиус кривизны у края оболочки. Будем также считать, что величина для любого края оболочки не слишком велика и радиусы кривизны Rl, R2 изменяются вдоль меридиана достаточно плавно. Естественно предположить, что порядок величины перемещения выше порядка величины перемещения и. Положим, что Тогда главные значения величин, определенных формулами (47) и (48), равны: (54) Из этих уравнений следует, что Поэтому можно считать, что (55) Из соотношения (51) с той же точностью следует (56) Уравнения равновесия (52) и (53) сразу упростить нельзя, так как неизвестен относительный порядок величин . Исключим из этих двух уравнений величину Умножим уравнение (53) на и сложим его с уравнением (52). Так как по условию , получим Умножив последнее уравнение на , получим (57) Константа соответствующая продольной силе (58)
Уравнение для краевого эффекта примет вид (59) Сравним порядки величин меридионального и окружного усилий в краевой зоне. Следовательно получим Подставив эту зависимость в выражение (59), получим Обозначим =12(1- (60) Для сферической оболочки и коэффициент является постоянным большим числом (при При k=const получаем (61) Где A,B,C и D - произвольные константы. Выражение (61) обладает тем свойством, что при каждом дифференцировании оно возрастает в k раз: Следовательно, это решение удовлетворяет условию малости функции по сравнению с производной. Рассмотрим затухающую часть выражения (61): Величины являются периодическими функциями угловой координаты - по значению они не больше единицы. При увеличении угла на период перемещения уменьшается в раз, т.е. становится пренебрежимо малой величиной. Длина отрезка меридиана, соответствующая этому периоду, равна
Рассмотрим последовательность расчета осесимметрично нагруженной оболочки вращения по моментной теории с разделением напряженного состояния на безмоментное и краевой эффект. Сначала по безмоментной теории определяют силы Тъ Т2 и перемещения и, w по заданным внешним нагрузкам и граничным условиям для величины Тх или и. (В выражение для перемещений может входить константа интегрирования, соответствующая перемещению оболочки как твердого тела.) Затем, решая однородные уравнения краевого эффекта для каждого торца, находят общие выражения для величин е2, ЪХУ Мг и Qx через соответствующие константы интегрирования (по две константы на каждом торце). Наконец, составляют граничные условия для каждого торца оболочки. Если заданы силовые граничные условия, т. е. величины Мг и Ql9 то сразу определяют константы интегрирования уравнений краевого эффекта. Если заданы геометрические условия, т. е. величины s2 и то по значениям перемещений и и w безмоментного решения определяют величины е2о и OlQ (перемещение оболочки как твердого тела в них не войдет) и составляют суммарные выражения для е2 и $г от безмоментного решения и краевого эффекта. Константы интегрирования, входящие в эти выражения, определяют из заданных геометрических граничных условий.
|
|||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-27; просмотров: 126; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.221.85.33 (0.037 с.) |