Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Изображение термодинамических процессов⇐ ПредыдущаяСтр 14 из 14
в лопаточных машинах в Т - s - диаграмме
На рис. 1.20 приведена диаграмма процессов сжатия и расширения для случая, когда c в = с к и c г = с т. Используя основное свойство Т–s - диаграммы [20], можно непосредственно указать площади, соответствующие членам обобщенного уравнения энергии (Бернулли): L к = L к s + D LV + Lr (в¸к). Как отмечалось, площадь под политропой в–к в диаграмме Т–s - это подведенное к газу тепло. Поскольку для компрессора ± Q нар = 0, то площадь с–в–к– d равна Q тр, выделяющемуся в результате преодоления сил трения на участке в-к. Откуда следует, что пл. с –в–к– d ~ Lr (в¸к). Работа L к имеет вид вертикальной площади под конечной изобарой p к в интервале температур D T к = T к - T в, т.е. пл. n–m –к– d ~ L к. Аналогично L к s (работа, затраченная только на сжатие) будет характеризоваться площадью под конечной изобарой p к, но в интервале температур D T к s = T к s - T в, т.е. пл. n–m– к s – c ~ L к s . Сопоставляя соответствующие члены обобщенного уравнения энергии с установленными значениями площадей в Т-s - диаграмме, нетрудно увидеть, что пл. в–к s –к ~ D LV, и тогда L п c - пл. n–m –к–в– с. Рассматривая процесс сжатия в К в Т - s - диаграмме, можно ввести наиболее употребительные оценки его эффективности: изоэнтропический к.п.д. (hк s или просто hк) и политропический к.п.д. (hпк). Величина h s к (hк) характеризует полную степень совершенства процесса сжатия в К как в тепловой машине: . (1.41) При этом в выражении (1.41) в качестве полезного эффекта принимается L к s, т.е. работа сжатия, необходимая даже в эталонном процессе для повышения давления от p в до p к. Часто в К требуется оценить уровень потерь энергии на трение – Lr (в¸к),. В этом случае в качестве полезного эффекта следует принять величину L п к = L к s +D LV, а hп к примет вид: . (1.42)
Политропический к.п.д. используется в тех случаях, когда требуется оценить степень совершенства проточной части К. Сравнивая выражения (1.41) и (1.42), нетрудно увидеть, что hп к > hк s. Рассмотрим теперь процесс расширения в Т (см. рис. 1.20, б). Рассуждая аналогично, получим Lr (г¸т) ~ пл. е-г- Т - f; L т ~ пл. d - n -г-е; L т s ~ пл. с - m -г-е. Из обобщенного уравнения энергии для турбины при с г = с т имеем L т = L п т - Lr (г¸т), тогда L п т = L т + Lr (г¸т). Следовательно, L п т ~ пл. d - n - f -г-т. В силу эквидистантности изобар p г и p т в одном и том же интервале температур D Ts = T т- Ts можно считать, что, пл. е- Ts - T - f = пл. с - m - n - d. Тогда L п т = пл. c - m -г- T - Ts -e, но пл. c - m -г- T - Ts -e = пл. m - c -г-e + пл. г- T - Ts. Учитывая, что пл. m - c -г-e ~ L т s, а L п т = L т s +D LV, получаем D LV ~ пл. г- T - Ts. Т–s – диаграмма полностью исключает эффект иллюзорности p - V - диаграммы относительно того факта, что L п т > L т s. Действительно (см. рис. 1.20, б) L п т < L т s на величину D LV, но Lr (г¸т) >> D LV, поэтому L т < L т s, откуда и следует, что и в Т следует стремиться к реализации изоэнтропического (эталонного) процесса расширения. Для Т по виду полезного эффекта также вводятся два типа к.п.д.: изоэнтропический (hт s или просто hт) и политропический (hп т). Величина hт s определяется из выражения (1.43) и характеризует общую степень совершенства Т как тепловой машины. Политропический к.п.д. в Т так же. как в К, характеризует степень совершенства проточной части. При этом в качестве L полезн понимается величина L т, равная L п т - Lr (г¸т), а в качестве L распол принимается значение L п т (см. рис. 1.20, б): . (1.44) Величина hп т, особенно при высоких значениях степени понижения давления pт, несколько меньше h s т, что объясняется возрастанием D LV и соответствующим уменьшением чистых потерь, определяемых площадью пл. е-т s -т- f (см. рис. 1.20, б). Рассмотрев особенности рабочего процесса в ЛМ как в тепловых машинах, мы ввели понятия оценок эффективности сжатия в К и расширения в Т. Это позволяет перейти к вопросам теории и газодинамического проектирования различных типов осевых ЛМ.
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-03-09; просмотров: 115; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.189.186.214 (0.009 с.) |