Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Профили скоростей и дальнобойность струй
Рассмотрим сначала исследования профилей скорости и дальнобойности струй в достаточно простых условиях на экспериментальной установке, показанной на рис. 9.2.
Рис. 9.2.
Рабочая часть установки состоит из модельной камеры ГРД (1) с имитатором заряда (2), диаметр которого менялся в проведенной серии экспериментов. К камере сгорания пристыковывалась камера дожигания, противоположный конец оснащался соплами с различными диаметрами критического сечения. В качестве рабочего тела использовался воздух (Т = 265…280 К; κ = 1,4) при числах Рейнольдса в канале заряда Reк = (1,6…2,4)×106 и в камере дожигания Reкд = 4,2×105…3,1×106. Дополнительный воздух вдувался в начале камеры дожигания через четыре отверстия. По длине камеры дожигания в сечениях I, II и III измерялись поля полного и статического давления по сечению в следе струи вдуваемого воздуха; одновременно аналогичные измерения проводились между струями. Исследование динамической структуры струи, втекающей вдоль оси камеры дожигания, показало, что вид профилей скоростей (рис. 9.3), представленный в безразмерных координатах , не зависит от абсолютного значения скорости истекающей струи u 0 при постоянной геометрии камеры дожигания. Этот результат находится в соответствии с исследованиями, описанными в работах [9.1, 9.2]. Кроме того, там же показано, что профиль скорости на основном участке универсален и практически совпадает с профилем скорости на основном участке затопленной струи: . где u 0 – скорость истечения струи из канала Эта зависимость справедлива до сечения, в котором пристеночный слой достигает точки, где y = y 0,5.
Рис. 9.3.
Профили скоростей при вдуве через боковые отверстия (имитация подвода дополнительного окислителя) и различных диаметрах канала (имитация подвода разгара заряда) показаны на рис. 9.4 а,б. В верхней части рис. 9.4 а приведены профили скоростей, образующиеся в следе за струей дополнительного окислителя, а в нижней части – профили в межструйной области. Обозначения к рис. 9.4 даны в таблице 9.1.
Рис. 9.4.
При очень малых скоростях вдува струя, вытекающая из бокового отверстия, начинает стелиться вдоль стенки камеры в направлении основного потока , причем зона отрицательных скоростей может сохраняться при достаточно малых диаметрах канала заряда. С увеличением скорости вдуваемой струи область пристеночных положительных скоростей в следе за струей уменьшается, затем появляется зона обратных токов, которая увеличивается с увеличением дальнобойности струи, что объясняется экранирующим влиянием основной массы струи. Дальнобойность струи определялась или по максимальной разности скоростей при наложении профилей скорости со вдувом и без вдува, или по максимальному значению скорости в сечении.
Как показывают эксперименты, зона рециркуляции (длиной l р), образующаяся при вдуве струи из канала заряда в более широкую камеру сгорания, представляет собой область с переменной скоростью по длине и толщине этой зоны. Максимальная скорость обратного течения достигается примерно в центре зоны рециркуляции (при х = 0,5 l р, где l р – длина зоны рециркуляции), а затем плавно уменьшается до нуля по обеим сторонам от середины зоны обратных токов. Наибольшее значение скорости в зоне обратных токов 0,25 u 0, где u 0 – скорость истечения струи из канала. Если границы струи прямолинейны, то в этом случае длину зоны рециркуляции можно приближенно определить так: , где R – радиус камеры дожигания; r – радиус канала заряда; с – константа турбулентности, определяющая скорость нарастания толщины струи. Если предположить, что скорость в зоне обратных токов уменьшается линейно от середины к ее границам, то, используя эмпирическую формулу для дальнобойности, предложенную в работе [9.3] с поправкой на взаимное влияние струй, можно получить приближенные формулы для определения дальнобойности боковой струи и подачи дополнительного окислителя:
при : ; при . Эти зависимости справедливы, если струи развиваются в зоне обратных токов, т.е. при . Если струя попадает в основной поток, то , и в этом случае будет справедлива формула: , где – эмпирическая константа, зависящая от относительного шага между отверстиями, через которые вдувается дополнительный окислитель;
х вд – расстояние от торца заряда до места вдува струй в камеру дожигания; – диаметр, скорость и плотность струи, втекающей из бокового отверстия в сносящий поток, соответственно; – объемные расходы воздуха, втекающие через вторичный и основной контуры.
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-01-08; просмотров: 112; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.17.79.59 (0.007 с.) |