Сложение взаимноперпендикулярных колебаний.

В результате сложения взаимноперпендикулярных колебаний получаются сложные в общем случае по виду траектории движения. Поэтому мы рассмотрим частный случай, когда складываемые колебания имеют одинаковые частоты, но разные амплитуды и фазы. В этом случае отдельные составляющие можно записать в виде и . Здесь - сдвиг фаз между складываемыми колебаниями.

Для определения вида траектории результирующего движения из закона движения следует исключить время.

Даже в этом простом случае уравнение траектории для произвольного сдвига фаз между отдельными колебаниями принимает сложный вид. Мы рассмотрим частные случаи сдвига фаз.

а) . При таком сдвиге фаз уравнение траектории принимает вид

Упрощая выражение, получаем, что т.е. траектория представляет собой прямую линию, которая лежит в первом и третьем квадрантах.

б) . При таком сдвиге фаз уравнение траектории преобразуется к виду

.Отсюда следует, что , т.е. и в этом случае траектория представляет собой прямую линию с тем же наклоном, но она лежит уже во втором и четвёртом квадрантах.

в) . Уравнение траектории для такого сдвига фаз имеет вид

,т.е. представляет собой эллипс. Следует заметить, что как при сдвиге фаз , так и при уравнение траектории имеет один и тот же вид.

Траектории результирующего движения при сложении взаимноперпендикулярных колебаний одинаковой частоты
представляют собой только частный случай так называемых фигур Лиссажу. Фигурами Лиссажу называют траектории, описываемые точкой, совершающей одновременно два гармонических колебания во взаимноперпендикулярных направлениях.

Таким образом, по виду фигуры Лиссажу можно определить соотношение между частотами и фазами складываемых колебаний, а также оценивать, насколько сильно они отличаются от гармонических.

 

52. Гармонический анализ периодических движений.

В конце прошлого века Фурье доказал, что справедливо и противоположное утверждение: любое периодическое движение можно представить в виде суммы гармонических составляющих. Математически это представление называется рядом Фурье.

Согласно Фурье, любой периодический процесс , протекающий с частотой может быть представлен бесконечным тригонометрическим рядом

или

При анализе периодических движений оба представления Фурье эквивалентны.

На амплитуды отдельных гармонических составляющих накладываются определённые ограничения, и они вычисляются по приведенным ниже соотношениям:

и

 

 

где а пределы интегрирования определяются тем промежутком, в котором определена сама изучаемая функция . В приведенном случае функция определена в промежутке .

Постоянная разложения в ряд Фурье определяется из соотношения:

При вычислении коэффициентов Фурье и часто бывает полезно пользоваться тем, что если функция четная в промежутке , т.е. , то

а если функция нечётная, т.е. , то

Пользуясь этими общими правилами вычисления коэффициентов Фурье, рассмотрим разложение в тригонометрический ряд нескольких частных типов периодических колебаний, часто встречающихся в практике физических измерений и работе различных приборов.

а) Колебания прямоугольной формы. Колебания прямоугольной формы (рис. 110) могут быть представлены функцией

, в промежутке и в промежутке , т.е. функция в данном

случае является нечётной. Вне указанного промежутка функция повторяется с периодом , является периодической.

Так как исследуемая функция является нечётной, то

 

 

Как видно, коэффициенты принимают различные значения в зависимости от номера члена ряда (номера гармоники). Для нечётных гармоник (нечётных значений k)

а для четных

Учитывая полученные значения коэффициентов разложения в ряд Фурье (348), (349), и (350), можно окончательно записать ряд Фурье для колебаний прямоугольной формы в виде

б) Колебания пилообразной формы

Периодические колебания пилообразной формы, представленные на рис. 111, можно описать функцией , определяемой в промежутке . При других значениях аргумента функция повторяется с периодом .

Как видно, , т.е. функция является нечётной, поэтому из (347) следует, что

Полагая и , находим далее, что , а

 

. .

Таким образом, коэффициенты Фурье при чётных значениях равны

а при нечётных

в) Колебания треугольной формы

Колебания треугольной формы (рис.112) описываются функцией , определённой в промежутке и , определённой в промежутке . Так как , функция является чётной, а для чётной функции по

В этом выражении значения интегралов находим по правилу интегрирования по частям, как в предыдущем случае:

Для чётных значений

а для нечётных

Используя найденные значения коэффициентов , и, записываем разложение Фурье для колебаний треугольной формы в виде

 

Упругие волны.

Для распространения колебаний, возбуждаемых источником, необходимо наличие упругой среды.