Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Приближения Френеля. Метод зон Френеля.
пусть от источника монохр. света в однородной среде распр-тся сферич. Волны. Пусть Ф-фронт волны в момент - t.Найдем суммарную амплитуду возд-вия всего фронта в т. наблю- д дения N. Проведем ряд сфер с центром в т.N и радиусами отлич. На λ/2. MN1=MN0+λ\2, MN2=MN1+λ\2=MN0+2λ\2, + -+ - MN3=MN0+3λ\2. Волны приходят в т. наблюд. N от соседних зон с разностью ходаλ/2 и S N0 Э М потому они находятся в противофазе: ∆φ=π N3 N2 N1 и ампл-ды от соседних зон берутся с противопол. знаком Е=Е1-Е2+Е3-Е4+…… Из-за разл. расст-я зон до точки наблюд-я и разл-я углов, под кот видны кольцевые зоны ампл-ды волн будут убывать: Е1> Е2 >Е3 >… Волны от К-ой зоны можно предст-ть как сред.арифмет. амплит. от принимающих зон: : Е=Е1/2+(Е1/2-Е2+Е3/2)+(Е3/2-Е4+Е5/2)+…+Ек/2 Е1/2 Суммарная ампл-да возд-вия всего фронта волны в т. набл-ния эквивал-на половине возд-вия от 1ой зоны Френеля. Если на пути световой волны поставить пластинку из ряда колец, кот-ые перекрыв.все четные зоны, то Е=Е1+Е3+Е5+….. Т.о. суммар-ая ампл-да увел.в 2 раза, а интенс-ть в 4 раза. Это амплитудная зонная пластинка, она меняет фазу нечетных зон на π: Е=Е1+Е2+Е3+…. Ампл-да увелич. в 4 раза,а интенс-ть в 16 раз. Дифракция Френеля на угол отверстия. Пусть плоская монохр. Волна λ=const от удален. Источника света падает на круглое отверстие радиуса ρ. Разобьем плоский волновой фронт в отверстии на кольцевые зоны Френеля радиусы, кот. увелич. на λ\2. Волны от соседних зон приходит в противофазе и взаимно гасят др.друга. Если число зон к-чет., то зоны попарно гасят др.друга и в т.М –min (к=2т+1), если к-нечет., то действие 1-ой зоны не скомпенсировано и в т. М-max (к=2т), т=1,2,3…. rr2 =ρ2+r02, r02+(kλ\2)2+2r0kλ\2=ρ2+r02, (kλ\2)2=0, k=ρ2\r0λ – число зон Френеля, укладыв. в отверстии. Действие одной зоны – не скомпенсир. Кортина предст собой черед тёмн и светл колец. При передвиж растоян r0 будет происход черед св и тёмн колец. r0= N0 M, rk=r0+kλ\2 Для проявления дифр-ции размеры отверстия должны быть соизмеримы с длиной волны. R – радиус отверстия. Для получения дифракции нужно, чтобы в отверстие укладыв. хотя бы 2 зоны Френеля, т.е. раст МВ =:
50. Дифракция Фраунгофера на 1-ой щели. Пусть паралл пучок монохром лучей λ =const (плоская волна) падает на узкую щель шириной - а. ВС разобьем на отр-ки λ/2, через точку дел провед пл-ть, тогда волновой фронт щели разобъётся на узкие зоны - зоны Френеля: число зон - , если число зон Френ. четное – min: к=2т, asinφ= + mλ – min; asinφ= + (2m+1)λ|2 – max, m =1, 2, 3…. Дифракция устанавливает предел на разрешающую сп-сть оптич риборов.
По Рэлею две близкие точки будут разрешены, если середина центрального разреш мах для одной точки совпад с краем центр мах другой точки. Угол разрешения: , Д –диаметр зрачка, - глаза, - угловой Луны. Дифракционная решётка. Простейшая дифракционная решётка представляет собой систему параллельных щелей, разделённых одинаковыми непрозрачными промежутками. d=a+b-постоянная дифракционной решетки. На Д.Р. имеют место два явления: дифракция света на каждой щели и интерференция света от всех щелей. Условие, определяющее главные максимумы интенсивности для дифракционной решётки, имеет вид: dsinφ=κλ, где к=0, ±1,±2…. к-порядок спектра, φ-угол дифракции, λ-длина волны света. Максимум нулевого порядка один, а максимумов 1-ого,2-ого.3-ого и т.д. порядок по два. Положения главных макс, кроме нулевого, зависит от длины волны. Поэтому при пропускании через решётку белого света все макс, кроме центрального, разлагаются в спектр, фиолетовый конец которого обращён к центру дифракционной картинки. Т.о. дифракционная решётка является спектральным прибором. Для нулевого порядка для любой длины волны дифракционный угол φ=0. Поэтому нулевом порядке белый свет не разлагается в спектр. Хар-ки решётки: 1. угловая дисперсия Д – производная от угла диф-ции по длине вел-ны : - хар-ет степень растянутости спектра в области данной длины волны; 2. разрешающая сила решётки: - показ какие спектр линии с малой разницей длин волн решётки может разрешать, т.е. позв наблюд эти линии раздельно. Разреш силу можно предст: r=mNo. m – порядок спектра, No – общее число штрихов решётки.
Принцип голографии. Голография-безлинзовое воспроизведение пространственного изображения предмета, полученное путём восстановления всего волнового фронта. Денис Габор-1971г.При обычном фотографировании предметов на фотопластинке регистрируется только интенсивность света рассматриваемого объекта ,но светов. волна характеризуется ещё фазой.Габор предложил регестрировать на фотопластинке не только квадраты амплитуд, но и их фазы,используя явление дифракции-интерференции.
Первые лазерные диаграмы-1963г.Амплитудная и фазовая информации заключены в соотношении для двух интерферирующих волн: .Для регистрации фазовой и амплитудной информаций необходимо кроме волны,идущей от предмета (предметной волны),ещё иметь когерентную с ней волну,наз. опорной волной. Схема Денисюка:
Для восстановления предметной волны необходимо голограму осветить опорной волной, т.е. лазером и восстанавливается полный волновой фронт.
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-06; просмотров: 274; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.118.193.232 (0.006 с.) |