Симметричные тиристоры (симисторы).

 

Динисторы и тринисторы пропускают рабочий (основной) ток только в одном направлении. Для того чтобы основной ток протекал в обоих направлениях, можно использовать встречно-параллельное включение двух тиристоров (рис. 6.2.2).

Эту же задачу можно решить и более простым способом, применив двухсторонние полупроводниковые ключи. Структура таких приборов значительно сложнее, чем у несимметричных, и в простейшем случае содержит пять областей с различными типами проводимости, как показано на рис. 6.3.1, а. Здесь же приведено условное графическое обозначение этого типа тиристоров.

 

Рисунок 6.3.1. Структура и условное графическое изображение симистора.

 

Такой симметричный тиристор по принципу действия аналогичен несимметричному тиристору и имеет аналогичную вольтамперную характеристику. Электрическая симметрия относительно его крайних выводов, называемых символическими анодом и катодом, приводит к симметричной вольтамперной характеристике относительно начала координат, общий вид которой приведен на рис. 6.3.1, б.

Такие приборы называют симисторами, или триаками. Они широко применяются в устройствах силовой электроники, работающими на переменном токе. Внешний вид симисторов представлен на рис.6.3.2.

 

 

 

Рисунок 6.3.2. Силовые симисторы производства Франции.

 

Следует отметить основные особенности данного класса полупроводниковых приборов. По способу управления (управление током) они аналогичны биполярным транзисторам. При этом они имеют весьма существенное отличие от транзисторов: в них практически отсутствует активный режим, т.е. возможность плавного управления выходным током. Все типы тиристоров работают в так называемом ключевом режиме, который характеризуется двумя противоположными состояниями прибора – открытым и закрытым. В промежуточном состоянии тиристор находится в течение очень короткого отрезка времени, при этом процесс перехода из одного состояния в другое практически неуправляем. Поэтому при анализе работы тиристоров не используют статические характеристики (характеристики, снятые без нагрузки в выходной цепи). Очевидно, что подключение открытого тиристора непосредственно к выходу источника питания соответствует короткому замыканию, что неизбежно приведет к выходу из строя оборудования. Эти особенности тиристоров необходимо учитывать при разработке и расчете устройств на их основе. Следует также отметить, что принципы управления тиристорами в значительной степени отличаются от схемотехнических решений, использующихся при работе с другими типами электронных приборов, и изучаются в рамках специальных дисциплин.

 

Контрольные вопросы:

 

1. Какие полупроводниковые приборы называют тиристорами?

2.Опишите устройство и принцип работы двухэлектродного
тиристора.

3. Поясните вольтамперную характеристику тиристора.

4. Какие статические параметры тиристора Вы знаете?

5.Какими параметрами характеризуется быстродействие тиристора?

6. В чем заключается различие между тринистором и симистором?

7. Приведите примеры применения тиристоров.

 

 

Глава 7. Электровакуумные приборы.

Общие сведения

 

Электровакуумные приборы – это электронные приборы, в которых проводимость осуществляется посредством электронов или ионов, движущихся между электродами через вакуум или газ.

Электровакуумные приборы подразделяют на электронные и ионные. В электронных приборах, к которым в первую очередь относятся электронные лампы, прохождение электрического тока осуществляется только за счет свободных электронов, в ионных – как за счет свободных электронов, так и за счет ионов.

Электронные лампы применяют в выпрямительных, усилительных и генераторных устройствах, а также в автоматике, вычислительной и измерительной технике. В настоящее время масштабы применения электронных ламп ограничены в связи с бурным развитием полупроводниковой техники и особенно микроэлектроники. Однако при больших частотах и мощностях электронные лампы еще находят широкое применение. Внешний вид некоторых электронных ламп смотрите на рис.7.1.1.

 

 

 

Рисунок 7.1.1. Вешний вид электронных ламп.

 

 

Во всех электронных лампах источником свободных электронов является специальный электрод, называемый катодом. Катод испускает электроны за счет явления электронной эмиссии.

 

Электронная эмиссия

 

Металлы характеризуются наличием большого количества свободных электронов, которые беспорядочно перемещаются в междуатомном пространстве. При обычных условиях только отдельные электроны выходят из металла, преодолевая притягивающее действие его положительно заряженных ионов. В результате поверхности двойной электрический слой (рис. 7.2.1).

Этот слой образует электрическое поле, препятствующее дальнейшему выходу электронов из металла. Разность потенциалов в этом поле между электрическими слоями называют потенциальным барьером.

Для преодоления этого барьера электроны металла должны получить извне определенную энергию, равную работе, которую надо совершить, чтобы преодолеть потенциальный барьер. Эта работа называется работой выхода и обозначается W_а. Отношение работы выхода к заряду электрона называется потенциалом выхода φ_а = W_а/q₀.

 

Рисунок 7.2.1. Электронная эмиссия в металлах.

 

 

Существуют различные способы сообщения дополнительной энергии электронам металла и в зависимости от этого различные виды электронной эмиссии. Остановимся на двух: термоэлектронной и вторичной.

Термоэлектронной эмиссией называют явление испускания электронов нагретым металлом (катодом). При нагревании катода скорости хаотического движения электронов увеличиваются, что приводит к возрастанию их кинетической энергии. В результате число электронов, выходящих из металла, увеличивается. Эти электроны скапливаются около катода за счет притягивающего действия положительных ионов металла. Таким образом, вокруг катода образуется электронное облако, внутри которого электроны перемещаются в различных направлениях.

При этом определенная часть их возвращается обратно на катод. С увеличением числа вышедших электронов плотность облака растет и дальнейший выход их затрудняется, а число возвращающихся на катод электронов увеличивается до тех пор, пока не наступит динамическое равновесие: число вышедших электронов окажется равным числу возвратившихся.

Плотность электронного облака (объемного заряда) зависит от температуры катода. Если на электронное облако действует внешнее ускоряющее поле, то электроны облака перемещаются от катода, т. е. появится ток I_э, называемый током эмиссии.

Вторичной эмиссией называется явление выхода электронов из «холодного» металла под действием бомбардировки его первичными электронами. Первичные электроны, обладающие относительно большой скоростью, встречая на своем пути поверхность металла, тормозятся и отдают свою энергию его электронам (например, аноду электронной лампы). Количественно вторичная электронная эмиссия характеризуется коэффициентом вторичной электронной эмиссии σ = i _вт/ i _п, где — i _вт ток, образованный вторичными электронами, i _п — ток первичных электронов, коэффициент упругого r = i _r/ i _п и неупругого η = i _η/ i _п отражения электронов, а также коэффициентом эмиссии истинно вторичных электронов δ = i _δ/ i _п (i _r, i _η, i _δ — токи, соответствующие упруго отражённым, неупруго отражённым и истинно вторичным электронам, i _вт = i _r + i _δ + i _δ).

Коэффициент σ, r, η и δ зависят как от энергии первичных электронов E _п и угла их падения, так и от химического состава, метода изготовления и состояния поверхности облучаемого образца. В металлах, где плотность электронов проводимости велика, образовавшиеся вторичные электроны имеют малую вероятность выйти наружу. В диэлектриках, где концентрация электронов проводимости мала, вероятность выхода вторичных электронов больше.

Электроны анода, получив дополнительную энергию, выходят за его пределы, образуя ток вторичной эмиссии.

Катоды электронных ламп

 

Катодом называют специальный электрод электровакуумного прибора, который является источником электронной эмиссии. Их различают по видам эмиссии.

Рассмотрим термокатоды и будем их для краткости называть просто катодами. В зависимости от способа подогрева различают катоды прямого и косвенного накала. Нагревание катодов прямого накала происходит за счет тока, проходящего по самому катоду, который обычно изготовляют из тугоплавких материалов (вольфрам, тантал) в виде нитей, спиралей или лент. При простоте конструкции, эти катоды имеют существенную особенность: имея малую массу, они обладают очень малой тепловой инерцией и поэтому их необходимо питать либо постоянным током, либо переменным током повышенной по сравнению с промышленной частоты.

При питании катодов с прямым накалом переменным током будем меняться накал нити и эмиссия будет пульсировать с частотой ровной удвоенной частоте питаемого тока. С такой же частотой будет пульсировать и ток в анодной цепи.

 

 

Рисунок 7.3.1. Катод косвенного накала лампы: 1 – нить накала, 2 – полый цилиндр.

 

 

Катоды косвенного накала представляют собой полый цилиндр 2 из тугоплавкого металла. Нагрев его осуществляют нитью накала (подогревателем) 1, помещенной внутрь катода и изолированной от него (рис. 7.3.1). Эти катоды благодаря относительно большой массе имеют заметную тепловую инерцию и, следовательно, их можно питать переменным током.

Катоды, выполненные из чистого металла (простые), имеют малую экономичность Н, которая определяется как отношение тока эмиссии в миллиамперах к одному ватту накальной мощности H=I_э/Р_н при высокой рабочей температуре. Например, у вольфрамовых катодов H =2-10 мА/Вт при рабочей температуре порядка 2300—2600 К.

 

Для увеличения экономичности и понижения рабочей температуры применяются активированные катоды. На поверхность таких катодов наносят слой активных металлов (например, бария). Активированный слой создает ускоряющее поле и потенциал выхода уменьшается. Экономичность бариевых катодов H =5-150 мА/Вт при рабочей температуре порядка 800-900 К.

Наряду с бариевыми катодами широко применяют оксидные, в которых активный слой состоит из оксидов щелочно-земельных металлов: бария, стронция и кальция. Большим недостатком оксидных катодов является испарение с их поверхности активного слоя. При этом атомы активного слоя осаждаются на других электродах лампы, нарушая ее нормальную работу.

 

Электровакуумный диод

 

 

Устройство и принцип действия. Диод представляет собой электронную лампу, имеющую два электрода: катод и анод. Диод, применяемый как выпрямитель переменного тока, называют кенотроном. Он может выполнять и ряд других важных преобразовательных функций.

Конструктивно вакуумный диод оформлен в виде стеклянного или металлического баллона, внутри которого создан высокий вакуум (~10^–5 Па). В баллоне размещают два электрода: анод и катод. Катод является источником свободных электронов, анод служит приемником испускаемых катодом электронов.

Для выяснения принципа действия диода воспользуемся схемой (рис. 7.4.1). Цепь питания катода косвенного накала на схемах обычно не указывается. С потенциометра R_n на участок анод-катод диода подается напряжение U_а, называемое анодным. Когда это напряжение положительно, между анодом и катодом создается ускоряющее электрическое поле. Под его действием электроны, испускаемые катодом, устремляются на анод, замыкая

Рисунок 7.4.1. Схема включения лампового диода.

 

цепь анодного тока I_а. Необходимо иметь в виду, что здесь использовано условное направление тока.

Если анодное напряжение отрицательно, электрическое поле между анодом и катодом становится для электронов тормозящим и практически ни один электрон электронного облака, возникающего вокруг катода, не попадает на анод. Цепь анодного тока разорвана, и I_а =0. Отсюда следует важный вывод: диод обладает свойством односторонней проводимости.

Для расчета схем, в которых применяют диоды, необходимо использовать вольтамперные характеристики (рис. 34). Ход характеристики объясняется следующим. При отсутствии анодного напряжения анодный ток лампы равен нулю, хотя вокруг катода и существует электронное облако. С увеличением анодного напряжения U_а анодный ток увеличивается и электронное облако рассасывается. Точка а характеристики соответствует такому режиму работы, когда анодный ток оказывается равным эмиссионному току, т. е. электронное облако полностью рассосалось. Для диодов с простыми катодами этот ток называется током насыщения. Ему соответствует анодное напряжение U_анас.

Для изменения тока насыщения необходимо менять температуру катода. Активированные катоды не имеют ярко выраженного участка насыщения характеристики (участок ab, рис. 7.4.2).

Параметры диодов. Внутреннее сопротивление R_i=ΔU_а/I_а, т. е. отношение приращения анодного напряжения к приращению анодного тока на рабочем участке характеристики (участок Оа, рис. 7.4.2). Для выпрямительных ламп (кенотронов) его значения порядка нескольких сотен ом. Допустимая мощность рассеяния на аноде Р_адоп выделяется при бомбардировке его электронами и при разогревании анода до некоторой допустимой температуры. Превышение Р_адоп может привести к расплавлению анода. Для современных анодов Р_адоп колеблется в пределах от долей ватт до десятков ватт.

Максимальный анодный ток I_аmax ограничен током эмиссии катода, а также перегревом катода и анода. Значения I_аmax обычно лежат в пределах от 0,01 до 1 А.

 

 

 

 

Рисунок 7.4.2. Вольтамперная характеристика лампового диода.

 

Максимальное обратное напряжение U_обрmax –это такое максимальное анодное напряжение обратной полярности, при котором еще не наступает пробой промежутка между анодом и катодом. Оно зависит от электрической прочности диода и лежит в пределах от десятков вольт до десятков киловольт.

 

Триод

 

Устройство и принцип действия. Триод представляет собой электронную лампу, имеющую три электрода: катод, анод и управляющий электрод – сетку. В триоде используется термоэлектронная эмиссия с катода и движение электронов в результирующем электрическом поле, создаваемом анодом и сеткой. Принцип действия триода обусловлен влиянием электрического поля сетки на поток электронов, идущих от катода к аноду.

Рассмотрим влияние сетки при разных напряжениях на ней относительно катода и постоянном положительном напряжении анода. Для этого воспользуемся установкой, собранной по схеме рис. 35.

Если напряжение на сетке относительно катода равно 0 (движок потенциометра R_nc установлен в среднее положение), то она не создает своего электрического поля и не оказывает влияния на величину тока анода. При накаленном катоде и отсутствии анодного напряжения эмиттируемые электроны заполняют междуэлектродное пространство у катода. Заряд, созданный этими электронами, называют отрицательным объемным зарядом. Этот заряд создает тормозящее электрическое поле для выходящих из катода электронов. Он тем больше, чем больше количество эмиттируемых электронов, т. е. чем больше напряжение накала. При подаче положительного анодного напряжения на анод попадают только электроны, обладающие достаточной энергией, чтобы преодолеть тормозящее поле около катода.

Если напряжение сетки положительное (движок потенциометра R_nc перемещен в верхнее положение), то между ней и катодом создается для электронов ускоряющее электрическое поле, которое складывается с ускоряющим полем анода; результирующее ускоряющее поле для электронов в промежутке сетка-катод увеличивается, и больше электронов уходит из объемного заряда сквозь сетку на анод. В результате ток анода возрастает тем больше, чем выше положительное напряжение сетки. Однако такой режим работы триода

 

 

Рисунок 7.5.1. Схема включения лампового триода.

 

 

практически не используется, так как часть электронов притягивается к положительно заряженной сетке, создавая в ее цепи ток сетки I_с, который вредно сказывается на работе лампы. При отрицательном напряжении сетки (движок потенциометра R_nc установлен в нижнее положение) создается тормозящее электрическое поле для эмиттируемых катодом электронов; ток анода уменьшается тем сильнее, чем больше величина отрицательного напряжения сетки.

Отрицательное напряжение сетки, при котором ток анода становится равным нулю при положительном напряжении анода, называют запирающим напряжением U_сзап, при этом лампа оказывается запертой, поскольку ток через нее не проходит. Это объясняется тем, что тормозящее поле сетки полностью компенсирует ускоряющее поле анода. При дальнейшем увеличении отрицательного напряжения сетки лампа остается запертой. Таким образом, изменяя напряжение сетки, можно изменять величину тока анода, иначе говоря, управлять анодным током. Поэтому сетка в триоде называется управляющей.

Обычно для управления током анода используют изменение отрицательного напряжения сетки, чтобы исключить появление тока сетки. С уменьшением отрицательного напряжения сетки ток анода увеличивается, а с увеличением отрицательного – уменьшается.

Из сказанного следует, что благодаря экранирующему действию сетки, ослабляющему влияние анодного поля на анодный ток, а также меньшему расстоянию между сеткой и катодом, чем между анодом и катодом, изменения напряжения сетки гораздо сильнее влияют на ток анода, чем такие же изменения напряжения анода. На этом основаны усилительные свойства триода и использование его для усиления электрических сигналов.

Характеристики триода. Анодный ток в триоде зависит от трех напряжений – накала, сетки и анода. Напряжение накала всегда поддерживается неизменным, равным номинальному, поэтому рассматривают два вида статических характеристик триода:

анодные – зависимость тока анода от напряжения анода при постоянном напряжении сетки

I_a=f(U_a) при U_c= const;

анодно-сеточные – зависимость тока анода от напряжения сетки при постоянном напряжении анода

I_a=f(U_с) при U_а= const.

Схема установки для снятия статических характеристик триода (рис. 35) включает источники постоянных напряжений Е_а и Е_с, потенциометры R_nа и R_nc для изменения напряжений анода и сетки, приборы для измерения напряжений анода и сетки и тока анода.

Анодные характеристики, снятые при разных значениях постоянного напряжения сетки, составляют семейство статических анодных характеристик (рис. 7.5.2, а). Анодные характеристики – это выходные характеристики триода.

 

 

а) б)

Рисунок 7.5.2. Семейства вольтамперных характеристик триода:

а) – анодные; б) – анодно-сеточные.

 

Анодная характеристика, снятая при U_c =0, выходит из начала координат; при отсутствии напряжения анода тока в цепи анода нет. Анодная характеристика нелинейна: с увеличением U_a ток растет сначала медленно (из-за тормозящего действия отрицательного объемного заряда), а затем (по мере рассасывания этого заряда) – все быстрее.

Характеристика, снятая при постоянном отрицательном напряжении сетки, например при U_c = –2 В, начинается не из нуля, а правее, при некотором значении напряжения анода U_a1. Это объясняется тем, что с увеличением напряжения анода от нуля ток будет оставаться равным нулю до тех пор, пока ускоряющее поле анода не скомпенсирует около катода тормозящее действие поля сетки. Лампа остается запертой, если действующее напряжение отрицательно или равно нулю.

Чем больше абсолютная величина отрицательного напряжения сетки, при котором снимается анодная характеристика, тем сильнее тормозящее поле сетки; следовательно, тем сильнее должно быть ускоряющее поле анода для его компенсации. Поэтому при увеличении отрицательного постоянного напряжения сетки анодные характеристики все больше сдвигаются вправо.

При постоянном положительном напряжении сетки все анодные характеристики выходят из начала координат, так как даже при малом напряжении анода поле у катода ускоряющее и часть электронов попадает на анод. При большем положительном напряжении сетки анодные характеристики будут круче.

Анодно-сеточные характеристики, снятые при разных значениях постоянного напряжения анода, составляют семейство статических анодно-сеточных характеристик (рис. 7.5.2, б). Анодно-сеточные характеристики являются передаточными характеристиками триода.

С повышением напряжения анода отрицательное запирающее напряжение увеличивается, поэтому анодно-сеточные характеристики, снятые при более высоком постоянном напряжении анода, сдвигаются влево. Анодно-сеточные характеристики начинаются только в области отрицательных напряжений сетки, поскольку при положительном анодном напряжении лампу можно запереть только тормозящим полем сетки. Участки анодно-сеточных характеристик в области положительных напряжений сетки обычно не используются: хотя анодный ток с увеличением положительного напряжения сетки растет, но появляется и растет ток сетки, который приводит к искажению усиливаемых колебаний.

Параметры триода. Основными параметрами триода являются: крутизна анодно-сеточной характеристики, внутреннее сопротивление, коэффициент усиления, а также максимально допустимое значение мощности, рассеиваемой анодом.

Крутизна анодно-сеточной характеристики триода S — это параметр, показывающий, на сколько миллиампер изменится ток анода при изменении напряжения сетки на 1 В при постоянном напряжении анода:

 

S=ΔI_a/ΔU_c при U_a =const.

 

Крутизна определяет наклон анодно-сеточной характеристики и измеряется в миллиамперах на вольт (мА/В). Крутизна в разных точках характеристики различна. Для данной точки крутизну характеристики можно определить по анодно-сеточной характеристике, найдя приращения тока анода ΔI_a и напряжения сетки ΔU_c как разность, соответственно, токов анода и напряжений сетки для двух близлежащих точек характеристики.

Для разных типов триодов крутизна характеристики может иметь значение от 1-2 до 30-40 мА/В.

Внутреннее сопротивление триода R_i – это параметр, показывающий, на сколько вольт надо изменить напряжение анода, чтобы ток анода изменился на 1 А при постоянном напряжении сетки:

 

R_i=ΔU_a/ΔI_a при U_c =const.

 

Внутреннее сопротивление характеризует сопротивление лампы изменению тока; это сопротивление при переменном токе. Его называют также дифференциальным сопротивлением.

Внутреннее сопротивление, определяемое для разных точек, различно. В данной точке его можно определить, взяв на анодной характеристике близко расположенную вторую точку и найдя приращения напряжения анода ΔU_a и тока анода ΔI_a. R_i может иметь значения от сотен ом до десятков килоом.

Коэффициент усиления триода µ – это параметр, показывающий, во сколько раз изменение напряжения сетки сильнее влияет на ток анода, чем такое же по величине изменение напряжения анода. Его можно вычислить по двум анодным или анодно-сеточным характеристикам как отношение приращения напряжения анода к приращению напряжения сетки при одном и том же значении тока анода:

μ=ΔU_a/ΔU_c при I_a= const

В анодной системе координат приращение напряжения сетки определяется как разность постоянных значений U_c1 и U_c2, при которых снимались характеристики. В системе анодно-сеточных координат аналогично определяется ΔU_a. Коэффициент усиления триода в зависимости от конструкции электродов может иметь значения от 5 до 30.

Для определения всех трех главных параметров для данной точки А на семействе статических характеристик строят прямоугольный характеристический треугольник АВС так, чтобы его вершины лежали на двух соседних характеристиках, катеты были параллельны осям координат, а гипотенузой служил отрезок АВ характеристики (рис. 7.5.3).

Это можно сделать как на анодных, так и на анодно-сеточных характеристиках. На семействе анодных характеристик (рис. 7.5.3, а) катет АС соответствует приращению анодного напряжения ΔU_a, катет ВС – приращению тока анода ΔI_a, а разность напряжений U_c2 и U_c1 – приращению напряжения сетки. По найденным приращениям определяют параметры:

 

S=ΔI_a/ΔU_c=ВС/(U_c2 – U_c1);

R_i=ΔU_a/ΔI_a=АС/ВС;

μ=ΔU_a/ΔU_c=АС/(U_c2 – U_c1).

 

 

а) б)

 

Рисунок 7.5.3. Определение главных параметров триода с помощью характеристического треугольника: а) – на семействе анодных характеристик; б) – на семействе анодно-сеточных характеристик.

 

 

Аналогично можно определить параметры по анодно-сеточным характеристикам (рис. 7.5.3, б).

Рассмотренные параметры, вычисленные для одной точки характеристики, связаны между собой соотношением, которое носит название уравнения параметров:

μ=SR_i.

 

Рассеиваемая анодом мощность Р_а – это энергия, приносимая на анод электронами за одну секунду. Она равна произведению тока анода на напряжение анода:

Р_а=I_аU_а.

 

Для каждого типа ламп существует максимально допустимое значение рассеиваемой анодом мощности Р_аmax, при котором анод не перегревается выше допустимой температуры.

Недостатки триода. Во-первых, недостатком триода является относительно малый коэффициент усиления. Это объясняется большим деуправляющим действием анода, т.к. управляющая сетка слабо экранирует пространство между сеткой и катодом от действия поля анода на электронный поток.

Во-вторых, триоды имеют большую междуэлектродную емкость С_ас (емкость между анодом и управляющей сеткой), которая вредно влияет на работу триода на высоких частотах за счет образования паразитной обратной связи между анодной и сеточной цепями.

 

Тетрод

 

Четырехэлектродная лампа – тетрод – имеет две сетки: управляющую и экранирующую. Экранирующая расположена между анодом и управляющей сеткой и выполнена в виде плотной спирали. На экранирующую сетку подается постоянное положительное напряжение, составляющее примерно 0,5 Е_а.

По переменному напряжению экранирующая сетка заблокирована конденсатором достаточно большой емкости. Переменное электрическое поле анода в основном замыкается на экранирующую сетку. В результате его деуправляющее действие на электронный поток резко снижается и, следовательно, усилительные свойства тетрода значительно выше, чем у триода.

 

Рисунок 7.6.1. Внешний вид тетрода.

 

Одновременно с этим значительно уменьшается вредная емкость анод-управляющая сетка, так как число силовых линий анодного поля, попадающих на управляющую сетку, также сокращается. Таким образом, недостатки, присущие триоду, в тетроде отсутствуют. Однако появление экранирующей сетки приводит к возникновению нового недостатка, связанного с динатронным эффектом, суть которого заключается в следующем.

При некоторой скорости электронов, летящих на анод, из анода выбиваются вторичные электроны. При работе тетрода напряжение на аноде может стать меньше напряжения на экранирующей сетке, при этом вторичные электроны притягиваются этой сеткой. Это вызывает уменьшение анодного тока при одновременном увеличении тока экранирующей сетки, т. е. на анодной характеристике тетрода появляется провал. Это приводит к искажению формы усиливаемого сигнала, что весьма нежелательно. В результате практическое применение тетродов в качестве усилительных ламп ограничено.

 

Пентод и лучевой тетрод

 

Для того чтобы устранить динатронный эффект, необходимо создать тормозящее поле в пространстве между анодом и экранирующей сеткой. Это поле обеспечит возвращение вторичных электронов на анод. Существует два способа создания тормозящего поля в пространстве между анодом и экранирующей сеткой. Первый заключается в том, что между анодом и экранирующей сеткой размещается еще одна сетка, соединенная, как правило, с катодом и поэтому обладающая отрицательным потенциалом относительно анода. Третья сетка называется защитной или антидинатронной и конструктивно выполняется так же, как управляющая или экранирующая.

 

 

 

а) б) в) г)

 

Рисунок 7.7.1: а) – условное графическое изображение пентода; б) – разрез в вертикальной и в) – в горизонтальной плоскостях лучевого тетрода; г) – его условное графическое изображение.

 

В пентоде, условное графическое изображение которого приведено на рис. 7.7.1, а, вторичные электроны, летящие от анода с малой скоростью, возвращаются тормозящим полем защитной сетки C₃ обратно на анод. Следовательно, динатронный эффект полностью отсутствует. Наряду с этим наличие дополнительной сетки приводит к еще большему экранированию от анодного поля электронного потока в пространстве между катодом и управляющей сеткой. Это вызывает значительное увеличение внутреннего сопротивления R_i, а следовательно, и коэффициента усиления μ. Одновременно с этим значительно снижается емкость между анодом и управляющей сеткой С_ас1. У пентодов значения R_i обычно порядка 1-2 МОм; μ достигает 1000 и более; С_ас1 =0,002-0,005 пФ.

 

 

 

Рисунок 7.7.2. Внешний вид пентода.

 

В лучевых тетродах динатронный эффект устраняют вторым способом, который основан на использовании пространственного заряда большей плотности, создаваемого электронным потоком между экранной сеткой и анодом. Электронный поток большой плотности создают за счет особой конструкции лампы. Во-первых, управляющая и экранирующая сетки имеют одинаковый шаг, причем их витки расположены друг против друга. В результате этого электроны летят от катода к аноду уплотненными «лучами», как показано на рис. рис. 7.7.1, б. Во-вторых, в лампе имеются специальные экраны Э, соединенные с катодом, в результате чего электронный поток сжимается в два сектора, как это показано на рис. рис. 7.7.1, в, и его плотность значительно увеличивается. Таким образом, попадание вторичных электронов на экранирующую сетку практически исключено.

Необходимо заметить, что экранирующая сетка в лучевом тетроде не может быть очень плотной. Поэтому емкость С_ас1 относительно большая, порядка 0,3-1 пФ. По этой же причине невелики внутреннее сопротивление R_i и коэффициент усиления μ. Внутренне сопротивление R_i имеет значения порядка десятков килоом, μ около 100.