Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Втрати енергії на утворення ядер віддачі
В результаті взаємодії позитивно заряджених альфа-частинок з ядрами речовини поглинача можливе і пружне зіткнення. У цьому випадку змінюється швидкість частинки по напряму і по величині, а ядра поглинача зміщуються від положення рівноваги. Виникають так звані ядра віддачі. Якщо речовина поглинача є ідеальним кристалом, то після проходження α-частинки у ньому виникають точкові дефекти кристалічної градки. Для α-частинок, які рухаються у повітрі, втратами енергії на утворення атомів і ядер віддачі можна знехтувати у порівнянні з іонізаційними, оскільки ймовірність зіткнення α-частинки з ядрами вельми мала. Радіаційні втрати Як відомо, прискорений рух заряду супроводжується електромагнітним випромінюванням, так званим гальмівним випромінюванням. Втрати енергії частинки на формування електромагнітного випромінювання (радіаційні втрати енергії) для α - частинок в повітрі, як показують досвід і теоретичні розрахунки, досить малі у порівнянні з іонізаційними. Таким чином, для альфа-частки, що рухається в повітрі, втрати енергії визначаються процесами збудження і іонізації атомів і молекул. Внаслідок того, що маса α - частинки перевершує масу електронів майже в 10000 разів, її траєкторію в повітрі можна вважати практично прямолінійною. Вона може відхилитися лише при взаємодії з ядрами речовини - поглинача (рідкісні події).
КРИВА ПОГЛИНАННЯ АЛЬФА-ЧАСТИНОК В РЕЧОВИНІ Шлях, пройдений α - частинкою при уповільненні її до теплових швидкостей (100 м/с), прийнято називати повним пробігом. Проте навіть при рівних початкових швидкостях (енергіях) спостерігаються відмінності в повних пробігах окремих частинок. Це обумовлено як флуктуацією концентрації атомів речовини - поглинача на шляху частинки, так і флуктуацією енергетичних втрат в кожному окремому акті іонізації атомів. У зв'язку з цим для опису поглинання частинок у речовині вводять декілька інших параметрів, що мають розмірність довжини. Середнім пробігом називають товщину шару речовини, в якому поглинається рівно половина всіх частинок. Його визначають за допомогою кривої поглинання частинок у речовині. Так називають графік залежності кількості моноенергетичних частинок, що фіксуються рахунковим пристроєм за деякий час t, як функцію товщини шару (рис. 2).
Визначення середнього пробігу як відстані, пройденої частинками до точки, в якій інтенсивність пучка зменшується в два рази, можливо лише для колімірованого пучка моноенергетичних частинок. У разі порушення цієї умови задані зменшення інтенсивності спостерігаються при менших значеннях х, що приводить до занижених значень .
Рис. 2. Крива поглинання альфа частинок в речовині: х - відстань від джерела до лічильника; - середній пробіг; - екстрапольований пробіг.
Тому для неколімірованого пучка визначають так званий екстрапольований пробіг (рис. 2). Його значення отримують проведенням дотичної в точці найкрутішого нахилу кривої залежності від х до перетину з віссю x. Практично при нульовому рівні фону за екстрапольований пробіг можна прийняти таку відстань від джерела, при якому число зареєстрованих частинок рівне нулю.
Емпірична залежність екстрапольованого пробігу α- частинок від її енергії в повітрі представлена на рис.3. Для визначення її енергії достатньо знайти екстрапольований пробіг R 1 по кривій поглинання, приведеній на рис. 2, і за допомогою графіка (рис. 3) по знайденому значенню R 1 знайти величину енергії Е. Потім за допомогою формули (1) можна оцінити час життя даного ізотопу, використовуваного в даній роботі. ЕКСПЕРИМЕНТАЛЬНА ЧАСТИНА Визначення енергії α-частинок радіоактивного ізотопу плутонію і оцінка часу життя і періоду напіврозпаду його ядер. Опис установки На рис. 4 зображена конструкція вимірювального осередку, що є масивним свинцевим контейнером 1, усередині якого (зверху) на рухомому штоку закріплена "пігулка" з нанесеною на її поверхні невеликою кількістю радіоактивного елементу - 2. Переміщення штока здійснюється за допомогою гвинта 3. Положення α-радіоактівного препарату щодо сцинтиляційного лічильника 4 наголошується за допомогою міліметрової лінійки 5. Рис.4. Конструкція вимірювального осередку: 1 - свинцевий контейнер; 2 - рухомий шток з джерелом α- частинок;
3 - гвинт переміщення штока; 4 - сцинтиляційний лічильник; Лінійка
|
|||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-06-26; просмотров: 378; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.17.29.48 (0.008 с.) |