Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Закономірності вільного руху тіл у середовищі
Вільним називається падіння окремих ізольованих одна від одної частинок у необмеженому об’ємі середовища. Швидкість вільного падіння тіл у середовищах визначається взаємодією сил: - гравітаційної F 1 = πd 3 (δ – Δ) g / 6, Н, (2.1)
- гідродинамічного опору F 2 = ψV 2 d 2 Δ, Н, (2.2)
де d – еквівалентний діаметр кулі рівновеликої за об’ємом реальному тілу, м; δ – густина тіла, кг/м3; Δ – густина середовища, кг/м3; g – прискорення вільного падіння, м/с2; ψ – коефіцієнт гідродинамічного опору середовища рухомому тілу; V - швидкість тіла в середовищі, м/с. Сила опору середовища рухомому в ньому тілу залежить від режиму руху – ламінарного або турбулентного. Режим руху характеризується безрозмірним параметром – числом Рейнольдса: Re = VdΔ / μ, (2.3)
де μ – динамічний коефіцієнт в’язкості, Па • с. Ламінарний режим обтікання відбувається при невеликих швидкостях руху (Re <1) частинок малої крупності (d < 0,1 мм). У цьому випадку сила в’язкісного опору середовища обумовлюється силами тертя і описується законом Стокса: F 2 • = 3 πμVd. (2.4)
Якщо динамічний коефіцієнт в'язкості μ представити з використанням формули (2.3), то рівняння (2.4) можна перетворити в такий спосіб:
F 2 • = 3 πV 2 d 2 Δ / Re. (2.5)
Турбулентний режим обтікання характерний для високих швидкостей руху (Re >1000) великих частинок (d > 2 мм). Турбулентне обтікання супроводжується утворенням вихорів за рухомим тілом, інерційний опір середовища рухомому тілу описується законом Ньютона-Ріттінгера:
F 2 •• = πV 2 d 2 Δ / 16. (2.6) Тіло випробовує одночасно вплив двох опорів, але в різному ступені. При параметрах Рейнольдса Re <1 переважає дія сил в'язкості, при параметрах Рейнольдса Re >1000 переважає дія сил інерції. Для проміжної області значень параметра Рейнольдса 1 ≤ Re ≤ 1000, що відповідають швидкостям руху частинок крупністю 0,1 ≤ d ≤ 2 мм, Аллен запропонував визначати опір тілу за формулою:
F 2 ••• = 5 πV 2 d 2 Δ/ (8 ). (2.7)
При цьому коефіцієнт гідродинамічного опору середовища залежно від режиму руху приймає значення:
ψ = π / 16 – рух у турбулентній області; (2.8) ψ = 5 π / (8 ) – рух у проміжній області; (2.9) ψ = 3 π / Re – рух у ламінарній області. (2.10)
У результаті узагальнення експериментальних даних Релеєм була отримана діаграма ψ = f (Re) для різних режимів руху кулястих тіл у різних середовищах (рис. 2.1), але для практичних цілей застосувати діаграму Релея досить складно.
Аналітичний вираз для визначення швидкості руху тіла в середовищі з урахуванням основних сил – гравітаційної (2.1) і опору (2.2), може бути отриманий з рівняння: . (2.12)
При m = πd3δ/6 прискорення падаючого в середовищі тіла складає:
, м/с2. (2.13) Спочатку (протягом часу t0) тіло рухається в середовищі прискорено:
t 0 = 2,5 V 0 / g 0, с, (2.14)
де V 0 – кінцева швидкість руху тіла, м/с; g0 – початкове прискорення, м/с2:
, м/с2. (2.15) За час t0 тіло проходить шлях L 0:
L 0 = 1,8 V 0 2 / g 0, м. (2.16) Після закінчення проміжку часу t0 настає рівновага сил, прискорення тіла дорівнює нулю і тіло рухається рівномірно зі швидкістю V0 = const, що називається кінцевою швидкістю вільного падіння: , м/с. (2.17)
З урахуванням коефіцієнта опору ψ (2.8) – (2.10) можуть бути отримані вирази для визначення швидкості руху тіл у різних режимах.
2.2. КІНЦЕВА ШВИДКІСТЬ ЗА МЕТОДАМИ ЛЯЩЕНКА І ФОМЕНКА
П.В. Лященко розробив універсальний метод визначення кінцевої швидкості руху тіл будь-якої крупності, густини і форми в різних режимах. На основі діаграми Релея побудована в логарифмічних координатах діаграма Re2ψ= f(Re) (рис. 2.2).
Визначення кінцевої швидкості полягає в тому, що при відомих параметрах частинки і середовища розраховується параметр Re2ψ:
Re 2 ψ = πd 3 (δ – Δ) gΔ / (6 μ 2). (2.18)
Потім за діаграмою (рис. 2.2) знаходять значення Re, після чого з використанням формули (2.3) визначають кінцеву швидкість:
V 0 = Reμ / dΔ. (2.19)
За методом Т.Г. Фоменка кінцеві швидкості падіння частинок у середовищі визначають з використанням параметра Архімеда:
Ar = d 3 (δ - Δ) gΔ / μ 2. (2.20) Потім за діаграмою ψ = f(Ar) (рис. 2.3) або за формулою (2.21) знаходять значення коефіцієнта опору ψ і розраховують кінцеву швидкість падіння частинки (2.22): ; (2.21)
, м/с. (2.22)
При груповому русі мінеральних частинок різної густини і крупності завжди існує деяка кількість частинок, що мають однакові швидкості руху в середовищі. Частинки, що при різній густині і крупності мають однакову кінцеву швидкість падіння в одному і тому ж середовищі, називаються рівнопадаючими, а відношення їхніх діаметрів – коефіцієнтом рівнопадання е: e = d 1 / d 2 = Re 1 / Re 2 (2.23)
де індекс «1» відноситься до частинок меншої густини, індекс «2» – до частинок більшої густини. Використання співвідношення рівнозначно співвідношенню , тому що числа Рейнольдса і (2.3) відрізняються лише розмірами частинок. З умови рівності кінцевих швидкостей руху частинок коефіцієнт рівнопадання може бути обчислений з використанням густини частинок і середовища:
e = [(δ 2 - Δ) / (δ 1 - Δ)] n . (2.24) де n – показник степені, що залежить від режиму руху частинок; при русі в турбулентній області n = 1, у перехідній n = 2/3, у ламінарній n = 0,5. За методом П.В. Лященка коефіцієнт рівнопадання визначають з використанням параметра ψ/Re. Для частинки меншої густини параметр ψ/Re визначають за формулою: ψ 1 / Re 1 = πg (δ 1 - Δ) μ / (6 V 0 3 Δ 2). (2.25)
Потім по діаграмі Re = f(ψ/Re) (рис. 2.2) знаходять число Рейнольдса для частинки меншої густини – Re1, з використанням якого визначають параметр ψ/Re для частинки більшої густини: ψ 2 / Re 2 = ψ 1 (δ 2 - Δ) / [ Re 1 (δ 1 - Δ)], (2.26)
знаходять по діаграмі число Рейнольдса Re2 і визначають коефіцієнт рівнопадання по співвідношенню між числами Рейнольдса за формулою (2.23). За методом Т.Г.Форменка для частинки меншої густини розраховують відношення: ψ13/ Ar 1 = 64 μ 2 (δ 1 - Δ)2 g 2 / (27 V 0 6 Δ 4), (2.27)
за цим відношенням по діаграмі (рис. 2.4) знаходять значення Ar1. Для частинки більшої густини параметр ψ23/Ar2 визначають з використанням раніше обчисленого Ar1:
ψ 2 3 / Ar 2 = ψ 1 3 (δ 2 - Δ)2 / [ Ar 1 (δ 1 - Δ)2] (2.28) і по діаграмі Ar = f(ψ3/Ar) знаходять параметр Ar2. Для визначення діаметрів рівнопадаючих частинок параметри Ar1 і Ar2 підставляють у формулу:
. (2.29)
Коефіцієнт рівнопадання визначається за формулою (2.23) як співвідношення діаметрів рівнопадаючих частинок.
|
|||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-12-15; просмотров: 66; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.16.29.209 (0.022 с.) |