Сумме работ действующих сил.

3)

№28.

1)Статическая устойчивость- способность

Сопротивлятся всякому сколь угодному малому

 нагружения равновесия.

Динамическая устойчивость- способность тела

Возвращаться в исходное положение равновесия,

После прекращения действия сил нарушающих это равновесие.

2) Совокупность материальных точек, связанных между собой силами

взаимодействия, называется механической системой.

Движение механической системы зависит не только от действующих

сил, оно зависит так же,, во-первых,от суммарной массоы системы:

m =Σ^ m (k) где m -масса механической системыи ^ m (k) -массы её

отдельных точек, и, во-вторых, от положения центра масс системы.

Движение центр масс определяется уравнением: F (e Σ)= ma (c)

где F (e Σ)-результирующая всех внешних сил, приложенных к

точкам системы, m -масса системы и a (c) – ускорение центра

Масс системы.

3) Если в поперечном сечении возникает только

изгибающий момент M(с индексом z)то

происходит чистый изгиб.

 

№29.

1) Статика изучает условия равновесия тел под дейстF

вием сил.

 

2) Момент инерции тонкого однородного стержня массой

m и длиной l относительно оси, перпендикулярной

стержню и расположенной у одного из его концов.

Момент инерции этого же стержня относительно оси z(c),

Проходящей через середину стержня.

Момент инерции тонкой круглой однородной пластинки

радиусом r и массы m относительно центральной оси z(c),

перпендикулярной плоскости пластинки.

Момент инерции сплошного однородного цилиндра массой

mотносительно его геометрической оси z вырожается формулой

J (zc)= mr (квадрат)/2 и J (zc)= md (квадрат)/8.

3)

№30.

1) Теоретическая механика — это наука о механичеF

ском движении твердых материальных тел и их взаиF

модействии. Механическое движение понимается как

перемещение тел в пространстве и во времени по отF

ношению к другим телам, в частности, к Земле.

Статика изучает условия равновесия тел под дейстF

вием сил.

Кинематика рассматривает движение тел как переF

мещение в пространстве; характеристики тел и причиF

ны, вызывающие движение, не рассматриваются.

Динамика изучает движение тел под действием сил.

1 задача динамики: задан закон движения требующий

определения действия на её систему сил.

2 задача динамики: задана система сил действующая

на точку - определить знак движения.

1 задача динамики несвободной точки: сводится к

определённой реакции связи если известен закон

движущих и действующих сил. Определить реакции.

2 задача динамики: зная действие силы определить

реакции и ускорения движущей точки.

Кинематика -может ответить на такие вопросы как и куда

движется тело и где оно может оказаться в определённый

момент времени.                              

2) Скалярная мера механического движения точки

mv (квадрат)/2,равная половине произведения массы

точки на квадрат её скорости, называется кинетической энергии.

J (z в степене w) называется кенитическим моментом вращающегося

Тела.

3)

№13.

Виды нагрузок.

Сила: внутренняя и внешняя: реактивная и активная.

Момент: нагрузка: распределена по площади Р: сосредоточенная А,

Распределённая q.

q -интенсивность нагрузки

Р -удельное давление.

Q = q * l

P = p * A

2) Точки вращающегося тела движутся не одинаково.

Скорость точки вращающегося тела пропорциональна его угловой

скорости. v = p * w.

Касательное ускорение точки вращающегося тела пропорциональна

его угловому ускорению. a_t = p *эбсилонд.

Нормальное ускорение вращающегося тела пропорциональна второй

степени его угловой скорости. a_n = p * w ².

3) Если два бруса соединить между собой штифтом а затем нагрузить

направленными в противоположные стороны силами F то при

значительных силах или небольшом диаметре штифта он может

быть разрушен по сечению расположенному в плоскости соприкасания

поверхностей соединяемых брусьев.Такое разрушение соединительных

деталей происходящее под действием нагрузок перпендикулярных их

собственным осям называется срезом. Давление возникшее между

поверхностями соединительной детали и отверстия называется

напряжением смятия. A _см1 = t ₁ a и А_см2= t ₂ a.

 

№14.

1) Первая форма уравнений равновесия вытекает непосредственно

из равенств определяющих необходимое и достаточное условие

равновесия плоской системы сил. Главный вектор плоской системы

 сил может быть равным нулю лишь в том случае если его проекции

на две взаимно перпендикулярные оси равны нулю т.е. из равенства

F _гл =0 следует F _{гл x} = Σ F_kx =0 и F _{гл y} = Σ F_ky =0.

Вторая форма уравнений равновесия получается если вместо одного

уравнения моментов составить два например Σ M_A (F_k)=0 и Σ M_B (F_k)=0.

Σ M_A (F_k)=0 Σ M_B (F_k)=0 Σ F_kx =0.

Третью форму уравнений равновесия получим если вместо уравнения

проекций к двум уравнениям моментов относительно двух произвольно

взятых точек А и В добавить третье уравнение моментов сил относительно

какой-либо точки С не лежащей на прямой АВ. Σ M_A (F_k)=0 Σ M_B (F_k)=0

Σ M _С (F_k)=0

2) Различают передачи вращательного движения с

непосредственным контактом тел вращения —

жесткие(фрикционные, зубчатые, червячные) и с гибкой связью

— гибкие, в которых тела вращения связаны между собой

гибким звеном (ременные, цепные). В зависимости от

способа передачи движения через ведущего вала

ведомому различают передачи трения (фрикционные,

ременные) и передачи зацепления (зубчатые, червячные,

цепные).К передачам вращательного движения относят

также передачи винт — гайка, обеспечивающие преобразование

вращательного движения в возвратно-поступательное.

3) Суммарный момент сил упругости получается при

сложении (интегрировании) элементарных моментов:

После некоторых преобразований получим формулу

для определения напряжений в точке поперечного сеF

чения:

Полученный интеграл J

р

называется полярным моF

ментом инерции сечения и является геометрической

характеристикой сечения при кручении.

Анализ полученной формулы для J

р

показывает, что

слои, расположенные дальше от центра, испытывают

большие напряжения.

 

 

№15.

1) Механическая система для которой реакции связей и

внутрении силовые факторы не могут быть определенными

с помощью уравнений равновесия и метода сечений

называется статически неопределенной. Статически

неопределимые системы отличаются от статически

определимых большим числом наложенных связей.

2) При сложном движении точки двигаясь относительно

некоторой подвижной матерьяльной средыкоторую

условим называть подвижной системой отсчёта

одновременно передвигается вместе с этой системой

отсчёта относительно второй системы отсчёта условно

принимаемой за неподвижную.Для того чтобы видеть

сложное движение точки наблюдатель должен сам

быть связан с неподвижной системой отсчёта. Если

же наблюдатель находится в подвижной системе

отсчёта то он видит лиш относительную часть сложного

движения.

3) Касательные напряжения и угол сдвига в пределах

упругости деформаций связаны между собой прямой

пропорциональной зависимостью тета= GY которая

называется законом Гука при сдвиге.Коэффициент

пропорциональности G называется модулем сдвига

и характеризует жёсткостью материала при сдвиге.

 

 

№16.

1) Трение — это сопротивление, возникающее при

движении одного шероховатого тела по поверхности

другого.

Трение скольжения. Причиной этого вида трения

является механическое зацепление выступов. Сила

сопротивления движению при скольжении называетF

Ся силой трения скольжения.

Трение качения. Сопротивление при качении свяF

зано с взаимной деформацией грунта и колеса и знаF

чительно меньше трения скольжения.

2) Сложное движение — это такое движение, котоF

рое можно разложить на несколько простых. ПростыF

ми движениями считаются поступательное и вращаF

тельное. Плоскопараллельным, или плоским называется таF

кое движение твердого тела, при котором все точки

тела перемещаются параллельно некоторой неподвижF

ной в рассматриваемой системе отсчета плоскости.