Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Последовательное соединение.
Рис. 1.8. Последовательное соединение сопротивлений Как указывалось, схема рис. 1.7 представляет собой последовательное соединение участков цепи ab и bc. Эту схему можно представить так, как показано на рис. 1.8, где R ab — сопротивление, эквивалентное сопротивлению участка ab; R bc — сопротивление, эквивалентное сопротивлению участка bc. Полученная схема представляет собой последовательное соединение сопротивлений. Рассмотрим свойства последовательного соединения сопротивлений. I. Ток в любом сечении последовательной цепи одинаков. Это объясняется тем, что ни в одной точке такой цепи не может происходить накопления зарядов. II. Согласно закону сохранения энергии, напряжение на зажимах цепи равно сумме напряжений на всех ее участках: U = U ab +U bc. В общем виде U = Σ U (1.13) III. Согласно закону Ома для участка цепи можно записать U ab = IR ab; U bc =IR bc Поделив приведенные равенства одно на другое, получим U ab /Ubc = Rab/Rbc, т. е. напряжения на участках цепи при последовательном соединении прямо пропорциональны сопротивлениям этих участков. Из этого очень важного свойства вытекают условия перераспределения напряжений на участках цепи при изменении сопротивлений этих участков. IV. В общем случае, если имеется п последовательно соединенных сопротивлений, согласно второму свойству, U=U l +U 2 +...+U n. Тогда IR эк= IR 1+ IR 2 +...+IR n или, сократив на I, R эк =R l +R 2 +...+R n. (1.14) В общем виде R эк = Σ R. Параллельное соединение. Схема рис. 1.8 представляет собой последовательное соединение участков цепи ab и bс. В свою очередь, эти участки представляют собой параллельное соединение сопротивлений. Выясним свойства такого соединения сопротивлений. I. Рассмотрим соотношение токов, например, для узла а цепи. Очевидно, что ток, приходящий к узлу, равен току, уходящему от узла: I - I 1 - I 2 = 0. В общем виде Σ I =0. (1.15) Это уравнение отражает первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма токов ветвей для любого узла электрической цепи равна нулю. Первый закон Кирхгофа является следствием закона сохранения заряда, согласно которому в узле заряд одного знака не может ни накапливаться, ни убывать.
При составлении уравнения для какого-либо узла цепи необходимо иметь в виду, что токи, направленные к узлу, условились брать со знаком плюс, а токи, направленные от узла,— со знаком минус. II. При параллельном соединении все ветви одним полюсом присоединяют к одному узлу, а другим — к другому. Так как потенциалы этих узлов фиксированы, то и разность их фиксирована и одинакова для всех ветвей, входящих в соединение. Применительно к схеме рис. 1.8 получим U1=U2=U ab; U5=U4=U3=U bc, т.е. при параллельном соединении сопротивлений напряжения на ветвях одинаковы. III. Применим закон Ома для всех ветвей параллельного разветвления на участке bс. Тогда U bc= I 3 R 3= I 4 R 4= I 5 R 5, откуда I 3/ I 4= R 4/ R 3 и I 3/ I 5= R 5/ R 3. (1.16) Таким образом, при параллельном соединении токи ветвей обратно пропорциональны их сопротивлениям. IV. Во многих случаях рассчитывают не исходные сложные, а упрощенные (эквивалентные) схемы замещения. Под схемой замещения понимают такую схему, которая обеспечивает неизменность режимов работы во всех ветвях электрической цепи. Часто приходится прибегать к замене резистивных элементов, соединенных сложным образом, одним, сопротивление которого равно общему сопротивлению исходных элементов. Найдем эквивалентное сопротивление при параллельном соединении ветвей, подключенных к узлам b и с (рис. 1.8). Согласно первому закону Кирхгофа, для узла b справедливо равенство I 3= I 3+ I 4+ I 5. (1.17) Вместе с тем согласно закону Ома и условию эквивалентности можно записать I 3= U bс /R 3, I 4 = Ub с / R 4, I 5 = U bс / R 5, I = U bc / R эк. Подставляя эти выражения в (1.17), получим Ubc/Rэк=Ubc/R3+Ubc/R4+Ubc/R5, откуда 1/ R эк=1/ R 3+1/ R 4+1/ R 5. (1.18) Переходя от сопротивлений участков к их проводимостям, определим gэк = g3 + g4 + g5. (1.19) В общем виде gэк =Σg. При параллельном соединении эквивалентная, или общая, проводимость равна сумме проводимостей всех параллельных ветвей.
Определенный интерес для практики представляют два частных случая: 1) соединение состоит из двух ветвей с различными сопротивлениями; 2) соединение состоит из п ветвей с одинаковыми сопротивлениями. В первом случае, применяя формулу(1.18), найдем R эк= R 1 R 2/(R 1+ R 2), (1.20) во втором: R эк = R/n. (1.21) Смешанное соединение. Смешанное соединение представляет собой комбинацию параллельного и последовательного соединений сопротивлений. Определим по схеме рис. 1.7 токи и напряжения на всех участках цепи. Пусть напряжение на зажимах цепи U и сопротивления ее участков заданы. Эквивалентное сопротивление цепи R эк = R ab + R bc, где R ab = R 1 R 2 / (R 1+ R 2); 1/R bc =1/R 3 +1/R 4 +1/R 5. Общий ток источника I = U / R эк, напряжения на участках а b и bc U а b =IR ab; U bc = IR bc. Токи в соответствующих ветвях: I 1 = U а b /R 1; I 2 = U а b /R 2; I 3 =U bc /R 3; I 4 =U bc /R 4; I 5 =U bc /R 5. Законы Кирхгофа
Не все электрические схемы можно свести к параллельным и посдедователь- ным соединениям. Например, схема,представленная на рис. 1.9.) Рис. 19. Любую схему можно рассчитать с помощю законов Кирхгофа.
Густав Роберт Кирхгоф (нем. Gustav Robert Kirchhoff; 12 марта 1824, Кинигсберг — 17 октября 1887, Берлин) — один из великих физиков XIX века, автор фундаментальных законов электротехники, названных его именем. Родился 12 марта 1824 года в Кинигсберге, столице и культурном центре Пруссии; с 1842 по 1846 г. изучал математику и физику в Кинигсбергском университете, а в 1847 году уже выступил в качестве приват-доцента в Берлине; в 1850—1854 гг., в качестве экстраординарного профессора, читал лекции в Бреслау, затем до 1874 года исполнял должность ординарного профессора в Гейдельберге, откуда в 1875 году перешЈл в Берлин; в 1875 году избран членом берлинской академии, с 1862 года состоял членом-корреспондентом Санкт-Петербургской академии наук. Скончался великий физик в Берлине 17 октября 1887 году
Рассмотрим законы Кирхгофа применительно к лабораторной работе «Расчет линии передачи постоянного тока» (рис.20):
Рис. 20 где: E – источник постоянного тока; A 1, A 2, A 3 – амперметры для измерения тока потребителей; R 1, R 2, R 3 – сопротивления потребителей; R 1Л, R 2Л, R 3Л – сопротивления линий передач.
I закон Кирхгофа: «Алгебраическая сумма токов в узле (сумма входящих и выходящих из узла токов) равна нулю = 0, (1.22) где n – количество ветвей в узле; I m- ток в m -том узле (входящие в узел токи обычно берутся с положительным знаком, выходящие – с отрицательным). По первому закону Кирхгофа можно составить n – 1 линейно независимых уравнений. Рис. 21 II закон Кирхгофа: Падение напряжения вдоль замкнутого контура электрической цепи равно сумме ЭДС, включенных в выбранный контур. = ; (1.23) где: U i – падение напряжения на i -том сопротивлении выбранного контура с учетом направления обхода контура; n – количество сопротивлений в контуре; E k – величина ЕДС k-го источника, знак ЕДС определяется направлением обхода контура;
m – количество источников ЭДС в контуре. При составлении уравнений по второму закону Кирхгофа для того, чтобы уравнения были линейно независимыми, замкнутые контура выбираются таким образом, чтобы контура проходили через все элементы схемы, и каждый контур содержал хотя бы один элемент, не содержащийся в других контурах. Примеры выбора контуров обхода приведены на рис. 22. Рис. 22. Примеры выбора контуров обхода
|
|||||||
Последнее изменение этой страницы: 2020-12-09; просмотров: 174; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 13.59.80.187 (0.016 с.) |