Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Общие сведения о тепловом излученииСтр 1 из 5Следующая ⇒
Тема 11. Тепловое излучение Общие сведения о тепловом излучении Лучи - это распространяющиеся в пространстве электромагнитные волны. Источник теплового излучения - внутренняя энергия нагретого тела. Свойства лучей связаны с длиной их волны λ. Наименьшей длиной волны обладают космические лучи, их длина волны λ =(0,1-10)оА (оА - ангстрем, 1оА=10-10 м). Радио- или электромагнитным лучам отвечают наиболее длинные волны с λ>400 мк. Для теплопередачи представляют интерес тепловые лучи с λ =(0,8÷40) мк. Лучеиспускание свойственно всем телам. Каждое из них излучает и поглощает энергию непрерывно. При любых температурах между телами, расположенными как угодно в пространстве, существует непрерывный лучистый теплообмен. При температурном равновесии тел количество отдаваемой лучистой энергии равно количеству поглощаемой лучистой энергии. Спектр излучения большинства твердых и жидких тел непрерывен. Эти тела испускают лучи всех длин волн от малых до больших. Основные законы теплового излучения Излучение называется равновесным, если оно находится в ТД равновесии с веществом. Спектр такого излучения эквивалентен спектру абсолютно чёрного тела и описывается законом Планка. Однако в общем случае тепловое излучение не находится в ТД равновесии с веществом, таким образом более горячее тело остывает, а более холодное, наоборот, нагревается. Спектр такого излучения определяется законом Кирхгофа. Интенсивность излучения абсолютно черного тела Isλ и любого реального тела Iλ зависят от температуры и длины волны. Абсолютно черное тело при данной температуре испускает лучи всех длин волн от λ =0 до λ =∞. Если каким-либо образом отделить лучи с разными длинами волн друг от друга и измерить энергию каждого луча, то окажется, что распределение энергии вдоль спектра различно. По мере увеличения длины волны энергия лучей возрастает, при некоторой длине достигает максимума, затем убывает. Для лучей одной и той же длины волны их энергия увеличивается с возрастанием температуры тела, испускающего лучи (рис. 11.1). Планк установил зависимость интенсивности излучения абсолютно черного тела от температуры и длины волны. Закон Планка гласит:
где с 1=3,74∙10-16 Вт/м2; с 2=1,44∙10-2 м∙град; λ - длина волны, м; Т - температура излучающего тела, К. Из рис. 11.1 видно, что для любой температуры интенсивность излучения Isλ возрастает от нуля (при λ =0) до наибольшего значения, а затем убывает до нуля (при λ=∞). При повышении температуры интенсивность излучения для каждой длины волны возрастает. Из рис. 11.1 видно также, что максимумы кривых с повышением температуры смещаются в сторону более коротких волн. Длину волны λms, отвечающую максимальному значению Isλ, определяет закон смещения Вина: λms =2,9/ T. (11.6) Пользуясь (11.6), можно измерять температуры тел на расстоянии. Например, температуру расплавленных металлов, космических тел и др. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от λ до λ + dλ, может быть определен из уравнения dEs=Isλ∙dλ. (11.7) Элементарная площадка на рис. 11.1, ограниченная кривой Т =const, основанием dλ и ординатами Isλ и Isλ + dIsλ, определяет количество лучистой энергии dEs и называется лучеиспускательной способностью абсолютно черного тела для длин волн в интервале dλ. Вся же площадь между любой кривой Т =const и осью абсцисс равна интегральному излучению черного тела в пределах от λ =0 до λ=∞ при данной температуре. Подставляя в (11.7) закон Планка и интегрируя, найдем, что интегральное излучение (тепловой поток) абсолютно черного тела пропорционально четвертой степени его температуры (закон Стефана-Больцмана): Es=Сs (Т /100)4, (11.8) где Сs =5,67 Вт/(м2∙К4) - коэффициент излучения абсолютно черного тела. Отмечая на рис.11.1 количество энергии, отвечающее световой части спектра (0,4-0,8 мк), можно увидеть, что оно для невысоких температур очень мало по сравнению с энергией интегрального излучения. Только при температуре солнца ~ 6000 К энергия световых лучей составляет около 50% от всей энергии черного излучения.
Таблица 11.1. Степень черноты полного нормального излучения
Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от температуры и длины волны. Закон Кирхгофа утверждает: Е=Еs∙А или Е/А=ЕsЕs/Аs=Сs ∙(Т /100)4. (11.11) Отношение лучеиспускательной способности тела Е к его поглощательной способности А одинаково для всех серых тел, находящихся при одинаковых температурах и равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Из закона Кирхгофа следует, что если тело обладает малой поглощательной способностью, то оно одновременно обладает и малой лучеиспускательной способностью (полированные металлы). Абсолютно черное тело, обладающее максимальной поглощательной способностью, имеет и наибольшую излучательную способность. Закон Кирхгофа справедлив и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения к поглощательной способности при некоторой длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т.е. является функцией только длины волны и температуры: Еλ/Аλ=Iλ/Аλ=Еsλ=Isλ=f (λ, T). (11.12) Поэтому тело, излучающее энергию при какой-нибудь длине волны, способно поглощать ее при этой же длине волны. Если тело не поглощает энергию в какой-то части спектра, то оно в этой части спектра и не излучает. Из закона Кирхгофа следует, что степень черноты серого тела ε при одной и той же температуре численно равно коэффициенту поглощения А: ε= I λ / Is λ =Е/Е s λ = C / Cs λ =А. (11.13)
d2Qn = dQn∙dω∙cosφ. (11.14) Следовательно, наибольшее количество лучистой энергии излучается в направлении, перпендикулярном к поверхности излучения, т. е. при φ =0. С ростом φ количество лучистой энергии уменьшается и при φ =90° равно нулю. Закон Ламберта справедлив для абсолютно черного тела и для тел, обладающих диффузным излучением при φ =0÷60°.
Для полированных поверхностей закон Лам-берта неприменим. Для них лучеиспускание при угле φ будет большим, чем в направлении, нормальном к поверхности. Тема 12.Теплопередача Тема 11. Тепловое излучение Общие сведения о тепловом излучении
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2020-10-24; просмотров: 330; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.117.227.194 (0.008 с.) |