Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Явление дифракции света. Положения принципа гюйгенса-френеля. Дифракция Фраунгофера на щели и дифракционной решётке. Рентгеноструктурный анализ.
Дифракция -совокупность явлений, кот-е обусловлены волновой природой света и наблюдаются при его распространении в среде с резко выраженной оптич неоднородностью. Различие дифракции и интерференции света А)если перераспределение света в пр-ве наступит в результате суперпозиции волн (наложения),возбужд. конечным числом дискретных,когерентных источников, то имеет место интерференция света. Б)если перераспределение интенсивности света в пр-ве наступит в результате суперпозиции волн, расположенных непрерывно, то имеет место дифракция света. Положения принципа Гюгенса-Френеля 1)каждая точка, до которой доходит волновое движение служит центром вторичных волн
2)при расчете световых колебаний, возбужденным источником S произвольной точки Р, источник S можно заменить эквивалентным ему системой вторичных источников- малых участков ds замкнутой вспомогательной поверхности S1,проведенной так, чтоб эта поверхность охватывала источник S, но не охватывала т.Р
3)Вторичные источники когерентны источнику S и между собой, поэтому возбужденные ими вторичные волны интерферируют при наложении. 4)Амплитуда dA колебаний возбуждаемых в т.Р вторичным источником пропорционально отношению ds соответствующего участка поверхности S1 к расстоянию r-от источника ds до т.Р (ds/r) и зависит от угла между внешней нормалью к волновой поверхности ds и напр. в т.Р dA=f()A (1) A-величина пропорциональна амплитуде первичной волны в точке ds, а f()-монотонно ↓ от 1,когда α=0, до 0,когда α>=π/2. Это значит, что источник S назад не излучает. 5)Если часть поверхности S1 занята непрозрачным экраном,то соотв. вторичные источники не излучают также, как и по всей поверхности экрана. Поэтому результирующие колебания в т.Р записывается как суперпозиция колебаний взятых для всей волновой поверхности. Е= (2)-аналитическое выражение принципа Гюйгенса-Френеля.
Дифракция Фраунгофера на щели и дифракционной решетке Это значит,что источник света и экран располагаются в фокальной пл-сти соотв. линз В соответствии с примером Гюйгенса-Фр. все т. Щели явл. источником вторичных волн, колеблющих в 1-ой фазе,т.к. пл-ть щели составл. С фронтом падающей волны. Рассмотрим картину формирования max и min интенсивности в побочном фокусе линзы собир. лучи, прошедшие через щель под углом ,тогда между лучами ВМ и СN имеется оптическая разность хода ∆=СD=bsinᴪ(3).
Разобъем щель на законы Френеля-полоски размером b’= (4), тогда оптическая разность хода лучей между соседними зонами Френеля равна: ∆= – нечетное число длин полуволн,поэтому соседние зоны Френеля излучая волны гасят друг друга,т.к. они излучаются с одной амплитудой,но с противоположными фазами. В результате интерференции света от щели в т. Fᴪ зависит от того сколько зон Френеля укладывается в щели. Если: b’sinᴪ=±2m (6)-max b’sinᴪ=±(2m+1) (7) – min
Iᴪ=I0 (8) Дифракционная решетка –совокупность большого числа одинаково стоящих друг от друга щелей. ∆=dsinᴪδ= -разность фаз Iреш=Iᴪ (9) Imax=N^2Iᴪ(10) Пространственная 3D дифракционная решетка наз. такая оптически неоднородная среда,неоднородность которой повторяется при изменении все 3-ех координат. В ней атомы-система с центрами,к-е когерентно рассеив. падающие лучи на неё электоро-магнитную волну. d≈0.1 нмd>𝜆𝜆св≈500нм 10 нм≥𝜆рент≥0,001 нм Впервые дифракцию рентгеновских лучей разработал Макс Лаур на дифракционной решетке. 2dsinӨ=±m𝜆(11)-условие дифракции maxm=0,1,2,… Формула Вульфа-Брэггав (самая важная в рентгена-структурном анализе): Если изв «𝜆»,то можно определить период решётки.
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-02-07; просмотров: 182; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.119.116.43 (0.005 с.) |