Методика огт. Обработка и интерпретация данных огт.

Годограф ОГТ.

Система ОГТ предполагает, что регистрация отраженных волн (ОВ) осуществляется в точках приема х₁, х₂, х₃ и т.д, расположенных по отношению к источникам О₁, О₂, О₃ и т.д. так, как если бы граница R залегала горизонтально и выполнялась бы схема распространения волны от общей точки R_огт, находящейся на этой границе(Рис.59).

	Рис.59.Схема лучей при получении годографа ОГТ.

 

 

	Рис.60.Годографы ОГТ: а-в случае с наклонной отражающей границы; б-при разных углах наклона φ отражающей границы.

 

Годограф ОГТ определяет времена ОВ, приходящих в эти точки, и является составным, так как для его получения используются времена прихода волн, возбужденных в разных ПВ. Годограф ОГТ можно вывести из годографа ОТВ, если перейти в новую систему координат, где началом будет точка ЦБ (центр базы) расположенная на середине расстояния между источником O и приемником S (рис.60).

Уравнение годографа ОВ в системе ОТВ записывается, как мы помним, в виде

Если положить h= h₀+ , где h₀ – глубина границы по нормали под точкой ЦБ (новым началом координат), то

.

Из рисунка видно, что данное выражение получено для двухслойной модели среды. Исследование показывает, что в этом случае годограф ОГТ – t_ОГТ представляет собой гиперболу, симметричную относительно оси времени t, с минимумом над точкой ЦБ. Эта гипербола будет всегда симметричной относительно оси t, а кривизна ее зависит только от угла φ, и не зависит от знака угла. С увеличением φ гипербола выполаживается (Рис.60б).

Обозначим через V_ОГТ. Перепишем с учетом этого уравнение годографа t_ОГТ в виде .

Получили уравнение, аналогичное уравнению обычного продольного годографа однократной ОВ в системе ОТВ для двухслойной среды с φ=0 (границы горизонтальна), но параметр его уже не V, а V_ОГТ – фиктивная скорость, зависящая от φ и стремящаяся к ∞, когда φ → 90º и равная скорости V в однородной среде, если граница горизонтальна. Таким образом, для аппроксимации наблюденного годографа ОГТ (в многослойной среде) гиперболой необходимо подобрать удовлетворяющее данному t₀ значение V_ОГТ, определяемое как , то есть осуществить выбор подходящей теоретической гиперболы. При наклонном залегании условие отражения от общей точки не выполняется. Точка расползается на площадку, залегающую под углом φ, отражения от которой условно приписывают точке О´ - проекции ЦБ на нормаль к границе. Длина площадки ΔL, как показывают специальные исследования, равна

. При φ<10º отношение х /h₀<0,5, а длина площадки ΔL не превышает 0,05 от длины базы возбуждение-прием.

 

Временной разрез ОГТ.

Для того, чтобы получить временной разрез ОГТ необходимо проделать следующие операции:

1. Ввести статические поправки (еще более тщательно, чем в системе ОТВ, поскольку предстоит последующее суммирование записей).

2. Для спрямления годографа ОГТ ввести кинематическую поправку по формуле

(Δt_к)_ОГТ

При этом годограф трансформируется в горизонтальную прямую t₀(х) = const – то есть определяет время пробега только из общей точки отражения, лежащей на пересечении границы с нормалью, опущенной из ЦБ на эту границу.

3. Это обстоятельство позволяет осуществить горизонтальное накапливание сейсмозаписей, зарегистрированных на базе приема ОГТ, путем их суммирования с введенной кинематической поправкой. В результате получается одна суммотрасса, относящаяся к одной общей точке (из всего составного годографа). В целом временной разрез ОГТ образует совокупность таких накопленных записей ОГТ (суммотрасс), которые относятся к центрам соответствующих баз ОГТ.

4. В годографы кратных волн ОГТ вводятся те же Δt_к, что и в однократные при том же t₀, то есть поправки меньшие, чем надо было бы для спрямления этих годографов. В итоге эти годографы трансформируются тем самым в кривые (а не прямые), которые называются остаточными годографами кратных волн. Тем самым, при суммировании кратных волн образуются фазовые сдвиги, то есть кратные волны ослабляются в сравнении с однократными. Подчеркнем, что эффект ослабления возникает только в том случае, если скорости с глубиной возрастают и годографы однократных волн отличаются меньшей крутизной, чем годографы кратных.

5.Если отражающие границы являются криволинейными, то на временных разрезах ОГТ возникают участки с отрицательными V*, петли и прочие описанные при рассмотрении годографов ОТВ явления. Еще более сложные волновые картины регистрируются на профилях, проложенных не вкрест простирания отражающим границам, то есть тогда, когда волны распространяются в невертикальных плоскостях. Такие волны называют боковыми. Это усложнение происходит из-за неучета сейсмического сноса. Поэтому необходимо осуществлять миграционное преобразование временных разрезов ОГТ. На профилях, идущих вкрест простирания может быть осуществлена двухмерная миграция. Тем самым достигается перемещение точек выхода луча в истинные точки отражения, в результате чего петли «развязываются» и ликвидируется рождаемая ими интерференция. В остальных случаях необходимо проводить объемную (пространственную) сейсморазведку 3Д и трехмерную миграцию.

Рассмотренный материал позволяет вычленить основные элементы методики ОГТ:

1. Использование длинных баз возбуждение-прием, обеспечивающих достаточную кривизну остаточного годографа кратных волн, необходимую для их ослабления.

Величины х_max (возбуждение-прием) составляет в современной сейсморазведке ~2,5-4,5 км.

2. Использование многократного профилирования с тем, чтобы получить накапливание, достаточное для ослабления кратной волны. В настоящее время преобладающая кратность перекрытия составляет 100 и более раз.

3. Введение кинематической поправки, рассчитанной на спрямление годографов однократных волн. При этом кратные с тем же t₀ недоспрямляются.

4. Суммирование записей от общей точки отражения – горизонтальное накапливание по линии t₀, в результате чего интенсивность однократных волн увеличивается в n раз, где n – кратность перекрытия, в то время как многократные волны из-за несинфазности суммирования могут быть усилены максимум в раз. То есть происходит их ослабление относительно однократных в раз. Таким образом, чтобы ослабить кратную волну-помеху в 10 раз необходимо использовать систему наблюдения стократного профилирования.

5. На практике методика ОГТ реализуется путем использования так называемых фланговых, выносных и центральных систем наблюдения. Пример фланговой системы схематически показан на рис.61.

 

	Рис.61. Фланговая система ОГТ.

 

Из этого рисунка можно понять, что кратность,равная, к примеру, 12, при использовании 24 канальной расстановки может быть получена, начиная с 12 канала, если возбуждение колебаний последовательно осуществляется из точек 1,2 и т.д., где расставлены сейсмоприемники. Для того, чтобы обеспечить 24 - кратное профилирование при той же расстановке, необходимо сделать интервал между точками возбуждения ΔL в два раза меньшим, чем расстояние Δх между СП.