Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Любой цикл можно заменить бесконечно большим числом б/м циклов Карно 1-го рода.
Б/м цикл ABCD можно заменить б/м циклом Карно efgh, т.к. их площади отличаются на б/м величины 2-го порядка (сравним площади треугольников e OA и OB f, h O¢D и O¢C g). - = 0; - + - +... = 0 В предельном случае = 0 Если интеграл по замкнутому контуру равен 0, то имеется такая функция от переменных интегрирования, полный дифференциал которой равен подынтегральному выражению, т.е. имеется функция S, для которой: dS = Эта функция - энтропия S.
Т.о., сумма приведенных теплот (интеграл элементарных приведенных теплот) при переходе системы равновесным путем из состояния 1 в состояние 2 не зависит от пути процесса, а только от начального (1) и конечного (2) состояний. Следовательно, интеграл элементарных приведенных теплот в равновесном процессе равен приросту некоторой функции состояния системы: = S2 - S1, = dS Энтропия есть функция состояния системы: ее изменение равно сумме приведенных теплот, поглощенных системой в равновесном процессе. Она является однозначной, непрерывной и конечной функцией состояния. [S] (как и теплоемкость): Дж/(К×моль) или Дж/(К×г) (кал/(К×моль) или кал/(К×г)) dQ = dA + dU /: T = + = dS
ЭНТРОПИЯ В СЛУЧАЕ НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ. Q1 - Q2 = A; А в необратимом цикле меньше, чем в обратимом < 1 - < 1 - ; > ; - < 0 Для б/м цикла Карно 1-го вида: - < 0; < 0 - неравенство Клаузиуса Пусть в цикле переход (а) (1 ® 2) равновесен, переход (b) (2 ® 1) - неравновесен (круговой процесс в целом - неравновесен): = + < 0 < - ; - < - (поскольку переход (а) равновесен, пределы интегрирования можно поменять местами) > ; dS > В общем случае: dS ³
Если система изолированная (dQ = 0), то dS ³ 0: 1. Равновесные процессы: dS = 0, S = const - энтропия изолированной системы постоянна, если в ней протекают равновесные процессы. 2. Неравновесные процессы: dS > 0, S2 > S1, S растет.
Исследуя энтропию, можно предсказать направление процесса. Если в изолированной системе для какого-либо процесса энтропия возрастает, то процесс возможен (может протекать самопроизвольно); если энтропия изолированной системы согласно расчету должна убывать, то процесс невозможен (отрицателен). При постоянстве энтропии процесс равновесен, система бесконечно близка к равновесию.
(¶S)U,V = 0, (¶ 2S)U,V < 0 - условие равновесия в изолированной системе (¶S)U,V > 0 - условие самопроизвольного протекания процесса в изолированной системе В системе, обменивающейся теплотой и работой с окружающей средой, возможны процессы, сопровождающиеся как возрастанием, так и убыванием S. Поэтому для решения вопроса о направлении процесса следует включить в систему все тела, участвующие в процессе, и т.о. сделать систему изолированной.
ВЫЧИСЛЕНИЕ ЭНТРОПИИ. ПОСТУЛАТ ПЛАНКА. Уравнения, определяющие энтропию, являются единственными исходными уравнениями для термодинамического расчета изменений системы: dS = ; DS = S2 - S1 = 1. Фазовые превращения (изотермический процесс) = ; DS = S2 - S1 = = (здесь Q - теплота плавления, испарения... - теплота фазового перехода) 2. Изотермическое расширение идеального газа DS = = = R ln = R ln Для n молей: DS = nR ln = nR ln 3. Нагревание при постоянном Р (изобарный процесс) DS = = Надо знать зависимость СР от Т. Допустим, СР = a + b T: DS = = + = a ln + b (T2 - T1) 4. Процесс связан с изменением T, V, P (общий случай) Процесс связан с изменением T и V: dS = = = DS = + = CV ln + R ln Процесс связан с изменением Т и Р: DS = (CP -R) ln + R ln = CP ln - R (ln - ln ) = = CP ln - R ln = CP ln - R ln (полагаем СV и СР независимыми от Т, что справедливо лишь для узких интервалов Т)
По вышеприведенным уравнениям невозможно вычислить абсолютное значение энтропии. Такую возможность дает недоказуемое положение, не вытекающее из двух законов термодинамики, сформулированное Планком (1912). Постулат Планка: энтропия индивидуального кристаллического вещества при абсолютном нуле равна нулю: So = 0. dS = CV + R ; S = CV ln T + R ln V + So¢ dS = CP - R ; S = CP ln T - R ln P + So Постулат Планка используется для вычисления абсолютных значений энтропий химических соединений - величин, которые имеют большое значение при расчете химических равновесий. Строго говоря, постулат справедлив только для индивидуальных веществ, кристаллы которых идеально построены: в кристаллической решетке все узлы заняты атомами или молекулами, правильно чередующимися и закономерно ориентированными. Такие кристаллы называют идеальными твердыми телами. Реальные кристаллы не являются таковыми; идеальное твердое тело - абстракция. Энтропия кристаллической решетки, построенной беспорядочно, больше нуля при Т = 0. Однако для хорошо образованных кристаллов индивидуальных веществ она невелика.
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-06-23; просмотров: 325; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.90.187.11 (0.021 с.) |