Погрешности измерений физических величин

Различают прямые и косвенные измерения. При прямых измерениях искомое значение величины находят непосредственно из опытных данных. Например: измерение длины линейкой или штангенциркулем, измерение температуры термометром и т.д. При косвенных измерениях искомое значение величины находят на основании известной зависимости между этой величиной и величинами, получаемыми прямыми измерениями. Например, определение плотности тела по измерениям его массы и геометрических размеров.

Прямые измерения.

В зависимости от причин, их вызывающих, ошибки измерения делят на случайные, систематические и грубые. Под случайными ошибками понимают ошибки, значения которых меняются от одного измерения к другому. Величина их не может быть установлена до опыта. Их возникновение вызвано неточностью измерения (случайными ошибками экспериментатора, неточным соблюдением методики измерения и т.д.) и непостоянством самой измеряемой величины (например, диаметра цилиндра или толщины пластины).

Систематическая погрешность – это составляющая погрешности измерения, остающаяся постоянной или закономерно изменяющаяся при повторных измерениях одной и той же величины. Она может быть учтена или исключена изменением метода измерения, введением поправок к показаниям приборов, учетом систематического влияния внешних факторов и т.п. (например, поправка, связанная с изменением длины измерительной линейки и тела в результате теплового расширения).

Грубые ошибки (промахи) являются также случайными, однако причиной грубых ошибок обычно являются неисправность измерительной техники или ошибки в работе экспериментатора. Поэтому, когда грубые ошибки значительны, они обнаруживаются без большого труда и этот результат должен быть исключен.

Основным объектом изучения теории ошибок являются случайные ошибки при отсутствии систематических ошибок. Если какая-либо величина измеряется в одинаковых условиях несколько раз, то возникает необходимость в статистической обработке результатов измерений этой величины, чтобы учесть и оценить случайные ошибки.

Обозначим х ₀ не известное нам точное значение измеряемой величины.

Произведя n измерений, получим х ₁, х ₂, х ₃,..., х_n – значения измеряемой величины, которые называются результатами наблюдения. Величины х_i (i = 1, 2, 3,..., n) отличаются друг от друга и от х ₀. Если величины х_i измерены с одинаковой точностью, то для оценки х ₀ применяют среднее арифметическое значение результатов наблюдений:

. (2.1)

Среднее арифметическое называется результатом измерений. Поскольку величины результатов наблюдений х_i носят случайный характер, то результат измерения – величина – тоже будет случайной величиной и отклонения от результатов наблюдения х_i будут случайными:

. (2.2)

Следует отметить, что величина D х_i значительно меньше величины х_i. При большом числе измерений влияние каждого отдельного результата наблюдения х_i на величину примерно равноценно.

Абсолютная погрешность результата измерений D х, равная отклонению от х ₀, тоже будет величиной случайной:

. (2.3)

Так как величина х ₀ нам не известна, оценим величину D х через D х_i. D х состоит из многих случайных величин D х_i, из которых ни одна не доминирует над остальными. При этом условии случайные погрешности D х_i подчиняются нормальному закону распределения Гаусса, который можно записать в виде

, (2.4)

где функция носит название функции Гаусса; s – средняя квадратичная погрешность результата наблюдения.

Для серии n измерений среднеквадратичную погрешность наиболее точно можно оценить по формуле

. (2.5)

Эта формула тем справедливее, чем больше число измерений. Однако в 1908 г. В. Госсет (псевдоним "Стьюдент") доказал, что статистический подход справедлив и при малом числе измерений.

Остановимся на понятии доверительная вероятность w измерений. Выбранное значение доверительной вероятности (например, w = 0,9) означает, что при достаточно большом числе измерений примерно 90 % их приведет к результатам, отличающимся от истинного не более, чем на . Понятно, что большее значение доверительной вероятности соответствует большему значению погрешности наших измерений.

Доверительную границу погрешности D х для заданной w и при малом n определяют по формуле

, (2.6)

где – коэффициент Стьюдента, зависящий от доверительной вероятности w и числа измерений n, находится по таблице 2.1 для заданных w и n.

 

Таблица 2.1 – Значения коэффициента Стьюдента

n	w	n	w
	0,9	0,95	0,99		0,9	0,95	0,99
	6,3	12,7	63,7		1,9	2,4	3,7
	2,9	4,3	9,9		1,9	2,4	3,5
	2,4	3,2	5,8		1,9	2,3	3,4

 

Обычно в лабораторных работах считается достаточной доверительная вероятность w = 0,9.

Окончательный результат измерения представляется в виде:

, (2.7)

что означает: измеряемая величина принадлежит интервалу значений c доверительной вероятностью w.

Для сравнения точности измерений величин обычно вычисляется относительная погрешность

. (2.8)

По величине относительной погрешности удобно сравнивать и результаты измерений однородных величин.

Косвенные измерения.

Обычно приходится вычислять искомую величину по результатам измерений других величин, связанных с этой величиной определенной функциональной зависимостью. Такие измерения называются косвенными. Например, плотность тела (пластины) определяется через массу тела и его объем, например, для пластины:

, (2.9)

где L, b, h – линейные размеры пластины.

Величины m, L, b, h можно измерить, а затем вычислить плотность.

Итак, чаще всего искомая величина является функцией нескольких переменных:

. (2.10)

Если величины x, y, z,... случайны, то А тоже будет случайной величиной.

Из теории вероятностей известно, что среднее значение функции случайной величины приближенно равно функции от средних значений ее аргументов при условии, что погрешности измерений аргументов D х, D y, D z,... малы по сравнению с величинами x, y, z,.... То есть можно записать

, (2.11)

где – среднее значение величины А; – средние значения величин x, y, z,... (см формулу 2.1).

Для оценки доверительной границы случайной погрешности косвенного измерения можно использовать приближенный метод, который заключается в следующем. Если распределения величин х_i, y_i, z_i,... нормальные (i – порядковый номер измерения), то распределение величины А_i тоже будет нормальным, поэтому для определения доверительной границы случайной погрешности косвенного измерения D А_гр можно применить метод обработки случайных погрешностей прямых измерений.

С этой целью найдем значения

и (2.12)

для каждого номера измерений.

Аналогично формуле (2.2) рассчитаем величины D А_i:

. (2.13)

Доверительная погрешность D А_гр при малом числе измерений (расчетов) определяется аналогично формулам (2.5), (2.6):

, (2.14)

где t_w,n – коэффициенты Стьюдента (см. таблицу 2.1) для заданных w и n.

Результат косвенного измерения величины А представляется в форме

. (2.15)

Относительная величина случайной погрешности косвенного измерения определяется, как и в случае прямых измерений, по формуле

. (2.16)

Плотность тела

Плотностью тела называется величина, измеряемая массой вещества, заключенной в единице объема тела.

Средняя плотность выражается формулой

, (2.17)

где m – масса тела, кг; V – объем тела, м ³. Единицей плотности является кг / м ³.

Масса – физическая величина, одна из основных характеристик материи, определяющая ее инерционные и гравитационные свойства. В соответствии с принципом эквивалентности инертная и гравитационная массы численно равны.

Весом тела называют силу, с которой тело вследствие его притяжения к Земле действует на связь (опору или подвес). Поэтому можно определять массу тела взвешиванием на рычажных весах. При этом сравнивают веса тела и разновесков. Когда весы уравновешены, можно утверждать, что вес тела равен весу разновесков. Но если равны веса тел, то равны и их массы. Так как на разновесках указаны именно массы, то массу тела мы определяем, просто сложив числа, указанные на разновесках.