Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Тема : елементи механiки суцiльних середовищ
ПЛАН
1. Тиск у рiдинах та газах. 2. Стацiонарна течiя рiдини. Рiвняння неперервностi. 3. Тиск текучої рiдини. Рiвняння Бернуллi. 4. Ламiнарний і турбулентний режими течiї.
Гiдроаеромеханiка - це роздiл механiки, який вивчає рiвновагу та рух рiдин i газiв, їх взаємодiю мiж собою й обтiкаючими ними тiлами.
1. При розглядi законiв цього роздiлу застосовується єдиний математичний пiдхiд до вивчення як рiдин, так i газiв, незважаючи на їх iндивiдуальнi особливостi. Загальними характеристиками їх властивостей, якi дозволяють застосування єдиного математичного пiдходу, є плиннiсть (текучість) - рiдина та газ не зберiгають свою форму та приймають форму посудини, в якiй знаходяться.
Унаслідок цього:
Закон Паскаля: зовнішній тиск, що утворюється на рідину та газ, передається рівномірно по всіх напрямках об'єму.
Для подальшого розгляду введемо три обмеження на рідину і газ: 1. Рідина нестислива ( =const для нерухомої рiдини, а також для окремих рухомих шарів рiдини за умови. vруху рідини vруху звуку 2. Рiдина повинна бути iдеальна (Ft 0; сила тертя мiж шарами рiдини спрямовується до 0). 3. Рух рiдини - стацiонарний (швидкiсть постiйна у кожнiй точцi простору всiх часток, які послiдовно рухаються через неї).
Тиск - це фiзична величина, яка дорiвнює вiдношенню сили, дiючої нормально до поверхнi, до величини площi цiєї поверхнi.
(1)
h
S
(2)
- гiдоростатичний тиск.
Iз (2) впливає: а) на однаковiй висотi тиск постiйний у нерухомiй рiдинi: P = const при h = const; б) тиск лiнiйно змiнюється зі змiною висоти
Закон Архiмеда: сила тиску на нижню частину будь- якого тiла, зануреного в рiдину, бiльша, нiж на верхню частину, що й зумовлює появу виштовхувальної cили.
2. Перейдемо вiд нерухомої рiдини до текучої (плинної). Введемо кілька необхiдних термiнiв. Рух рiдини = " течiя ". Сукупнicть рухомих частинок = " потiк ". Графiчно рух рiдини зображається за допомогою лiнiй струму - лiнiй, у кожнiй точцi яких вектор v є вектором дотичної. v v v
За густотою цих лiнiй судять про швидкiсть руху частинок рiдини. Частина рiдини, обмежена лiнiями струму, називається трубкою струму.
Розглянемо трубку струму змiнного перерiзу:
S1 S2
v1 v2
Нехай за час dt через перерiз S1 проходить об'єм рiдини S1v1dt; а через переріз S2 проходить об'єм рiдини S2v2dt;а за одиницю часу відповідно S1v1 i S2v2. Оскільки рiдина нестислива, то через рiзнi поперечнi перерiзи повинен проходити за одиницю часу один i той же об'єм рiдини, тому S1v1 = S2v2 = … = Snvn, або
(3)
-рiвняння неперервностi для нестисливої рідини.
Для нестисливої piдини, для даної трубки струму добуток швидкостi течiї рiдини на величину поперечного перерiзу трубки струму є сталим.
3. Застосуємо закон збереження механiчної енергiї до стацiонарної течiї iдеальної нестисливої рiдини.
Маємо трубку струму змiнного перерiзу:
S1 S1' S2 S2' v1 v2 P1 P2
h1 h 2
Нехай для перерiзу Тиск на входi в
Згiдно із законом збереження механiчної енергiї змiна повної енергiї iдеальної нестисливої рiдини дорiвнює роботi зовнiшних сил із перемiщення рiдини маси m:
(4)
Ми розглядаємо перемiщення рiдини за час dt на нескiнченно малий вiдрiзок l1 (l2); при цьому змiна поперечного перерiзу буде така: , де E2 i E1 - повнi енергiї рiдини маси m у мiсцях з поперечним перерiзом S1 i S2.
Подiлимо лiву i праву частину на та врахуємо, що й одержимо:
або
(5)
- рiвняння Бернуллi. Воно вiдображає закон збереження механiчної енергiї стосовно стацiонарної течiї iдеальної нестисливої рiдини. - динамічний тиск (динамічний напір); - гідростатичний тиск (гідростатичний напір); Р - тиск (статичний напір).
Закон Бернуллi: повний напiр у рухомiй рiдині залишається сталим.
Якщо маємо горизонтальну трубку (h1 = h2), то
(5a)
Із (5) i (5а) випливає: при горизонтальному положеннi трубки змiнного перерiзу швидкість бiльше, а тиск менше у мiсцях звуження та навпаки. Ця властивість використовується у роботі водострумного насоса.
вода
повітря повітря вода + повітря
4. Iснує 2 режими течiї рiдини у трубках: 1) ламiнарний - якщо у серединi потоку кожний шар просковзує вiдносно сусiднiх без перемiшування. 2) турбулентний - якщо в серединi потоку iснує перемiшування рiдини з iнтенсивним вихроутворенням. Ламiнарна течiя спостерiгається при малих швидкостях течiї: шар рiдини, який лежить близько до поверхнi труби, взаємодiє за рахунок мiжмолекулярних сил із поверхнею труби, тому швидкість iнших шарiв прискорюється з вiддаленням вiд поверхнi труби, а профiль усередненої швидкості має вигляд параболи.
ламінарний турбулентний вид течії вид течії
При турбулентнiй течiї виникають складовi швидкості, якi будуть перпендикулярнi напрямкам течiї. Перехiд частинок рiдини iз шару в шар буде спостерiгатись iнтенсивнiше, тому тут не буде параболи, а вихри будуть утворюватися біля стiнок поверхнi труби. Математично ця вiдмінність описується безрозмiрним числом Рейнольдса, яке визначається фiзико-хiмічними властивостями рiдини та параметрами труби (Rе). Якщо , - ламiнарний; Якщо , - турбулентний; Якщо , - перехiд вiд ламiнарного режиму до турбулентного. Лекція VII ТЕМА: МАКРОСКОПІЧНИЙ СТАН ПЛАН 1. Статистичний та термодинамiчний методи, макроскопiчнi параметри. 2. Основне рiвняння молекулярно-кiнетичної теорiї. Рiвняння стану iдеального газу. 3. Середня кiнетична енергiя молекул. Молекулярно-кiнетичний змiст температури. 4. Закон рiвномiрного розподiлу енергiї за ступенями вiльностi.
1. Статистична фiзика вивчає властивостi та агрегатнi стани макроскопiчних тiл залежно вiд їх будови й взаємодiї мiж їх частинками (атомами i молекулами) i параметрами їх теплового руху. Термодинамiка - це роздiл фiзики, який вивчає найбільш загальнi властивостi макросистем, якi знаходяться в рiвновазi, та процеси переходу мiж ними. У статистичнiй фiзицi використовується молекулярно-кiнетичний метод дослiджень. Вiн установлює закони протiкання рiзних процессiв у макротiлах на основi вивчення їх молекулярної структури і механiзму взаємодiї окремих молекул. Термодинамiка (термодинамiчний метод) - використовується для вивчення властивостей тiл без урахування їх внутрiшньої будови. Його основна мета - визначення стану термодинамiчної системи. Термодинамiчна система - це сукупнiсть макротiл, якi взаємодiють та обмiнюються енергiєю мiж собою і зовнiшнiм середовищем. Стан кожної термодинамiчної системи задається термодинамiчними параметрами. Термодинамiчнi параметри - це сукупнiсть фiзичних величин, якi характеризують властивостi термодинамiчної системи: P,V,T. Абсолютна температура - це величина, яка характеризує термодинамiчну рiвновагу системи. Термодинамiчний рiвноважний стан - це такий стан, при якому всi термодинамiчнi параметри не змiнюються з часом. Термодинамiчний процес - явище переходу системи iз одного термодинамiчного стану в iнший.
2. Найпростіший об'єкт дослідження у молекулярній фізиці - ідеальний газ. Iдеальний газ - це газ, молекули якого можна вважати матеріальними точками, та можна знехтувати взаємодiєю мiж його молекулами. Знайдемо рiвняння, яке б зв'язувало залежнiсть параметрiв стану газу з кiнетичною енергiєю поступалього руху його молекул. Із найбільш загальних мiркувань тиск визначається наслiдком ударiв молекул об стiнку посудини з деякою силою, величина якої невiдома. Однак ми можемо порахувати середню силу, яка дiє на стiнку посудини з боку усiх молекул газу.
Z l
N Y O
Х
Маємо газ, який знаходиться у кубi з довжиною ребра l, кiлькiсть молекул N, уздовж кожної гранi рухається N1 молекул; зi швидкiстю . Сила дiї одної молекули на грань
а повна сила всiх N1-молекул на грань l дорiвнює:
Уведемо середню квадратичну швидкiсть поступального руху молекули газу:
Уведемо середню кiнетичну енергiю поступального руху однiєї молекули газу:
(*)
(1)
- основне рiвняння МКТ.
Тиск в ідеальному газовi дорiвнюї 2/3 добутку середньокiнетичної енергiї поступального руху молекули газу на концентрацiю молекул газу.
Це рівняння основне тому, що пов`язує макропараметри з мікрохарактеристиками газу (швидкість однієї молекули). Воно дає відповідь на питання, чому в газі є тиск. Тому, що молекули володіють кінетичною енергією, б’ють із силою на грані куба і зумовлюють тиск.
Тому рівняння Клапейрона-Менделєєва є звичайним наслідком основного рівняння молекулярної теорії.
3. Ми знайшли, що ; , де - об`єм одного моля газу; Nа - стала Авогадро; 6.023 1013 моль-1 - величина, яка показує кількість молекул, що знаходяться в одному молі газу.
(2)
Т є мірою поступального руху молекул газу.
- стала Больцмана; К=1.38*10-23 Дж/К.
(3)
- кінетична енергія поступального руху однієї молекули. Порівнявши (3) і (*), будемо мати:
Другий варіант формули одержимо з урахуванням: та (4)
Цей вираз є одним із варіантів запису основного рівняння МКТ.
4. Молекули газу можна розглядати як систему матеріальних точок, які здійснюють як поступальний, так і обертальний рух. Кількість незалежних координат, які визначають положення молекул у просторі, називають кількістю ступенів вільності молекул. Одноатомний газ (аргон,...): i = 3 Двоатомний газ (NО,CО,H2): i = 5 Триатомний газ та багатоатомний: і = 6 (3 поступальних та 3 обертальних степенів вільності).
Для поступального руху молекул ми знайшли, що , а оскільки поступальному рухові завжди відповідає 3 степені вільності, то на кожний ступінь вільності припадає . У цьому і є зміст закону рівномірного розподілу енергії за степенями вільності:
Статистично, в середньому, на кожний ступінь вільності молекули припадає енергія
Воднорідному багатоатомному газі кожна молекула має і-ступенів вільності, тому кожна молекула володіє енергією:
(5)
Лекція VIIІ
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-01-26; просмотров: 137; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.143.168.172 (0.127 с.) |