Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Включение RLC-цепи на постоянное напряжение
Заданы параметры цепи (рис. 1.21): R, L, C; напряжение U; независимые начальные условия: , (1.41) Требуется найти ток i и Рис. 1.21 напряжения , , . Составим интегродифференциальное уравнение равновесия напряжений в контуре . (1.42)Для получения дифференциального уравнения выразим ток i через напряжение : ; (1.43)Общее решение уравнения (1.43) имеет вид ; . Свободная составляющая является общим решением однородного уравнения .(1.44)Соответствующее характеристическое уравнение или . (1.45) Как уже отмечалось ранее в § 1.4 характеристическое уравнение (1.45) проще составить, записав для цепи комплексное входное сопротивление . При . Приравняв к 0, получим характеристическое уравнение (1.45). Корни уравнения (1.45) , (1.46) где – коэффициент затухания, – резонансная частота. Решение однородного уравнения (1.44) зависит от вида корней и . Из (1.46) следует, что корни могут быть вещественными неравными (), вещественными равными () и комплексно-сопряжёнными (). Соответственно различают три случая свободного процесса в цепи (рис. 1.21): 1. Апериодический случай – корни и – вещественные, отрицательные и неравные ; или . Каждый из корней даёт независимое решение, и свободная составляющая напряжения на ёмкости , (1.47) где A и B – постоянные интегрирования. Переходное напряжение примет вид , (1.48) а переходный ток в контуре . (1.49) Найдём постоянные интегрирования и , используя начальные условия (1.41) и законы коммутации, ; . (1.50) Для момента из (1.48) и (1.49) следует ; ил отку ; . (1.52) Подставив и в (1.48) и (1.49), получим ; (1.53) ; Так как в (1.46) , . (1.54) Переходные напряжения и найдём по формулам ; . Графики переходного процесса для , и построены на рис. 1.22, а, б.
Рис. 1.22, а
Рис. 1.22, б
Найдём максимум (амплитуду) импульса переходного тока (рис. 1.22, б) . Приравняв эту производную нулю, получим время этого максимума . Подставив в формулу (1.54), найдём . 3. Предельный апериодический (критический) случай: корни и (1.46) – вещественные, отрицательные и равные,, . В этом граничном случае выражение для просто получить из формулы (1.57), используя предельный переход при и раскрывая неопределённость по правилу Лопиталя . (1.66) . (1.67) Графики переходного процесса для этого случая показаны на рис. 1.25, а, б.
Из формулы (1.66) и графика (рис. 1.25, а) видно, что напряжение устанавливается дольше, чем при апериодическом заряде ёмкости при равных в обоих случаях постоянных времени и . При расчёте по формуле (1.66) напряжение отличается от при на , при на , при на . Таким образом, время переходного процесса можно считать близким к . В практических случаях представляет интерес амплитуда импульса тока, которым заряжается конденсатор. Приравняв производную нулю, найдём и . Из равенства , при котором корни характеристического уравнения становятся равными, находят граничное значение сопротивления , которое называют критическим, . (1.66) При переходный процесс имеет апериодический характер, при процесс становится колебательным. Добротность контура в критическом режиме Контур с добротностью называют колебательным. 34. Расчет разветвленных магнитных цепей Расчеты основаны на применении з-нов Кирхгофа для магн. цепей. расчеты обычно ведут граф. аналитическими методами, аналогично расчетам нелинейных эл. цепей. Используется принцип эл.-магн. аналогии. Прямая задача: Задан поток в воздушном зазоре Ф3. Требуется определить намагничивающий ток. По известному потоку Ф вычисляем индукцию , по кривой намагничивания найдем напряженность магн. поля H3 и по формуле напряжонность поля в воздушном зазоре. Магнитное напряжение 3й ветви, т.е. м/д узлами a и b . Т.к. 2я и 3я ветви соединены параллельно, то и H 2 l 2= U м ab. Вычисляем , по кривой намагничивания найдем B 2. Поток , а поток , Вычисляем магн. индукцию и по кривой намагничивания найдем напряженность магн. поля H 1. По 2му з-ну Кирхгофа, искомая н.с. ; Обратная задача: Определение всех потоков по заданной МДС. Решается граф. методом пересечений.
36, Нелинейное сопротивление при гармоническом воздействии. Пусть ВАХ Нелин. сопр. аппроксимирован полиномом 1ой степени (1) Выводы: 1) ток через Нелин. сопр. = сумме гармоник с частотами кратными частоте напр., при этом порядок высшей гармоники = степени полинома n аппроксимирующего ВАХ Нелин. сопр. 2) Нелин. цепь генерирует колеб. частоты кот. отличается от частоты внешнего воздействия.
3) Нелинейность ВАХ цепи явл. причиной нелинейн. искажений например в усилителях переем. тока. Малый сигнал. В тех случаях когда изменение токов и напр. Нелин. элементов происходит в окресности некот. Ра. точки О. на узком участке ВАХ достаточно ограничиться аппроксимацией ВАХ лишь в окрестности выбранной раб. точки. Пусть I0, U0 ток и напр. в раб. точке лежащей на ВАХ линейного элемента i=f(u). Значение тока i соответствует нек. новому знач. напр u можно представить в виде ряда Тейлора Если приращение напр. и тока весьма малы, то можно ограничиться полиномом 1й степени т.е. ВАХ линиаризирован в близи раб. точки. Такой режим назыв. режимом малого сигнала. I0 – ток покоя; - статическое вопр. в раб. точке. -диф. сопр. перем. току в режиме малого сигнала 1. В режиме малого сигнала Rст и rдиф рассматриваются как линейные, а нелинейность цепи проявляется при выборе рабочей точки от кот. зависит Rст и rдиф. 2. В режиме малого сигнала отдельно по постоянному и переем. току. Сопр. пост. току рассматривается как статич. а переем. току как диф. Результат представляют в виде суперпозиций решений для перемен тока. Большой сигнал: В режиме большого сигнала постоянная составляющая тока отличается от тока покоя и переменная составляющая содержит гармоники высших порядков, причем амплитуда первой гармоники токов Im1 не пропорциональна Um1 и раздельный анализ цепи по постоянному и переменному току становится невозможен. Нелин. сопр при одновременном воздействии 2х гармонических сигналов различн. частот. ост. с частотами и назыв. колеб. комбинационных частот. Способность нелин. резистивных элем. преобразовывать частоту сигналов с обр. пост. сост. и колебаний кратных и комбинационных частот шиороко используется для получения различных радио устр-в, а именно преобр. частоты, смесителей, модуляторов и демодуляторов. (Выражение выше получается по формуле 37, РАСЧЁТ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ ОПЕРАТОРНЫМ МЕТОДОМ Преобразование Лапласа и его свойства Основой операторного метода является интегральное преобразование Лапласа , где – вещественная функция времени (напряжение или ток), удовлетворяющая условиям Дирихле и равная нулю при , называемая оригиналом; – функция комплексной переменной (комплексной частоты) , называемая изображением по Лапласу. Сокращённо формулу (2.1) (прямое преобразование Лапласа функции ) записывают в виде . Связь между и обозначают также, как , где «» – знак соответствия. Что касается ограничений, налагаемых на условиями Дирихле, то реальные напряжения и токи им всегда удовлетворяют. Найдём изображения для простейших функций времени (напряжений). 1. ; . Таким образом . 2. ; .3. . 4. , (2.5) откуда ; (2.6) . (2.7) 5. . (2.8)6. . (2.9) Подробные таблицы изображений функций приведены в [1,4,13]. Рассмотрим без вывода два важных свойства преобразования Лапласа. 1. Теорема дифференцирования. Изображение первой производной функции равно изображению функции, умноженному на , минус значение функции при . . (2.10) В частном случае, когда , . (2.11) Теорема интегрирования. Изображение интеграла функции равно изображению этой функции, делённому на . . (2.12)
|
||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-12-30; просмотров: 234; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.133.121.160 (0.118 с.) |