Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Взаимодействие альфа и бета - частиц
Заряженные частицы, проходя через вещество, постепенно теряют энергию в основном в результате взаимодействия с электронами атомов, а также с электрическим полем ядра. В процессе взаимодействия с электронами атомов кинетическая энергия альфа и бета — частиц растрачивается на ионизацию, т.е. на отрыв электронов от атомов и на возбуждение атомов и молекул (ионизационные потери энергии).Взаимодействуя с электрическим полем ядра, заряженная частица тормозится и меняет направление своего движения, при этом происходит испускание излучения, которая по своей характеристике близко к рентгеновскому и называется тормозным рентгеновым излучением. Уменьшение кинетической энергии заряженных частиц в электрическом поле ядра составляет радиационные потери, которые будут тем значительнее, чем больше порядковый номер атомов среды (плотность вещества) и энергия частиц. Следует отметить, что радиационные потери и тормозное излучение характерно для бета-частиц. Исходя из этого в практической работе для защиты от бета - излучения целесообразно использовать материалы малой плотности (плексиглас, стекло, полимеры и т.п.). Величиной, определяющей энергетическую сторону процесса ионизации служит так называемая работа ионизации - средняя работа, затрачиваемая на образование одной пары ионов. Для воздуха этот показатель составляет в среднем 35 эВ для альфа и 34 эВ для бета - частиц. Если известна энергия заряженной частицы, легко можно подсчитать полную ионизацию, т.е. количество пар ионов, образованных на всем пути частицы: J = Е/W, где Е - энергия частицы,W- средняя энергия затраченная на образование одной пары ионов. Заряженные частицы различные по природе, но с одинаковой энергией образуют практически одинаковое число пар ионов (одинаковая полярная ионизация.). Однако плотность ионизации или удельная ионизация, т.е. число пар ионов на единицу пути частицы в веществе, будет различная. Плотность ионизации возрастает с увеличением заряда частицы и с уменьшением ее скорости. Это обусловлено тем, что частицы с большим зарядом сильнее взаимодействуют с электронами, а частицы, обладающие меньшей скоростью, большее время находятся вблизи электронов, и их взаимодействие с ними также оказывается более сильным. Удельная ионизация у альфа-частиц самая большая из всех ядерных излучений. В воздухе на 1см пути альфа - частица образует несколько десятков тысяч пар ионов, в то время как бета-частицы- 50-100 пар ионов. Проходя через вещество заряженные частицы, постепенно теряют энергию и скорость, поэтому плотность ионизации вдоль пути частицы возрастает и достигает наибольшей величины в конце пути.
Процесс ионизации будет происходить до тех пор пока энергия альфа и бета-частиц будет способна производить ионизацию. В конце пробега альфа-частица присоединяет к себе 2 электрона и превращается в атом гелия, а бета-частица (электрон) может включиться в один из атомов среды или на какое-то время остается свободным электроном. Путь, проходимый альфа или бета- частицей в веществе, на протяжении которого она производит ионизацию, называется пробегом частицы. Пробег альфа-частиц в воздухе может достигать 10 см, а в мягкой биологической ткани — несколько 10 микрон. Пробег бета-частиц в воздухе достигает 25 см, а в биологической ткани до 1см. Распространяются альфа-частицы в веществе прямолинейно и изменяют направления движения только при соударениях с ядрами встречных атомов. Бета-частицы, имея малую массу (в 7000 раз легче альфа - частицы), большую скорость и отрицательный заряд, значительно отклоняются от первоначального направления в результате соударения с орбитальными электронами и ядрами встречных атомов (эффект рассеяния). Претерпевая многократное рассеяние бета - частицы могут даже двигаться в обратном направление - обратное рассеяние. Эффект обратного рассеяния наблюдается при радиометрии исследуемых препаратов, если пробу наносить на подложку из материала большей плотности. Скорость счета в таких случаях иногда возрастает до 50% от активности измеряемого препарата. Вследствие значительного рассеяния бета-частиц в веществе истинная длина пути в 1,5-4 раза больше их пробега. Таким образом, путь и пробег при характеристике бета-излучения имеет разное понятие, путь бета-частиц всегда больше чем, пробег. Пробег выражается в единицах длины (мк, мм, см и т.п.) или поверхности плотности (г/см2, мг/см2). Следует отметить еще одно различие прохождения альфа и бета-частиц через вещество.
1. Поскольку все альфа-частицы испускаемые данным радиоактивным изотопом, обладают относительно равной энергией и движутся в веществе прямолинейно, то число альфа-частиц в параллельном пучке, проходящем через единицу поверхности поглотителя, резко падает до нуля лишь в конце пробега. 2. Спектр бета- частиц непрерывен, поэтому с увеличением толщины поглотителя число бета- частиц в параллельном пучке, проходящем через единицу поверхности уменьшается постепенно, так как бета-частицы различной энергии будут поглощаться различными слоями поглотителя. Ослабление интенсивности потока бета- частиц в веществе приблизительно подчиняется экспоненциальной зависимости. N = Nое-μd, N - число бета- частиц прошедших через слой поглотителя d см; N0 -число бета-частиц, поступивших за 1 с на площадку поглотителя равную 1 см2; е - основание натуральных логарифмов (2,72); μ (ми, мю) - линейный коэффициент ослабления излучения, характеризующий относительное ослабление интенсивности потока бета-частиц после прохождения поглотителя толщиной 1 см. Обычно толщину поглотителя выражают не в единицах длины (см, мм), а в г/см2 мг/см2, т.е. указывают массу поглотителя, приходящуюся на 1 см2 его поверхности.
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-01-20; просмотров: 665; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.149.229.253 (0.005 с.) |