Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Учебные материалы по разделам ⇐ ПредыдущаяСтр 6 из 6
КУРСА ФИЗИКИ
I. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ МЕХАНИКИ. ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ · Кинематическое уравнение движения материальной точки (центра масс твердого тела) вдоль оси X: . гдe — некоторая функция времени. · Проекция средней скорости на ось x = . · Средняя путевая скорость = . где Δ s — путь, пройденный точкой за интервал времени Δ t. Путь Δ s в отличие от разности координат Δ x = x2 — x1 не может убывать и принимать отрицательные значения, т. е. Δ s ³0 · Проекция мгновенной скорости на ось x . · Проекция среднего ускорение на ось x = . · Проекция мгновенного ускорение на ось x . · Для прямолинейного движения законы изменения ускорения, скорости и перемещения имеют вид
· Кинематическое уравнение движения, материальной точки по окружности: φ = f(t), r = R = const. · Угловая скорость . · Угловое ускорение . · Связь между линейными и угловыми величинами, характеризующими движение точки по окружности: = ωR, aτ = εR, an = ω2R, где - линейная скорость; и an - модули тангенциального и нормального ускорений; ω – модуль угловой скорости; ε - модуль углового ускорения; R - радиус окружности. · Полное ускорение: . · Угол между полным а и нормальным an ускорениями a = arсcos (an /a). · Для тел вращающихся с постоянным угловым ускорением (e = const) · Кинематическое уравнение гармонических колебаний материальной точки x = A cos (ωt + φ), где х –смещение; А –амплитуда колебаний; ω – угловая или циклическая частота; φ – начальная фаза. · Скорость и ускорение материальной точки, совершающей гармонические колебания u - Aωsin (ωt +φ), a = - A ω2cos (ωt +φ). · Сила, действующая на колеблющуюся материальную точку массой m, равна . · Полная энергия колеблющейся точки · Период колебаний: а) тела, подвешенного на пружине , где m – масса тела, k – жесткость пружины; b) математического маятника , где l – длина маятника, g – ускорение свободного падения; с) физического маятника , где J – момент инерции колеблющегося тела относительно оси колебания, а - расстояние от оси колебания до центра тяжести маятника, - приведенная длина физического маятника. · Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты а) амплитуда результирующего колебания
; б) начальная фаза результирующего колебания
.
· Траектория точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных колебаниях: a) , если разность фаз ; b) , если разность фаз ; c) , если разность фаз .
· Импульс материальной точки массой m, движущейся со скоростью , . · Второй закон Ньютона , где – результирующая сила, действующая на материальную точку. · Силы, рассматриваемые в механике: a) сила упругости , где k – коэффициент упругости (в случае пружины – жесткость), х – абсолютная деформация; b) сила тяжести; ; c) сила гравитационного взаимодействия , где G – гравитационная постоянная; m 1 и m 2 – массы взаимо- действующих тел; r – расстояние между телами (тела рассмат- риваются как материальные точки); d) сила трения (скольжения) , где μ – коэффициент трения; N – сила нормального давления. · Закон сохранения импульса , или для двух тел (i = 2) m 1 + m 2 = m 1 + m 2 , где и - скорости в момент времени, принятый за начальный; и – скорости тех же тел в момент времени, принятый за окончательный. · Кинетическая энергия тела, движущегося поступательно или . · Потенциальная энергия: a) упругодеформированной пружины , где k – жесткость пружины; х – абсолютная деформация;
b) тела, находящегося в однородном поле силы тяжести, , где g – ускорение свободного падения; h – высота тела над уровнем, принятым за нулевой (формула справедлива при условии h<<R, где R – радиус Земли). · Закон сохранения механической энергии Е = Т + П = const. · Работа А, совершаемая результирующей силой, определяется как мера изменения кинетической энергии материальной точки А = D Т = Т2 – Т1. · Основное уравнение динамики вращательного движения относительно неподвижной оси z M z = Jez, где М z – результирующий момент внешних сил относительно оси z, действующих на тело; ez – угловое ускорение относительно оси z; J – момент инерции относительно оси вращения. · Момент силы относительно оси вращения , где - радиус-вектор, связывающий ось вращения с точкой приложения внешней силы . · По модулю момент силы равен , где α – угол между направлением силы и радиусом-вектором; - кратчайшее расстояние между линией действия силы и осью вращения и называется плечом силы.
· Момент инерции некоторых тел массой m относительно оси z, проходящей через центр масс: a) стержня длиной l относительно оси, перпендикулярной стержню, ; b) обруча (тонкостенного цилиндра) относительно оси, перпендикулярной плоскости обруча (совпадающей с осью цилиндра), , где R – радиус обруча (полого цилиндра); c) диска (сплошного цилиндра) радиусом R относительно оси, перпендикулярной плоскости диска, . · Теорема Штейнера. Если известен момент инерции тела J0 относительно оси, проходящей через центр тяжести этого тела, то момент инерции J относительно любой другой оси, параллельной данной и отстоящей от нее на расстояние a, выражается формулой , где m – масса тела. · Момент импульса материальной точки относительно оси вращения L = mυR, · Момент импульса твердого тела относительно оси вращения , где mi – масса отдельной частицы; - ее скорость; ri – расстояние от оси вращения до частицы.
· Закон сохранения момента импульса: а) в общем виде , где Li – момент импульса тела с номером i, входящего в состав системы; b) для двух тел , где J1, J2, ω1 , ω2 – моменты инерции и угловые скорости тел до взаимодействия, - те же величины после взаимодействия; с) для одного тела, момент инерции которого может меняться J1ω1 = J2 ω2, где J1 и J2 – начальное и конечное значение моментов инерции, ω1 и ω2 – начальная и конечная угловые скорости тела. · Работа постоянного момента силы, действующего на враща -ющееся тело A = Mφ, где φ – угол поворота тела. · Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси z, , или . Примеры решения задач Пример 1. Уравнение движения материальной точки вдоль оси имеет вид x = A+Bt+Ct3, где А = 2 м, В = 1 м/с, С =- 0,5 м/с3. Найти коорди- нату х, скорость uх и ускорение ах точки в момент времени t = 2 c.
. Ускорение точки найдем, взяв первую производную от скорости по времени: . В момент времени t = 2 c
ux = (1 - 3×0,5×22) м/с = - 5 м/с; ах = 6× (-0,5)×2 м/с2 = - 6 м/с2. Пример 2. Тело вращается вокруг неподвижной оси по закону j = A+Bt+Ct2, где А = 10 рад, В = 20 рад/с, С = - 2 рад/с2. Найти полное ускорение точки, находящейся на расстоянии r = 0,1 м от оси вращения, для момента времени t = 4 c.
.Так как векторы и взаимно перпендикулярны, то модуль ускорения
Подставляя выражения и в формулу (1), находим: . (2) Угловую скорость w найдем, взяв первую производную угла поворота по времени:
. В момент времени t=2c модуль угловой скорости w = [ 20 + 2×(-2)×4 ] рад/с = 4 рад/с. Угловое ускорение найдем, взяв первую производную угловой скорости по времени: рад/с2. Подставляя значения w, e и r в формулу (2), получаем .
Пример 3.
Два шарика массами m1 и m2 движутся навстречу друг другу по идеально гладкой поверхности со скоростями и . Определить скорость шариков после абсолютно неупругого удара.
после взаимодействия. В проекциях:
. Отсюда . Пример 4. Человек стоит на неподвижной тележке и бросает горизонтально камень массой m1 = 8 кг со скоростью u1 = 5 м/с. Определить, какую работу совершает человек, если масса человека вместе с тележкой равна m2 = 160 кг.
где u2 – скорость тележки с человеком сразу после броска.
По закону сохранения импульса m1u1 = m2u2, откуда
. (2) Следовательно, . (3)
Подставляя значения m1, m2, u1, u2 в формулу (3), найдем
.
Пример 5. Шар массой m1, движущийся горизонтально с некоторой скоростью u1, столкнулся с неподвижным шаром массой m2. Шары абсолютно упругие, удар прямой, центральный. Какую долю e своей кинетической энергии первый шар передал второму?
Как видно из формулы (1), для определения e надо найти . Согласно условию задачи, импульс системы двух шаров относительно горизонтального направления не изменяется и механическая энергия шаров в другие виды не переходит. Пользуясь этим, найдем: ; (2) . (3) Решим совместно уравнения (2) и (3) . Подставив это выражение в формулу (1) и сократив на u1 и m1, получим
.
Из найденного соотношения видно, что доля переданной энергии зависит только от массы сталкивающихся шаров.
Пример 6. Определить работу А внешней силы при растяжении двух пружин жесткостью k1 = 200 H/м и k2 = 350 H/м соединенных последовательно, если суммарное удлинение пружин Δ l = 4 см.
x = x1 + x2, (1) где x1 – удлинение первой пружины, x2 – удлинение второй пружины. Согласно закону Гука F1 = - k1 x1, и F2 = - k2 x2, откуда Подставляя значение x1 и x2 в уравнение (1) получим: (2) При малой деформации dx работа внешней силы равна dA = F dx (3) Полную работу внешней силы при деформации пружины найдем проинтегрировав выражение (3) от от 0 до x0 ,учитывая при этом, что внешняя сила направлена в сторону противоположную силе Гука (Fвнеш. = -F); . (4) Проверим размерность: . Убедившись, что полученная единица является единицей работы (Дж), подставим в формулу (4) значения величин и произведем вычисления: . Пример 7. При выстреле из пружинного пистолета вертикально вверх пуля массой m = 20 г поднялась на высоту h = 5 м. Определить жесткость k пружины пистолета, если она была сжата на х = 10 см. Массой пружины и силами трения пренебречь.
Согласно ему полная механическая энергия Е1 системы в начальном состоянии (в данном случае перед выстрелом) равна полной энергии Е2 в конечном состоянии (когда пуля поднялась на высоту h), т. е. Е1 = Е2, или Т1 + П1 = Т2 + П2, (1) где Т1, Т2, П1 и П2 – кинетические и потенциальные энергии системы в начальном и конечном состоянии. Так как кинетические энергии пули в начальном и конечном состояниях равны нулю, то равенство (1) примет вид П1 = П2. (2) Примем потенциальную энергию пули в поле сил тяготения Земли, когда пуля покоится на сжатой пружине, равной нулю, а высоту подъема пули будем отсчитывать от торца сжатой пружины. Тогда энергия системы в начальном состоянии будет равна потенциальной энергии сжатой пружины, т. е. П1 = ½ kx2, а в конечном состоянии – потенциальной энергии пули на высоте h, т. е. П2 = mgh.
Подставив выражения П1 и П2 в формулу (2), найдем ½ kx2 = mgh, откуда k = 2mgh/x2. (3) Проверим, дает ли полученная формула единицу жесткости k. Для этого в правую часть формулы (3) вместо величин подставим их единицы: . Убедившись, что полученная единица является единицей жесткости (1 Н/м), подставим в формулу (3) значения величин и произведем вычисления:
Пример 8. Через блок в виде сплошного диска, имеющего массу m =0,08 кг (рис. 3), перекинута тонкая гибкая нить, к концам которой подвешены грузы с массами m1 =0,1 кг и m2 =0,2 кг. Определить ускорение, с которым будут двигаться грузы, если их предоставить самим себе. Трением и массой нити пренебречь.
Для первого груза ; (1) для второго груза . (2) Под действием моментов сил и относительно оси z, перпен- дикулярной плоскости чертежа и направленной за чертеж, блок приобретает угловое ускорение e. Согласно основному уравнению
(m2g – m2a) r – (m1g + m1a) r = m r2a / (2 r). После сокращения на r и перегруппировки членов найдем: (4) После подстановки числовых значений получим:
. Пример 9. Маховик в виде сплошного диска радиусом R = 0,2 м и массой m = 50 кг раскручен до частоты вращения n1 = 480 об/мин и предоставлен сам себе. Под действием силы трения маховик остановился через t = 50 с. Найти момент M сил трения.
оси z, совпадающей с геометрической осью махо- вика, за интервал времени dt; - момент внешних сил (в данном случае момент сил трения), действующих на маховик относительно оси z. Момент сил трения можно считать не изменяющимся с течением времени ( =const), поэтому интегрирование уравнения (1) приводит к выражению: , (2) При вращении твердого тела относительно неподвижной оси изменение проекции момента импульса , (3)
где Jz – момент инерции маховика относительно оси z; - изменение угловой скорости маховика. Приравнивая правые части равенства (2) и (3), получим , откуда . (4) Момент инерции маховика в виде сплошного диска определяется по формуле . Изменение угловой скорости выразим через конечную n2 и начальную n1 частоты вращения, пользуясь соотношением . Подставив в формулу (4) выражение Jz и , получим . (5)
Проверим, дает ли расчетная формула единицу момента силы (Н·м). Для этого в правую часть формулы вместо символов величин подставим их единицы: . Подставим в (5) числовые значения величин и произведем вычисления, учитывая, что n1=480 об/мин = 8 об/с;
Знак минус показывает, что момент сил трения оказывает на маховик тормозящее действие.
Пример 10.
Платформа в виде сплошного диска радиусом R = 1,5 м и массой m1 = 180 кг вращается около вертикальной оси с частотой n=10 об/мин. В центре платформы стоит человек массой m2 = 60 кг. Какую линейную скорость v относительно пола помещения будет иметь человек, если он перейдет на край платформы?
где J – момент инерции платформы с человеком от- носительно оси z; - угловая скорость платформы. Момент инерции системы равен сумме моментов инерции тел, входящих в состав системы, поэтому в начальном состоянии J=J1+J2, а в конечном состоянии С учетом этого, равенства (1) примет вид (2) где значения моментов инерции J1 и J2 платформы и человека соответственно относятся к начальному состоянию системы; - к конечному. Момент инерции платформы относительно оси z при перехо- де человека не изменяется: Момент инерции человека относительно той же оси будет изменяться. Если рассматривать человека как материальную точку, то его момент инерции J2 в начальном состоянии (в центре платформы) можно считать равным нулю. В конечном состоянии (на краю платформы) момент инерции человека Подставим в формулу (2) выражения моментов инерции, начальной угловой скорости вращения платформы с человеком () и конечной угловой скорости ( v/R, где v – скорость человека относительно пола): v/R. После сокращения на R2 и простых преобразований находим скорость: v = . v = м/с = 1 м/с.
Пример 11. Материальная точка массой m = 5 г совершает гармонические колебания с частотой v = 0,5 сек-1. Амплитуда колебаний А = 3 см. Определить: 1) скорость υ точки в момент времени, когда смещение x = 1,5 см; 2) максимальную силу Fмакс, действующую на точку; 3) полную энергию E колеблющейся точки.
Формулу скорости получим, взяв первую производную от смещения по времени, (2) Чтобы выразить скорость через смещение, надо исключить из (1) и (2) время. Для этого возведем оба уравнения в квадрат и сложим: . Решив последнее уравнение относительно υ, найдем (3) Подставив в это выражение числовые значения величин, получим: Знак "плюс" соответствует случаю, когда направление скорости совпадает с положительным направлением оси x. Знак "минус "соответствует случаю, когда направление скорости совпадает с отрицательным направлением оси x.
2) Силу, действующую на точку, найдем по второму закону Ньютона: , (4) где а – ускорение точки, которое получим, если возьмем производную по скорости от времени: или Подставив выражение для ускорение в (4), будем иметь:
Отсюда получим максимальное значение силы
Подставив в это уравнение числовые значения величин, найдем
3) Полная энергия колеблющейся точки есть сумма кинети- ческой и потенциальной энергий, вычисленных для любого момента времени. Проще всего вычислить полную энергию в момент, когда кинетическая энергия достигает максимального значения. В это время потенциальная энергия равна нулю. Поэтому полная энергия Е колеблющейся точки равна максимальной кинетической энергии Тмакс и может быть определена по формуле (5)
Максимальную скорость можно определить по формуле (2), если принять Подставив это выражение скорости в (5), найдем После подстановки числовых значений получим Пример 12.
На концах тонкого стержня длиной l = 30 см и массой mст= 400 г укреплены грузики массой m1 = 200 г и m2 = 300 г. Стержень колеблется около горизонтальной оси, проходящей через его середину (рис. 4). Определить период Т колебаний, совершаемых стержнем.
Момент инерции физического
Общий момент инерции физического маятника равен Вынеся за скобку множитель , получим (2) Подставив в (4) числовые значения, получим Масса физического маятника состоит из массы стержня и массы грузиков Для определения расстояния а центра тяжести маятника от оси вращения напишем условие равновесия стержня с грузиками, находящегося в горизонтальном положении, относительно центра тяжести Сократив это равенство на g и, решив его относительно а, получим
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-12-12; просмотров: 216; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.116.8.110 (0.213 с.) |