Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Синусоидальный ток напряжение эдсСтр 1 из 2Следующая ⇒
Законы Кирхгофа Первый закон Кирхгофа - алгебраическая сумма всех токов, сходящихся в любом узле, равна нулю . ( 3.1) Токи, направленные от узла, условно принимаются положительными, а направленные к нему – отрицательными (или наоборот). Второй закон Кирхгофа - алгебраическая сумма э. д. с. замкнутого контура равна алгебраической сумме падений напряжений в нём . П р и м е н е н и е з а к о н о в К и р х г о ф а. Устанавливаем число неизвестных токов, равное Nв — Nт. Для каждой ветви задаются положительным направлением тока. Общее число уравнений, составляемых по первому и второму законам Кирхгофа, равно числу (Nв — Nт) неизвестных токов. Числоуравнений, составляемых по первому закону Кирхгофа, равно (Nу - 1). Число взаимонезависимых уравнений, составляемых по второму закону Кирхгофа К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1). (3.3) При составлении уравнений по второму закону Кирхгофа следует выбирать независимые контуры, не содержащие источников тока.
3. В основе принципа лежит принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности. Например, токи в схеме на рис. 1.10, а находятся как алгебраические суммы частичных токов, определяемых из схем 1.10, б и в.
Метод контурных токов Метод основан на том, что ток в любой ветви цепи можно представить в виде алгебраической суммы контурных токов, протекающих по этой ветви. При пользовании этим методом выбирают и обозначают контурные токи (по любой ветви цепи должен проходить хотя бы один выбранный контурный ток). Общее число контурных токов равно К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1). Рекомендуется выбирать Nт, контурных токов так, чтобы каждый из них - проходил через один источник тока. Эти контурные токи можно считать совпадающими с соответствующими токами источников тока J1, J2,. .., JNT, и они обычно являются заданными условиями задачи. Для них уравнения не составляют, но учитывают при составлении уравнений для других контуров. Оставшиеся К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1)контурные токи выбирают проходящими по ветвям, не содержащим источников тока. Для определения последних контурных токов по второму закону Кирхгофа для этих контуров составляют К уравнений в виде
R11I11 + R12Ι22 + … +R1kIkk+ … + JnRn = Е11, R21I11 + R22Ι22 + … +R2kIkk+ … + JnRn = Е22, (3.4) Rk1I11 + Rk2Ι22 + … +RkkIkk+ … + JnRn = Еkk где Rnn — собственное сопротивление контура n (сумма сопротивлений всех ветвей, входящих в контур n); Rnl — общее сопротивление контуров n и L, причем Rnl = Rln.. Если направления контурных токов в общей ветви для n и L, совпадают, то Rnl положительно, в противном случае Rnl отрицательно; Еnn- алгебраическая сумма э. д. с., включенных в ветви, образующие контур n; Rn — общее сопротивление ветви контура n с контуром, содержащим источник тока Jn Метод узловых потенциалов. Он позволяет уменьшить количество уравнений системы до числа m = Nу - 1.(3.5) Сущность метода заключается в том, что вначале путем решения системы уравнений определяют потенциалы всех узлов схемы, а токи ветвей, соединяющих узлы, находят с помощью закона Ома. При составлении уравнений по методу узловых потенциалов вначале полагают равным нулю потенциал какого-либо узла (его называют базисным). Для определения потенциалов оставшихся (m = Nу —1) узлов составляется следующая система уравнений (3.6) Здесь Gss – сумма проводимостей ветвей, присоединённых к узлу S; Gsq – сумма проводимостей ветвей, непосредственно соединяющих узел S с узлом q; - алгебраическая сумма произведений э.д.с. ветвей, примыкающих к узлу S, на их проводимости; при этом со знаком плюс берутся те э.д.с., которые действуют в направлении узла S, и со знаком минус –в направлении от узла S; - алгебраическая сумма источников тока, присоединённых к узлу S; при этом со знаком плюс берутся те токи, которые направлены к узлу S, а со знаком минус – в направлении от узла S. Методом узловых потенциалов рекомендуется пользоваться в тех случаях, когда число уравнений будет меньше числа уравнений, составленных по методу контурных токов. Если в схеме некоторые узлы соединяются идеальными источниками э.д.с., то число m уравнений, составляемых по методу узловых потенциалов, уменьшается m = Nу – Nи – 1(3.7) где Nи – число ветвей, содержащих только идеальные источники э.д.с. В этом случае за нуль принимается один из узлов, принадлежащих ветви с идеальным источником э.д.с., тогда потенциал другого равен _± Е. Плюс, если двигаться по э.д.с., минус –если против.
6. Баланс мощностей Баланс мощностей является следствием закона сохранения энергии и может служить критерием правильности расчета электрической цепи. Для любой замкнутой электрической цепи сумма мощностей РИ, развиваемых источниками электрической энергии, равна сумме мощностей Рп, расходуемых в приемниках энергии = , или . (4.6) Это уравнение представляет собой математическую форму записи баланса мощностей: суммарная мощность, генерируемая источниками электрической энергии, равна суммарной мощности, потребляемой в цепи. Следует указать, что в левой части (4.6) слагаемые имеют знак “+”, поскольку активная мощность рассеивается на резисторах. В правой части (4.6) сумма слагаемых больше нуля, но отдельные члены здесь могут иметь знак “-”, что говорит о том, что соответствующие источники работают в режиме потребителей энергии (например, заряд аккумулятора). Где Σ Εk Ik – алгебраическая сумма; здесь положительны те из слагаемых, для которых направления действия э.д.с. Εk и соответствующего тока Ik совпадают, в противном случае слагаемое отрицательно; Σ Εk Jk - алгебраическая сумма; здесь положительны те из слагаемых, для которых напряжение на источнике тока (оно определяется расчетом цепи внешней по отношению к зажимам источника тока) и его ток Jk совпадают по направлению, в противном случае слагаемое отрицательно. 12. Законы Кирхгофа. Первый закон Кирхгофа в комплексной форме
Второй закон Кирхгофа в комплексной форме
Рисунок. 7.1 Метод контурных токов Пример. Составим уравнения методом контурных токов(рисунок 7.2)
Решим их относительно контурных токов и затем по уравнениям, связывающим контурные токи и токи ветвей, найдем последние. , . Метод узловых потенциалов Пример. Составим уравнения методом узловых потенциалов (рисунок 7.3).
Рисунок 7.3 Составим уравнения по методу узловых потенциалов для узлов а и в. Потенциал узла =0. . Токи ветвей выразим по закону Ома . Баланс мощностей Из закона сохранения энергии следует, что сумма всех отдаваемых активных мощностей равна сумме всех потребляемых активных мощностей, т.е.
Баланс соблюдается и для реактивных мощностей
“-” где знак “+” относится к индуктивным элементам ; – к емкостным . Умножив (8.14) на “j” и сложив полученный результат с (8.13), придем к аналитическому выражению баланса мощностей в цепях синусоидального тока (без учета взаимной индуктивности) или Резонанс напряжений Резонансом называется такой режим работы цепи, включающей в себя индуктивные и емкостные элементы, при котором ее входное сопротивление вещественно. Следствием этого является совпадение по фазе тока на входе цепи с входным напряжением. Для цепи на рисунке 11.1 имеет место где
В зависимости от соотношения величин и возможны три различных случая. 1. В цепи преобладает индуктивность, т.е. , а, следовательно, . Этому режиму соответствует векторная диаграмма на рисунке 11.2,а.
Рисунок 11.2 2. В цепи преобладает емкость, т.е. , а значит, . Этот случай отражает векторная диаграмма на рисунке 11.2,б. 3. - случай резонанса напряжений (рисунок 11.2,с). Условие резонанса напряжений
При этом, как следует из (11.1) и (11.2), . При резонансе напряжений ток в цепи наибольший . Законы Кирхгофа Первый закон Кирхгофа - алгебраическая сумма всех токов, сходящихся в любом узле, равна нулю . ( 3.1) Токи, направленные от узла, условно принимаются положительными, а направленные к нему – отрицательными (или наоборот). Второй закон Кирхгофа - алгебраическая сумма э. д. с. замкнутого контура равна алгебраической сумме падений напряжений в нём . П р и м е н е н и е з а к о н о в К и р х г о ф а. Устанавливаем число неизвестных токов, равное Nв — Nт. Для каждой ветви задаются положительным направлением тока. Общее число уравнений, составляемых по первому и второму законам Кирхгофа, равно числу (Nв — Nт) неизвестных токов. Числоуравнений, составляемых по первому закону Кирхгофа, равно (Nу - 1). Число взаимонезависимых уравнений, составляемых по второму закону Кирхгофа К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1). (3.3) При составлении уравнений по второму закону Кирхгофа следует выбирать независимые контуры, не содержащие источников тока.
3. В основе принципа лежит принцип суперпозиции (наложения): ток в любой ветви сложной электрической цепи, содержащей несколько ЭДС, может быть найден как алгебраическая сумма токов в этой ветви от действия каждой ЭДС в отдельности. Например, токи в схеме на рис. 1.10, а находятся как алгебраические суммы частичных токов, определяемых из схем 1.10, б и в.
Метод контурных токов Метод основан на том, что ток в любой ветви цепи можно представить в виде алгебраической суммы контурных токов, протекающих по этой ветви. При пользовании этим методом выбирают и обозначают контурные токи (по любой ветви цепи должен проходить хотя бы один выбранный контурный ток). Общее число контурных токов равно К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1). Рекомендуется выбирать Nт, контурных токов так, чтобы каждый из них - проходил через один источник тока. Эти контурные токи можно считать совпадающими с соответствующими токами источников тока J1, J2,. .., JNT, и они обычно являются заданными условиями задачи. Для них уравнения не составляют, но учитывают при составлении уравнений для других контуров. Оставшиеся К =(Nв —Nт ) — (Nу - 1)контурные токи выбирают проходящими по ветвям, не содержащим источников тока. Для определения последних контурных токов по второму закону Кирхгофа для этих контуров составляют К уравнений в виде
R11I11 + R12Ι22 + … +R1kIkk+ … + JnRn = Е11, R21I11 + R22Ι22 + … +R2kIkk+ … + JnRn = Е22, (3.4) Rk1I11 + Rk2Ι22 + … +RkkIkk+ … + JnRn = Еkk где Rnn — собственное сопротивление контура n (сумма сопротивлений всех ветвей, входящих в контур n); Rnl — общее сопротивление контуров n и L, причем Rnl = Rln.. Если направления контурных токов в общей ветви для n и L, совпадают, то Rnl положительно, в противном случае Rnl отрицательно; Еnn- алгебраическая сумма э. д. с., включенных в ветви, образующие контур n; Rn — общее сопротивление ветви контура n с контуром, содержащим источник тока Jn Метод узловых потенциалов. Он позволяет уменьшить количество уравнений системы до числа m = Nу - 1.(3.5) Сущность метода заключается в том, что вначале путем решения системы уравнений определяют потенциалы всех узлов схемы, а токи ветвей, соединяющих узлы, находят с помощью закона Ома. При составлении уравнений по методу узловых потенциалов вначале полагают равным нулю потенциал какого-либо узла (его называют базисным). Для определения потенциалов оставшихся (m = Nу —1) узлов составляется следующая система уравнений (3.6) Здесь Gss – сумма проводимостей ветвей, присоединённых к узлу S; Gsq – сумма проводимостей ветвей, непосредственно соединяющих узел S с узлом q; - алгебраическая сумма произведений э.д.с. ветвей, примыкающих к узлу S, на их проводимости; при этом со знаком плюс берутся те э.д.с., которые действуют в направлении узла S, и со знаком минус –в направлении от узла S; - алгебраическая сумма источников тока, присоединённых к узлу S; при этом со знаком плюс берутся те токи, которые направлены к узлу S, а со знаком минус – в направлении от узла S. Методом узловых потенциалов рекомендуется пользоваться в тех случаях, когда число уравнений будет меньше числа уравнений, составленных по методу контурных токов. Если в схеме некоторые узлы соединяются идеальными источниками э.д.с., то число m уравнений, составляемых по методу узловых потенциалов, уменьшается m = Nу – Nи – 1(3.7) где Nи – число ветвей, содержащих только идеальные источники э.д.с. В этом случае за нуль принимается один из узлов, принадлежащих ветви с идеальным источником э.д.с., тогда потенциал другого равен _± Е. Плюс, если двигаться по э.д.с., минус –если против. 6. Баланс мощностей Баланс мощностей является следствием закона сохранения энергии и может служить критерием правильности расчета электрической цепи. Для любой замкнутой электрической цепи сумма мощностей РИ, развиваемых источниками электрической энергии, равна сумме мощностей Рп, расходуемых в приемниках энергии = , или . (4.6) Это уравнение представляет собой математическую форму записи баланса мощностей: суммарная мощность, генерируемая источниками электрической энергии, равна суммарной мощности, потребляемой в цепи. Следует указать, что в левой части (4.6) слагаемые имеют знак “+”, поскольку активная мощность рассеивается на резисторах. В правой части (4.6) сумма слагаемых больше нуля, но отдельные члены здесь могут иметь знак “-”, что говорит о том, что соответствующие источники работают в режиме потребителей энергии (например, заряд аккумулятора).
Где Σ Εk Ik – алгебраическая сумма; здесь положительны те из слагаемых, для которых направления действия э.д.с. Εk и соответствующего тока Ik совпадают, в противном случае слагаемое отрицательно; Σ Εk Jk - алгебраическая сумма; здесь положительны те из слагаемых, для которых напряжение на источнике тока (оно определяется расчетом цепи внешней по отношению к зажимам источника тока) и его ток Jk совпадают по направлению, в противном случае слагаемое отрицательно. синусоидальный ток напряжение эдс Величины е (1.1), u(1.2), i (1.3) называют мгновенными ЭДС, напряжением и током. Их наибольшие значения Еm, Umи Imназывают а амплитудами. Величину ω = 2π/Т = 2πfназывают угловой частотой. Аргумент синуса, отсчитываемый от ближайшей предыдущей точки перехода синусоидальной величины через нуль от отрицательных к положительным ее значениям, называют фазой, величины - начальной фазой, соответственно, ЭДС, напряжения и тока. На рис. 1.1. изображены синусоидальные напряжение и ток с одним и тем же периодом. Рис. 1.1. Синусоидальные напряжение и ток с одним и тем же периодом Необходимо обратить внимание на то, что положительные фазы и должны откладываться от начала координат влево. По оси абсцисс можно откладывать или время t, или пропор-циональную ему угловую величину ωt. Соответственно, периодом будет являться или Т, или 2 . Разность фаз напряжения и тока называют также углом сдвига тока по отношению к напряжению. При φ=0 ток и напряжение совпадают по фазе, при - противоположны по фазе, при - находятся в квадратуре. В большинстве случаев мы стремимся к тому, чтобы в электрических цепях токи и напряжения изменялись по синусоидальному закону, так как отклонение от этого закона ведет к нежелательным явлениям - появляются дополнительные потери в элементах цепи, возрастает влияние мощных линий передачи на соседние линии связи и т.д. Начнем рассмотрение с синусоидальных функций еще и потому, что любую периодическую функцию можно разложить в ряд синусоидальных функций различных частот (ряд Фурье) и, следовательно, рассмотрение синусоидальных токов позволит в дальнейшем перейти к изучению более сложных периодических ЭДС, токов и напряжений.
|
||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-26; просмотров: 187; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 52.14.142.189 (0.076 с.) |