Нахождение функции тока также сводится к решению уравнения Лапласа с учетом соответствующих граничных условий (задача Дирихле).

Для плоскопараллельного потенциального течения несжимаемой жидкости потенциал скорости в комбинации с функцией тока составляют комплексный потенциал являющийся функцией от комплексного переменного

Потенциалы термодинамические – функции определённого набора термодинамических параметров (температуры , объёма , давления энтропии и др.), характеризующих состояние макроскопической термодинамической системы, позволяющие найти все термодинамические характеристики системы как функции этих параметров. К потенциалам термодинамическим относятся внутренняя энергия (изохорно-изоэнтропийный потенциал), энтальпия (изобарно-изоэнтропийный потенциал), Гельмгольца энергия (изохорно-изотермический потенциал), Гиббса энергия (изобарно-изотермический потенциал). Все термодинамические потенциалы связаны между собой соотношениями: Зная термодинамические потенциалы как функции указанных параметров, по любому из них с помощью дифференцирования по его параметрам можно найти все остальные параметры, характеризующие систему:

;

Поток жидкости - движение массы жидкости, ограниченной системой поверхностей твердых тел и/или поверхностей соприкосновения жидких и газообразных тел.

Приведенная скорость (скоростной коэффициент, коэффициент скорости) - отношение скорости потока в данной точке к критической скорости : . Приведенная скорость связана с числом Маха и относительной скоростью соотношениями

где – показатель адиабаты.

Присоединенная масса – фиктивная масса, которая присоединяется к массе движущегося в жидкости тела для количественной характеристики инерции окружающей его жидкой среды, для учета воздействия среды на это тело. При неустановившемся поступательном движении тела в идеальной жидкости возникает сопротивление жидкости, пропорциональное ускорению движения тела и обусловленное увлечением среды, окружающей тело; коэффициент пропорциональности и представляет собой присоединенную массу. Если присоединить к телу, движущемуся в жидкости дополнительную (присоединенную) массу, равную массе жидкости, увлекаемой телом, то закон его движения в жидкости будет таким же, как в пустоте. Значение присоединенной массы зависит от формы тела, направления движения и плотности среды.

Присоединенный вихрь – условный вихрь, неподвижно связанный с телом (крылом), обтекаемым безвихревым потоком идеальной жидкости или газа. Он заменяет по величине циркуляции скорости ту действительную завихренность, которая образуется в пограничном слое вследствие вязкости. Интенсивность присоединенного вихря (циркуляция вектора скорости по контуру, охватывающему крыловой профиль) определяется на основе постулата Чаплыгина-Жуковского.

Пуазейля закон – закон установившегося течения вязкой несжимаемой жидкости в тонкой цилиндрической трубке круглого сечения, согласно которому секундный объёмный расход жидкости пропорционален перепаду давления на единицу длины трубки: , где – диаметр трубки, – перепад давления между двумя сечениями трубки, – расстояние между этими сечениями, – коэффициент динамической вязкости. Применим только при ламинарном течении жидкости при условии, что длина трубки превышает длину начального участка, необходимого для развития ламинарного течения в трубке (см. Ламинарное течение в круглых трубах, Формула Пуазейля).

Пуазейля течение – ламинарное течение жидкости через тонкие цилиндрические трубки (см. Пуазейля закон).

Р

Работа при изменении объема газа - работа, совершаемая газом при расширении или сжатии против сил внешнего давления. Если газ расширяется, то он совершает положительную работу. Если газ сжимается, то он совершает отрицательную работу. Элементарная работа при расширении газа где – давление, – изменение объёма газа. При расширении газа от объёма до объёма работа газа равна Результат интегрирования эависит от характера процесса расширения. При изобарном процессе работа газа при расширении от объёма до равна