Нелинейные электрические цепи постоянного тока. Магнитные цепи при постоянном магнитном потоке

 

 

Задача 8.1

 

Рисунок 8.1

Рисунок 8.2

 

Рисунок 8.3

 

Рисунок 8.4

Рисунок 8.5

Рисунок 8.6

 

CV

Рисунок 8.7

Рисунок 8.8

Рисунок 8.10

Рисунок 8.9

v

Рисунок 8.11

Рисунок 8.12

Рисунок 8.13

 

 

Рисунок 8.16

Рисунок 8.14

Рисунок 8.15

Рисунок 8.18

Рисунок 8.17

 

 

Рисунок 8.19

Рисунок 8.20

Рисунок 8.21

 

Формулы преоброзования треугольника сопротивлений (рис.О.1.5.а) в эквивалентную звезду сопротивлений (рис,О.1.5 б),и наоборот,имеют такой вид:

 

где G –проводимости соответствующей ветви.Формулы (О.1.22) можно записать через сопротивления

Пример привиден в задаче 1.49

Метод эквивлентного источника (метод активного двухпольюсника,или метод холостого хода и короткого замыкания) Применение метода целесообразно для опеделения тока в какой-либо одной ветви сложной электрической цепи.Рассмотрим два варианта: а) метод эквивалентного источника ЭДС и б) метод эквивалентного источника тока.

При методе эквивалентного источника ЭДС для нахождения тока I в произвольной ветви,сопротивление которой R (рис.О.1.6 а,А озночает активный двухпольюсник),надо эту ветвь разомкнуть (рис.О.6,б) а часть цепи,подключенную к этой ветви,заменить эквивалентным источником с ЭДС E_эк и внутренним сопротивлением (рис.О.1.6,в)

ЭДС E_эк этого источника равняется напражению на зажимах разомкнутой ветви (напряжение холостого хода): E_эк =U_{ab x} =(V_a-V_b)_x

Расчет схем в режиме холостого хода (см. рис.О.1.6,б) для определения E_эк

Проводится любым известным методом.

Внутренне сопротивление эквивалентного источника ЭДС равняется входному сопротивлению пассивной цепи относительно зажимов a и b исходной схемы,из которой исключениы все источники (источники ЭДС заменены короткозамкнутыми участками,а ветви с источниками тока отключены (см. рис.О.1.6,г) буква II указывает на пассивый характер цепи), при замкнутой ветви ab. Сопротиивление можно вычислить непосредственно по схеме рис. О.1.6,г

Ток в искомой ветви схемы (рис.О.1.6,д), имеющей сопротивление R,определяют по закону Ома (см.формулу О.1.7):

I =U_{ab x} /(R+)= E_эк (R+)

При методе эквивалентного источника тока для расчета тока в ветви ab, сопротивление которой R,надо заменить часть схемы относительно зажимов

a и b (при разомкнутой ab) эквивалентным источником тока,ток которого проводимость (рис.О.1.6,е),

Для нахождения тока надо зажимов a и b закоротить и любым способом рассчитать ток которого замыкания _{Ikпротекающий} по закороченному участку (рис.О.1.6,ж) При этом I_k.Сопротивление можно найти,как и

 

 

при расчете по методу эквивалентного источника ЭДС (см.О.1.6 г): Это же сопротивление можно рассчитать,как это видно из схемы замещения заданной схемы в режиме короткого замыкания (см.О.1.6 з):,по формуле

= E_эк / I_k ==I/

Ток в ветви R (рис.О.1.6,u),

 

Примеры приведены в задачах 1.50;1,51;1,52;1,53.

Замена нескольких соединенных параллельно источников ЭДС одним эквивалентным. Если имеется несколько источников с ЭДС Е₁,E_2…,E_n внутренними сопротивлениями R₁,R_2…,R_n работающих параллельно на общее сопротивление нагрузки R (рис.О.1.7 а),то они могут быть заменены одним эквивалентным источником,ЭДС которого E_эк,а

Рисунок O.1.7

Глава Девятая

Нелинейные электрические цепи переменного тока